_

На правах рукописи

Тугаенко Антон Вячеславович

ЛАЗЕРНЫЙ СПЕКТРОМЕТР ПРИРАЩЕНИЯ

ИОННОЙ ПОДВИЖНОСТИ

01.04.21 – лазерная физика

Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Автор:

Москва, 2010 г.

Работа выполнена в Национальном исследовательском ядерном университете «МИФИ».

Научный руководитель: доктор физико-математических наук, профессор Чистяков Александр Александрович

Официальные оппоненты: доктор физико-математических наук, профессор Алимпиев Сергей Сергеевич кандидат физико-математических наук, доцент Сысоев Алексей Александрович

Ведущая организация: Институт энергетических проблем химической физики РАН

Защита состоится « 30 » июня 2010 г. в 15 часов 30 минут на заседании диссертационного совета Д 212.130.05 при Национальном исследовательском ядерном университете «МИФИ» по адресу: 115409, Москва, Каширское шоссе, 31, т. (095) 324-84-98, (095) 323-95-26.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке НИЯУ МИФИ.

Автореферат разослан «_»2010 г.

Ученый секретарь диссертационного совета И.В. Евсеев

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность темы Мощные перестраиваемые лазеры широко используются для исследования процессов многоступенчатого электронного возбуждения и ионизации сложных органических молекул. Такой подход в сочетании с массспектрометрией и спектрометрией ионной подвижности [1; 2; 3] используется для детектирования малых концентраций органических молекулярных примесей.

В настоящее время, в связи с интенсивным развитием спектрометрии приращения ионной подвижности (СПИП), представляется весьма актуальной разработка нового метода детектирования, который сочетает собственно СПИП и современные методы лазерной ионизации. Такой подход представляется очень эффективным в реальных условиях, например при анализе примесей в атмосферном воздухе.

Метод спектрометрии приращения ионной подвижности (СПИП) является современным методом разделения ионов в газе и представляет особый интерес для приборной реализации, поскольку обладает высокой скоростью анализа (1-10 с), не требует громоздкого вакуумного оборудования и может быть реализован в портативном виде. От традиционной спектрометрии ионной подвижности СПИП отличается лучшей разделяющей способностью и более высокой чувствительностью [4; 5].

Область применения нового лазерного метода может быть очень широкой: от решения лабораторных задач в области газового анализа до создания систем детектирования отравляющих, взрывчатых (ВВ) и наркотических веществ. Особенно актуальна разработка газоанализаторов, способных регистрировать сверхмалые (на уровне 10-15 г/см3) концентрации органических соединений в воздухе. Отметим также, что стремительный прогресс в лазерной технике в настоящее время дает возможность разрабатывать портативные спектрометры приращения ионной подвижности (СПИП - спектрометры) с лазерным источником ионов.

Цель работы сверхвысокочувствительного метода для детектирования молекул нитросоединений с обнаружительной способностью на уровне 10-15 г/см3, основанного на лазерной (многоступенчатой) ионизации молекул в воздухе в сочетании со спектрометрией приращения ионной подвижности, а также создание экспериментального образца прибора.

Среди основных задач диссертационной работы можно выделить следующие:

1. Изучение механизмов образования отрицательных ионов молекул нитросоединений при лазерной ионизации в воздухе с помощью метода лазерной СПИП.

2. Разработка лазерного источника ионов для спектрометра приращения ионной подвижности.

3. Разработка экспериментального образца лазерного спектрометра приращения ионной подвижности и исследование его характеристик.

4. Определение обнаружительной способности лазерного спектрометра приращения ионной подвижности.

Научная новизна 1. Впервые разработан и экспериментально реализован метод, основанный на спектрометрии приращения ионной подвижности и лазерной ионизации молекул пробы в воздухе.

2. Экспериментально показано различие в механизмах ионизации молекул нитросоединений для разных интенсивностей лазерного излучения с = 266 нм: при высоких интенсивностях (q > 106 Вт/см2) наблюдается сходство лазерных СПИП-спектров со спектрами полученными с помощью традиционных источников ионизации. Напротив, при малых интенсивностях (q ~ 5.105 Вт/см2) наблюдается существенное отличие, заключающееся в отсутствии реактант-пиков и фрагментации.

3. Предложена и создана оригинальная многоходовая оптическая схема, позволяющая увеличить интенсивность в заданной области за счет многократного прохода лазерного пучка 4. Обнаружительная способность разработанного лазерного спектрометра по тринитротолуолу определена экспериментально и составляет 3.10- Практическая значимость работы 1. Разработанный в диссертации новый метод лазерной спектрометрии приращения ионной подвижности позволяет осуществлять анализ и детектирование сверхмалых концентраций органических соединений в воздухе и изучать проессы ионообразования.

