Благодаря процессу многофотонной ионизации, который сопровождает взаимодействие сверхсильного лазерного импульса ( I 1018 Вт см 2 ) с плотными средами, обычно выполняется условие p. Отсюда следует, что электрическая компонента поля в среде мала по сравнению с магнитной, и можно использовать нерелятивистское выражение для плазменной частоты ( 1 ). Численное решение уравнения движения с учетом граничных условий на поверхности плазма-вакуум показывает, что в момент вылета из скин-слоя электрон обладает ненулевым импульсом вдоль нормали к поверхности плотной среды (компонента px на Рис.4). На Рис.4 показана зависимость конечного (в момент вылета из скин-слоя) импульса электрона от безразмерного параметра f = 2 F /. Компонента p y конечного импульса пренебрежимо мала, поэтому компоненту px можно отождествлять с модулем полного импульса.

Рис.4. Зависимость конечного импульса px (в единицах mc ) вдоль направления распространения лазерного импульса внутри скин-слоя от безразмерного параметра f = 2 F.

Остаточная скорость электронного дрейфа имеет оценку vx ( F 2 p c ) c, а время вылета из области поля (из скин-слоя) составляет t p vx ( 2 p c F ) p. Электрон покидает область поля еще до максимума сверхсильного фемтосекундного импульса.

При 5 1018 Вт см 2 и p = 10.5 эВ находим t p 4 фс (где - длительность импульса).

Следующий механизм нагрева относится к движению электрона в разреженной плазме перед поверхностью плотной среды в поле падающего и отраженного излучения.

Аналитический подход основан на общей теории динамического хаоса и классическом процессе диффузии в пространстве энергии. В процессе диффузии максимальная энергия электрона определяется равенством (где 0 = 2F c ). Процесс диффузии дает вклад сравнимый с пондермоторной энергией, что подтверждается численным расчетом.

Третий механизм нагрева является обобщением известного механизма Брюнеля [C5].

Мощное p-поляризованное лазерное излучение длительностью 60 фс падает под углом на резкую границу вакуум – твердое тело. Величина электромагнитного поля быстро затухает в области закритической плазмы (рассматривается момент времени, когда ионизация предимпульсом уже произошла). В области разреженной плазмы, напротив, имеется суперпозиция падающей и отраженной от критической поверхности p = волн. Рассмотрим движение электрона в области разреженной плазмы над критической поверхностью. Результирующее поле падающей и отраженных волн может выталкивать электроны из области плотной плазмы. Во время движения в разреженной плазме некоторые электроны приобретают релятивистские энергии и возвращаются в область плотной плазмы. Заметим, что возможны следующие случаи: 1) электроны появляются на поверхности пленки, покидают область плотной плазмы и больше в нее не возвращаются; 2) то же, но электроны возвращаются в область плотной плазмы во время лазерного импульса; 3) электроны возникают на границе раздела, но не покидают области плотной плазмы; 4) электроны рождаются в области разреженной плазмы в результате ионизации, и могут либо вернутся в область плотной плазмы, либо находится в области разреженной в течение лазерного импульса. Численное решение основано на релятивистском уравнении Ньютона Конечная энергия электронов повышается с увеличением интенсивности внешнего лазерного поля. Наиболее узкие пучки электронов получаются для релятивистских интенсивностей (Рис.5).

Рис.5. Энергетический спектр и угловое распределение электронов при угле падения внешнего излучения = 450 и значении релятивистского параметра равном = eF0 mc = 10. Угол В случае нормального падения лазерного импульса с обобщенным брюнелевским механизмом, который дает лишь умеренную величину нагрева, конкурирует механизм продольного пондеромоторного нагрева. Этот механизм связан с пространственной неоднородностью электрического поля внутри скин-слоя ( p >> ). Максимальная кинетическая энергия E, получаемая электроном из-за продольного пондеромоторного нагрева внутри скин-слоя в максимуме поля лазерного импульса, равна:

Эта энергия принимает значения порядка 10 – 100 кэВ даже для очень высоких интенсивностей лазерного излучения.

Рассмотренные механизмы нагрева электронов позволяют объяснить энергетическое и угловое распределение электронов при облучении сверхсильными лазерными импульсами плотных мишеней.