2. Разработанный на основе метода экспериментальный образец может быть использован для обнаружения взрывчатых, отравляющих и других опасных для жизнедеятельности человека веществ как в лабораторных, так и в полевых условиях. Он может быть положен в основу разработки высокочувствительных портативных газоанализаторов.

3. Реализованная многоходовая лазерная схема позволяет увеличить интенсивность излучения в области ионного источника более чем в раза, что может быть использовано для повышения обнаружительной способности лазерного СПИП.

4. Результаты исследований механизмов образования отрицательных ионов при лазерном воздействии могут быть положены в основу разработки лазерных ионных источников для СПИП-спектрометров.

Основные положения, выносимые на защиту 1. Для исследования ионизации молекул нитросоединений при лазерном возбуждении в воздухе была разработана методика и экспериментальная установка, включающая в себя • Мощную лазерную систему на основе YAG: Nd3+ - лазера (длина волны 1064 нм) с возможностью генерации 2-й и 4-й гармоник.

подвижности с цилиндрической разделительной камерой, • Систему регистрации и автоматической обработки данных и управления экспериментальной установкой 2. Экспериментально показано, что при интенсивностях q ~ 5.105 Вт/см ионизирующего лазерного излучения с = 266 нм наблюдается отрицательны ионов молекул нитросоединений.

3. Разработана оригинальная многоходовая оптическая схема, позволяющая увеличить интенсивность излучения 4-й гармоники в области ионного источника более чем в 3 раза. Схема интегрирована в спектрометр приращения ионной подвижности.

4. Разработан ионный источник для спектрометра приращения ионной подвижности, предназначенный для ионизации молекул пробы в воздухе образованных ионов в спектрометр 5. Создан экспериментальный образец портативного лазерного спектрометра приращения ионной подвижности для детектирования молекул нитросоединений в воздухе. Обнаружительная способность образца по тринитротолуолу, определенная с использованием генератора стандартных концентраций, составляет 3.10-15 г/см3.

Апробация работы Результаты работы докладывались на международной конференции по масс-спектрометрии «17th International Mass Spectrometry Conference» (г.

Прага, 2006 г.), международной школе-конференции «Масс-спектрометрия в химической физике, биофизике и экологии» (г. Звенигород, 2007 г.), международных конференциях по лазерной физике «Лазерная физика и оптические технологии» (г. Минск 2006 г. и 2008 г.), межведомственной конференции по вопросам обнаружения взрывчатых, наркотических веществ в рамках исполнения Федеральной программы усиления борьбы с преступностью (Академия ФСБ, Москва, 2005 г.-2008 г.), III-й Всероссийской конференции с международным участием «Масс-спектрометрия и её прикладные проблемы»

(пос. Московский, 2009 г.), научных сессиях МИФИ (Москва, 2007 г. – 2010 г.).

Публикации По теме диссертации опубликовано 13 работ в период с 2006 по 2010 гг.

Из них, в реферируемых журналах из перечня ВАК опубликованы 2 работы и получены положительные решения о выдаче 2-х патентов. Список публикаций приведен в конце автореферата. Работа была выполнена в Национальном исследовательском ядерном университете МИФИ на кафедре физики твердого тела и наносистем.

Объем и структура диссертации Диссертация состоит из введения, пяти глав, заключения и списка используемой литературы. Объем диссертации составляет 135 страниц, включая 59 рисунков. Список литературы содержит 111 наименований.

ОСНОВНОЕ СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

сформулирована цель работы. Обсуждаются научная новизна, научная и практическая значимость, приведены сведения об апробации работы, публикациях автора по теме исследования, объеме и структуре диссертации и дана краткая аннотация работы.

В первой главе (“Спектрометрия ионной подвижности и другие методы газового анализа. Литературный обзор”) представлен литературный обзор экспериментальных и теоретических работ, посвященных современным методам газового анализа, подробно описаны методы спектрометрии ионной подвижности (СИП) и спектрометрии приращения ионной подвижности (СПИП). Рассмотрены различные источники ионов и особенности их использования. Особое внимание в главе уделено лазерным источникам ионов и использованию ионизирующего лазерного излучения в масс-спектрометрии и традиционной спектрометрии ионной подвижности. На основании литературных данных подробно рассмотрены механизмы ионно-молекулярных реакций, происходящих в ионных источниках.