В третьей главе рассматривается проблема лазерной генерации носителей в полупроводниковом алмазе для последующего наблюдения эффекта абсолютной отрицательной подвижности основных носителей заряда [C6]. В обычном (Nd:glass) лазере энергия фотона равна = 1.17 эВ. Следовательно, для ионизации алмаза с шириной запрещенной зоны непрямого перехода G = 5.5 эВ требуется поглощение фотонов ( 5 1.17 5.5 = 0.35 эВ), а также поглощения или испускания одного фонона кристаллической решетки для выполнения законов сохранения энергии и импульса.

= 2mn G /eF > 1, где mn - эффективная масса электрона. Таким образом, происходит процесс пятифотонной ионизации. Напряженность лазерного поля в максимуме составляет F = 2.7 106 В/см (при интенсивности 1010 Вт/см2). Это поле много меньше поля надпороговой ионизации (с поглощением большего числа фотонов). Сечение многофотонной ионизации связано с соответствующей частотой ионизации следующим соотношением [C7]:

где I - пиковая интенсивность лазерного излучения. При указанной выше интенсивности лазерного излучения w( ) 4000 с-1. Таким образом, доля ионизованных атомов за время лазерного импульса длительности имеет оценку w( ) 4 109.

Концентрация атомов n в алмазе хорошо известна: n = 1.75 1023 см-3. Следовательно, концентрация носителей в результате процесса ионизации ne = w( 5) n = 7 1014 см-3. Это значение достаточно для того, чтобы индуцировать внешним постоянным электрическим полем значительный ток электронов и обеспечить возможность наблюдения эффекта абсолютной отрицательной проводимости, когда электроны имеют энергии порядка характерной энергии акустического фонона. Начальный энергетический спектр электронов, создаваемых лазерным импульсом в данном процессе имеет вид Максимум распределения соответствует энергии электрона ( N G ) 2 0.175 эВ. В данном расчете учитываются только электроны с эффективной массой mn = 1.4me и легкие дырки с эффективной массой m p = 0.7 me, поскольку они соответствуют более быстрому охлаждению носителей, которое пропорционально (m p,n ) 3. Объем, в котором создаются носители, определяется характерным фокальным радиусом порядка 5 10 мкм в радиальном направлении и величиной на 1-2 десятичных порядка большей в продольном направлении.

Возможность наблюдения абсолютной отрицательной подвижности основных носителей предсказывается в диапазоне 10 30 K. Поэтому необходимо проверить отсутствие дополнительного нагрева при рассматриваемом способе генерации носителей. Известны различные механизмы охлаждения. Время релаксации по отношению к энергии электрона, обусловленное столкновениями высокоэнергетичных электронов с акустическими фононами определяется выражением [C8]:

где - деформационный потенциал, T – температура кристаллической решетки, Ep – кинетическая энергия электрона, - плотность кристалла, cs – скорость звука, m* эффективная масса носителя. Энергия электрона уменьшается до нескольких сотен Кельвинов за 100 – 1000 пс. Для полной релаксации энергии электрона в 100 К необходимо примерно 100 столкновений. Этот механизм релаксации приводит к большому времени релаксации из-за достаточно высокой упругости столкновений электронов с высокой энергией и фононов.

Второй механизм релаксации связан с образованием экситонов Ванье-Мотта с энергией связи где n = 1, 2, 3 … - главное квантовое число, m*, mh - эффективные массы электрона и дырки, соответственно, - приведенная масса рекомбинирующих электрона и дырки, - диэлектрическая проницаемость среды, p – импульс экситона. Радиус экситона велик по сравнению с постоянной решетки. Затухание экситонов со спонтанным испусканием фотона с энергией Eex = cp (c – скорость света) происходит за 1 – 10 пс.

Наконец, электрон может рекомбинировать с дыркой непосредственно. Излишек энергии в этом процессе (так называемая Оже-рекомбинация) передается другому электрону проводимости. Такой механизм существенен при больших концентрациях носителей.

Характерной особенностью алмаза является его высокая теплопроводность. В отличие от стандартной модели Дебая, при низких температурах теплоемкость алмаза зависит от температуры как C (T ) T 2.5. Этот результат получается при подгонке экспериментальных данных аналитической функцией с двумя параметрами C (T ) = const T. С учетом этого, а также характерной длительности импульса t = 80 пс получаем, что в зависимости от типа нагрев алмаза под действием лазера составляет: 1.6210-7 К (для натурального образца), 310-4 К (для алмаза типа I), 7.310К (для алмаза типа IIa), 1.6210-4 К (для алмаза типа IIb). Можно сделать вывод, что нагревом кристаллической решетки из-за действия лазерного импульса можно пренебречь.

Последовательное построение теории эффекта абсолютной отрицательной проводимости с учетом зависимости деформационного потенциала от волнового числа фононов приводит к следующему результату для подвижности электронов в алмазе:

где p - энергия электрона, а транспортная частота столкновений Рис.6. Подвижность электронов в алмазе как функция кинетической энергии электронов при На Рис.6 показана зависимость подвижности электронов от их энергии.

Переход от подвижности к проводимости тривиален: = ne | e | b.

Итак, механизм получения носителей в алмазе с помощью пикосекундного лазерного излучения может эффективно использоваться для наблюдения эффекта абсолютной отрицательной проводимости.

Четвертая глава посвящена одному из фундаментальных эффектов взаимодействия лазерного излучения с веществом – генерации гармоник лазерного излучения. При взаимодействии интенсивного лазерного излучения, имеющего частоту, с газами и плазмой твердых тел имеет место излучение высоких гармоник излучения (Рис.7).

Разреженный атомарный газ генерирует гармоники с частотами n, интенсивности которых медленно убывают вплоть до известной точки обрыва при n = 3.17F2/(42).

Здесь F – амплитуда напряженности лазерного поля (в атомной системе единиц m = e = ћ = 1). Однако выход гармоник мал из-за разреженности газа. В случае плотной твердотельной плазмы выход мал из-за значительного отражения падающего лазерного пучка.

Рис.7. Характерный спектр гармоник [C9] с задней стороны углеродной пленки (толщиной 60 нм) с разными окнами прозрачности и наличием или отсутствием фильтра падающего луча. Основная и вторая гармоники получены с помощью дифракции на вспомогательной решетке.

Привлекательность атомарных кластеров для генерации гармоник состоит в том, что, с одной стороны, они имеют твердотельную плотность, а, с другой стороны, их размеры малы по сравнению с длиной волны лазерного излучения даже при миллионах атомов в одном кластере. Поэтому внутри кластера не образуется скин-слоя, а электрическое поле внутри кластера является достаточно однородным. Из-за быстрого расширения кластера на переднем фронте короткого лазерного импульса кластерная плазма быстро становится докритической, т.е. прозрачной для лазерного излучения. В то же время в течение фемтосекундного лазерного импульса сохраняются коллективные свойства плазмы, и эффективность дипольного излучения гармоник пропорциональна квадрату числа частиц в кластере, а не первой степени, как в разреженном газе. Впрочем, эта привлекательность кластеров несколько уменьшается тем фактом, что в типичном кластерном пучке, используемом в экспериментах, расстояние между соседними кластерами составляет 5 – 10 диаметров кластера.

В нерелятивистском пределе излучаются только нечетные гармоники. Четные гармоники появляются только при интенсивностях выше 1018 Вт/см2. Они обязаны релятивизму взаимодействия поля с частицами кластера. В случае облучения твердотельных мишеней четные гармоники могут появляться и при интенсивности выше 1017 Вт/см2 из-за градиента плазменной плотности, вызванного аксиальной пондеромоторной силой лазерного импульса.

В модели генерации второй гармоники лазерного излучения учитываются такие эффекты, как внешняя и внутренняя ионизация кластеров, которая при таких лазерных интенсивностях описывается правилом Бете, расширение кластера, нагрев и охлаждение кластера. Итоговая система уравнений, описывающих расширение и нагрев кластера, имеет вид Для определения интенсивности генерации второй гармоники рассматриваются вынужденные колебания свободных электронов, откуда мощность излучения второй гармоники в зависимости от радиуса кластера, концентрации электронов и величины лазерного поля имеет вид:

пропорционально безразмерному релятивистскому параметру:

На Рис.8 показаны зависимости генерации второй гармоники от времени для кластеров разных радиусов.

Такое сильное различие в мощности излучения можно объяснить очень быстрым расширением кластеров малого радиуса в лазерном поле по сравнению с кластерами радиуса 30-50 нм.

Рассмотрим теперь генерацию четных гармоник произвольного порядка. Генерация четных гармоник лазерного излучения происходит в условиях релятивистского движения электронов при столкновениях с атомарными ионами. Частота этих столкновений зависит от p(t ) и v(t ) - полного импульса и скорости электрона, Z - заряда атомарного иона, Ni - концентрации атомарных ионов и - кулоновского логарифма. Компонента компоненты тензора удельной электрической проводимости вдоль поляризации (ось Y ) линейно-поляризованной волны лазерного излучения имеет вид:

безразмерные константы, в которых введено обозначение = c 2 + p 2 + F 2 2 2.

Рис.8. Зависимости мощности генерации второй гармоники от времени при разных начальных электромагнитного поля можно получить выражение Она убывает с ростом интенсивности падающей волны, а также с увеличением номера n гармоники.

Оценивая F c для общего релятивистского случая, получим оценку эффективности возбуждения гармоник Здесь восстановлены заряд и масса электрона, которые выше полагались равными единице. Эффективность генерации гармоники растет с увеличением плотности атомарной среды (поэтому кластеры эффективнее газовой среды) и с уменьшением частоты лазерного поля..

В заключении формулируются основные результаты и выводы настоящей работы.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ ДИССЕРТАЦИИ

2. Различные механизмы нагрева носителей в твердотельной плазме были предложены при облучении сверхсильными лазерными импульсами фемтосекундной длительности плотных сред. Для электронов, вылетающих из металлических фольг, получены угловые распределения электронов при различных интенсивностях внешнего поля. Механизмы релятивистского дрейфа, стохастического нагрева, релятивистского нагрева Брюнеля позволили объяснить экспериментальные данные по энергетическим спектрам горячих электронов при взаимодействии лазерных импульсов с интенсивностью 1018 Вт/см2 и длительностью 10 - 100 фс с тонкими фольгами. Полученные результаты необходимы при создании будущих компактных ускорителей электронов, а также при численном моделировании ускорения атомарных ионов.

3. Построена теория генерации гармоник лазерного излучения при взаимодействии сверхсильного лазерного излучения с атомарными кластерами с учетом релятивистских эффектов. Проведено сравнение интенсивности генерации гармоник при воздействии лазерного излучения на атомарные кластеры и твердые тела. Для кластеров учитывалось влияние расширения и нагрева кластера в лазерном поле. Предсказывается, что атомарные кластеры являются предпочтительной средой для генерации четных гармоник лазерного излучения.

4. Предложен лазерный механизм генерации носителей заряда в полупроводниковом алмазе для последующего наблюдения эффекта абсолютной отрицательной проводимости. При этом показано, что нагревом образца из-за воздействия лазерного излучения можно пренебречь. Впервые учтена зависимость деформационного потенциала от импульса фонона, что позволило уточнить диапазон энергий неравновесных носителей заряда, при которых в алмазе может проявляться абсолютная отрицательная проводимость.

СПИСОК РАБОТ ПО ТЕМЕ ДИССЕРТАЦИИ

2. V.S. Rastunkov, V.P. Krainov, “Relativistic electron drift in overdense plasma produced by a superintense femtosecond laser pulse“. Phys. Rev. E 69, 037402 (2004) 3. А.С. Батурин, В.Н. Горелкин, В.С. Растунков, В.Р. Соловьев, “Эволюция электрон-ионного облака в конце трека торможения отрицательного мюона в благородных газах”. Электронный журнал «Исследовано в России», http://zhurnal.ape.relarn.ru/articles/2005/001.pdf 4. V.S. Rastunkov, V.P. Krainov, “Electron stochastic heating in the interaction of a short laser pulse with overdense plasma”. Laser Physics, Vol. 15, No. 2, 2005, pp.

5. В.С. Растунков, В.П. Крайнов, “Генерация гармоник при взаимодействии ультракоротких сверхсильных лазерных импульсов с твердотельными мишенями”. ЖЭТФ, 2004, том 126, вып. 3 (9), стр. 558-565. (V.P. Krainov, V.S.

Rastunkov, “Generation of harmonics during the interaction of ultrashort superstrong laser pulses with solid targets”. JETP, Vol. 99, No. 3, 2004, pp. 487-493.).

6. В.С. Растунков, В.П. Крайнов, “Релятивистские эффекты взаимодействия сверхсильного фемтосекундного лазерного импульса с атомарными кластерами”. КЭ, № 6, 2005. (V.S. Rastunkov, V.P. Krainov, “Relativistic effects of the interaction of an intense femtosecond laser pulse with atomic clusters”, Quantum Electronics, 35(6) 489-494 (2005).) 7. V.S. Rastunkov and V.P. Krainov, “Effect of electron heating on interaction of superintense laser pulse with thin foils”, Topical Problems of Nonlinear Wave Physics-2005, Proceedings of SPIE, Vol. 5975, 2006.

8. V.S. Rastunkov, and V.P. Krainov, “Laser-produced relativistic electron energy and angular distributions in thin foils”, Phys. Plasmas 13, 023104 (2006).

9. V.S. Rastunkov and V.P. Krainov, “Relativistic dipole and non-relativistic quadrupole generation of the second harmonic at the irradiation of atomic clusters by the femtosecond laser pulses”, Laser Phys. Lett. 3, No. 8, 392-395 (2006).

10. A.S. Baturin, V.N. Gorelkin, V.S. Rastunkov, V.R. Soloviev, “Absolute negative mobility of charge carriers in diamond and interpretation of muSR experiments”, Physica B 374–375 (2006) 340–346.

11. V.N. Gorelkin, A.S. Baturin, V.S. Rastunkov, V.R. Soloviev, “Track processes influence on muonium formation in solid argon”, Physica B 374–375 (2006) 351–354.

12. A.S. Baturin, Yu.M. Belousov, V.N. Gorelkin, V.P. Krainov, and V.S. Rastunkov, “Laser induced negative conductivity of diamond”, Laser Phys. Lett. 3, No. 12, 578– 13. A. S. Baturin, Yu. M. Belousov, V. N. Gorelkin, V. P. Krainov, and V. S. Rastunkov, Laser-Induced Conductivity of Semiconductors at Low Temperatures, JETP, 2007, Vol. 104, No. 1, pp. 139–146 (2007).

14. V. S. Rastunkov and V. P. Krainov, Mechanisms for Second Harmonic Generation in the Interaction of a Superintense Ultrashort Laser Pulse with Cluster Plasma, Laser Physics, 2007, Vol. 17, No. 5, pp. 625–634.

15. V. S. Rastunkov and V. P. Krainov, Phase dependence in the ionization of atoms by intense one-cycle laser pulses within the Landau–Dykhne approximation, J. Phys. B:

At. Mol. Opt. Phys. 40 (2007) 2277–2290.

16. V.S. Rastunkov and V.P. Krainov, Field Phase Dependence in the Ionization of Atoms by Intense one-cycle Laser Pulses, Proc. of SPIE Vol. 6726, 672649, (2007).

17. V.S. Rastunkov and V.P. Krainov, On the possibility of an absolute negative conductivity of diamond at the irradiation by picosecond laser pulse, Laser Phys. Lett.

1–5 (2007) / DOI 10.1002/lapl.200710088.

18. V.S. Rastunkov, V.P. Krainov, Second-harmonic generation in the laser-cluster interaction, Atomic and molecular cluster research (Y.L. Ping - editor), Nova Science Publishers, Inc., New York, 2006.

19. V.S. Rastunkov, V.P. Krainov, Mechanisms for electron acceleration in thin foils irradiated by a super-intense laser pulse, V International Conference, Plasma physics and plasma technology, PPPT-5, Minsk, Belarus, September 18-22, 2006, Contributed papers, Volume II (Sections 4-6), Institute of Molecular and Atomic Physics, National Academy of Sciences of Belarus, 2006. (p. 453-456) 20. В.С. Растунков, В.П. Крайнов, Релятивистский нагрев электронов при взаимодействии сверхсильного фемтосекундного лазерного импульса с тонкими пленками, Труды XLVIII научной конференции МФТИ 25-26 ноября 2005 года, часть II, Москва – Долгопрудный, 2005. (стр. 100) 21. В.С. Растунков, В.П. Крайнов, Релятивистские эффекты взаимодействия сверхсильного фемтосекундного лазерного импульса с атомарными кластерами, Труды XLVIII научной конференции МФТИ 25-26 ноября 2005 года, часть VIII, Москва – Долгопрудный, 2005. (стр. 122) 22. В.С. Растунков, В.П. Крайнов, Генерация гармоник при взаимодействии ультракоротких сверхсильных лазерных импульсов с твердотельными мишенями, Труды XLVII научной конференции МФТИ 26-27 ноября 2004 года, часть III, Москва – Долгопрудный, 2004. (стр. 67-69) 23. В.С. Растунков, В.П. Крайнов, Генерация гармоник при взаимодействии ультракоротких сверхсильных лазерных импульсов с твердотельными мишенями, Труды XLVII научной конференции МФТИ 26-27 ноября 2004 года, часть VIII, Москва – Долгопрудный, 2004. (стр. 64-66) 24. В.С. Растунков, В.П. Крайнов, Релятивистский дрейф электронов в плотной плазме, возникающей при воздействии сверхсильного фемтосекундного лазерного импульса на твердые мишени, Научная сессия МИФИ – 2004. II Конференция Научно-образовательного центра CRDF «Фундаментальные исследования материи в экстремальных состояниях». Сборник научных трудов, М.: МИФИ, 2004. 100 с. (стр. 62-63) 25. В.С. Растунков, В.П. Крайнов, Генерация второй гармоники при взаимодействии лазерных импульсов с атомарными кластерами, Научная сессия МИФИ – 2005. III Конференция Научно-образовательного центра CRDF «Фундаментальные исследования материи в экстремальных состояниях».

Сборник научных трудов, М.: МИФИ, 2005. 100 с. (стр. 67-68) 26. В.С. Растунков, В.П. Крайнов, Релятивистский нагрев электронов при взаимодействии сверхсильного фемтосекундного лазерного импульса с тонкими пленками, Научная сессия МИФИ – 2006. IV Конференция Научнообразовательного центра CRDF. Фундаментальные исследования материи в экстремальных состояниях. Физика ядра и элементарных частиц. Сборник научных трудов, М.: МИФИ, 2006. 92 с. (стр. 39-40) 27. В.С. Растунков, В.П. Крайнов, Релятивистские эффекты взаимодействия сверхсильного фемтосекундного лазерного импульса с атомарными кластерами, Научная сессия МИФИ – 2007. V Конференция Научно-образовательного центра CRDF. Фундаментальные исследования материи в экстремальных состояниях. Физика ядра и элементарных частиц. Сборник научных трудов, М.:

МИФИ, 2007. 112 с. (стр. 26-28) 28. V.P. Krainov, V.S. Rastunkov, Stochastic heating of electrons at the relativistic lasersolid interaction, Frontiers of Nonlinear Physics: Proceedings of the 2nd International Conference (Nizhny Novgorod – St.-Petersburg, Russia, 5 – 12 July, 2004) / Ed. A.

Litvak. - Nizhny Novgorod, Russia, Institute of Applied Physics RAS, 2005. – 704 p.

29. В.С. Растунков, Релятивистские эффекты взаимодействия сверхсильного фемтосекундного лазерного импульса с атомарными кластерами, Сборник трудов VI научной школы молодых ученых ИБРАЭ РАН, проходившей 21- апреля 2005 г. (Препринт / Институт проблем безопасного развития атомной энергетики РАН, №IBRAE-2005-06). – М.: ИБРАЭ РАН, 2005. – 74 с. (стр. 53В.С. Растунков, В.П. Крайнов, Релятивистский дрейф электронов в плотной плазме, возникающей при воздействии сверхсильного фемтосекундного лазерного импульса на твердые мишени, Физика экстремальных состояний вещества – 2004, Сборник докладов, Институт проблем химической физики РАН, Черноголовка, 2004. (стр. 118-119) 31. В.С. Растунков, В.П. Крайнов, Энергетические и угловые распределения электронов при взаимодействии фемтосекундных лазерных импульсов с тонкими фольгами, Физика экстремальных состояний вещества – 2006, Институт проблем химической физики РАН, Черноголовка, 2006. (стр. 158-161) 32. В.С. Растунков, В.П. Крайнов, Релятивистский нагрев электронов при взаимодействии сверхсильного фемтосекундного лазерного импульса с тонкими пленками, Тезисы докладов XXXIII Звенигородской конференции по физике плазмы и УТС. г. Звенигород, 13 – 17 февраля 2006 г. – М.: ЗАО НТЦ «ПЛАЗМАИОФАН», 2005 г. – 276 с. (стр. 193) 33. В.П. Крайнов, В.С. Растунков, Генерация второй гармоники в плотной плазме, возникающая при воздействии релятивистского фемтосекундного лазерного импульса на атомарные кластеры, Тезисы докладов XXXII Звенигородской конференции по физике плазмы и УТС. г. Звенигород, 14 – 18 февраля 2005 г. – М.: ЗАО НТЦ «ПЛАЗМАИОФАН», 2005 г. – 328 с. (стр. 197) 34. В.П. Крайнов, В.С. Растунков, Релятивистский дрейф электронов в плотной плазме, возникающей при воздействии сверхсильного фемтосекундного лазерного импульса на твердые мишени, Тезисы докладов XXXI Звенигородской конференции по физике плазмы и УТС. г. Звенигород, 16 – февраля 2004 г. – М.: ЗАО НТЦ «ПЛАЗМАИОФАН», 2004 г. – 276 с. (стр. 170) 35. V.S. Rastunkov, V.P. Krainov, Second-harmonic generation in the relativistic lasercluster interaction, 340th Wilhelm und Else Heraeus-Seminar, High-Field Attosecond Physics, January 9-15, 2005, Universittszentrum, Obergurl, Austria, Book of Abstracts. (poster 15) 36. V.S. Rastunkov, V.P. Krainov, Electron stochastic heating in the interaction of ultrashort laser pulse with overdense plasma, 340th Wilhelm und Else Heraeus-Seminar, High-Field Attosecond Physics, January 9-15, 2005, Universittszentrum, Obergurl, Austria, Book of Abstracts. (poster 16) 37. V.S. Rastunkov, V.P. Krainov, Ionization of atoms by intense attosecond laser pulses and its dependence on the field phase, ULIS 2007, First International conference on Ultra-intense Laser Interaction Sciences, October 1 – 5, 2007, Technical Digest Incl.

conference program and abstracts, Agora-Universit Bordeaux I. (p. 103) 38. V.S. Rastunkov, V.P. Krainov, Relativistic electron drift in overdense plasma produced by a super-intense femtosecond laser pulse, 13th International Laser Physics Workshop (LPHYS’04), Trieste, Italy, July 12 – 16, 2004, Book of abstracts. (p. 90) 39. V.S. Rastunkov, V.P. Krainov, Vacuum heating of electrons at the superintense laser interaction with an overdense plasma, 14th International Laser Physics Workshop (LPHYS’05), Kyoto, Japan, July 4 – 8, 2005, Book of abstracts. (p. 180) 40. V.S. Rastunkov, V.P. Krainov, Mechanisms for electron acceleration in thin foils irradiated by a super-intense laser pulse, 15th International Laser Physics Workshop (LPHYS’06), Lausanne, Switzerland, July 24 – 28, 2006, Book of abstracts. (p. 83) 41. V.S. Rastunkov, V.P. Krainov, Field Phase Dependense in the Ionization of Atoms by Intense one-cycle Laser Pulses, 16th International Laser Physics Workshop (LPHYS’07), Len, Mexico, August 20 – 24, 2007, Book of abstracts. (p. 78) 42. V.S. Rastunkov, V.P. Krainov, Second-harmonic generation in the laser-cluster interaction, ICONO/LAT 2005 Technical Digest, May 11 – 15, 2005, Pribaltiyskaya Hotel, St. Petersburg, Russia. (IThB5) 43. V.S. Rastunkov, V.P. Krainov, Field Phase Dependence in the Ionization of Atoms by Intense one-cycle Laser Pulses, ICONO/LAT 2007 Technical Digest, May 28 – June 1, 2007, Natl. Cultural Ctr. “Minsk”, Minsk, Belarus. (I09/III-2)

СПИСОК ЦИТИРУЕМОЙ ЛИТЕРАТУРЫ

Springer, 2000).

[C2] L.V. Keldysh, Soviet Physics JETP, Vol. 20, 5, pp. 1307-1314, 1965.

[C3] Brabec Th and Krausz F 2000 Rev. Mod. Phys. 72 545.

[C4] Dykhne A M 1962 Sov. Phys. - JETP 14 941.

[C5] F. Brunel, Phys. Rev. Lett. 59, 52 (1987).

[C6] A.S. Baturin, V.N. Gorelkin, V.S. Rastunkov, and V.N. Soloviev, Physica B, 374-375, 340 (2006).

[C7] M. Ammosov, I. Bondar, N. Delone, M. Ivanov, A. Masalov: Adv. At. Mol. Phys. 27, (1991).

[C8] Р. Смит, Полупроводники, Москва «МИР», 1982.

[C9] U. Teubner et al., Physical Review Letters, 92, 185001 (2004).

Ионизация и генерация гармоник при взаимодействии интенсивных фемтосекундных лазерных импульсов с Московский физико-технический институт

НИЧ МФТИ