Во второй главе (“Экспериментальная установка и методика”)описывается экспериментальная методика исследований и установка, разработанная и созданная автором специально для решения поставленной задачи, включающая в себя метод лазерной ионизации и спектрометрию приращения ионнной подвижности.

На рис. 1 представлена принципиальная схема экспериментальной установки:

Лазерный метод ионизации – принципиально импульсный, т.к. для эффективной ионизации молекул пробы требуется УФ излучение с q ~ 105 - В/см2. Для достижения такой интенсивности необходимы лазерные импульсы с длительностью не более 10-8 с. В качестве источника излучения использовалась лазерная система на основе YAG: Nd3+ (=1064 нм), работающая в режиме модуляции добротности и включающая в себя системы генерации 2-й и 4-й гармоник. Ионизация молекул пробы в воздухе осуществлялась излучением четвертой гармоники (=266 нм). Энергия в импульсе УФ излучения варьировалась от 60 мкДж до 1.5 мДж.

Спектрометр приращения ионной подвижности использовался для разделения и детектирования ионов, образованных в специально разработанном лазерном ионном источнике в результате воздействия лазерного излучения. Для разработки лазерного спектрометра в качестве базовой модели в данной работе использовался СПИП-спектрометр, созданный КТИ ГЭП СО РАН [4; 5]. Схема спектрометра с присоединенным лазерным источником ионов приведена на рис. Лазерное излучение УФ диапазона фокусируется сферической линзой в ионизационную камеру источника через торцевое кварцевое стекло. Ионы пробы, образуясь в области ионизационной камеры лазерного источника, поступают в область, называемую полевым вводом, который служит для осуществления газового затвора и транспорта ионов к разделительной камере.

Газовый затвор препятствует попаданию атмосферного газа в область разделительной камеры. В камере происходит разделение ионов по «вторым подвижностям» [6; 7], после чего они попадают на коллектор и регистрируются с помощью электрометрического усилителя.

Объектом исследований являлись молекулы нитросоединений, лежащие в основе производства взрывчатых веществ. Для определения обнаружительной способности спектрометра использовался генератор стандартных концентраций (ГСК) разработанный ИНХ СО РАН с концентрацией паров 2,4,6тринитротолуола 10-14 г/см3. Для качественной регистрации были разработаны источники молекул нитросоединений (генераторы паров), принцип работы которых основан на известных по литературным данным зависимостях давления насыщенных паров от температуры. Генераторы паров 2,4,6– тринитротолуола (ТНТ) были изготовлены на основе пленок, высаженной из раствора тринитротолуола в ацетоне на внутренней поверхности открытой кюветы таким образом, что расчетная концентрация на срезе кюветы составляла ~ 10 - 100 ppt. Для регистрации циклотриметилентринитрамина веществом, где на момент открытия давление паров вещества соответствовало давлению насыщенных паров.

Детектирование всех веществ проходило при атмосферном давлении и температуре 21±2o C.

В третьей главе (“Исследование образования отрицательных ионов молекулярных ионов нитросоединений в лазерном спектрометре приращения ионной подвижности в зависимости от интенсивности ионизирующего лазерного УФ излучения.

атмосферного воздуха в режиме регистрации отрицательных ионов при лазерной ионизации (q ~ 107 В/см2).

Ионный пик с максимумом при Uc = 4.8 В обусловлен органическими примесями, содержащимися в воздушной среде. Сложный ионный сигнал в диапазоне напряжений смещения Uc > 27 В представляет собой совокупность так называемых реактант-пиков.

При использование нами источника ионов на основе искусственного схожий со спектром лазерного источника. В частности, также наблюдается компенсирующего напряжения.

отрицательных ионов пробы.

Подобие спектров приращения ионной подвижности, полученных с лазерным и радиоактивным источниками говорит о схожем механизме образования отрицательных ионов. Вероятно, при облучении воздушной смеси I, усл.ед.

протекания комплекса ионно-молекулярных реакций с образованием реактантионов, наблюдаемых в ходе эксперимента [8].

Спектр приращения ионной подвижности существенно зависит от интенсивности УФ лазерного излучения. На рис. 4 представлена зависимость амплитуд ионных пиков для ТНТ и одного из реактант-пиков (Uc = 35 В) от интенсивности в диапазоне от 5.0. 105 В/см2 до 3.0. 106 В/см2.

На графике можно выделить два участка: область с интенсивностью до 1.5.106 В/см2, где для обеих кривых наблюдается линейное возрастание амплитуды сигнала с увеличением интенсивности излучения, и область интенсивности от 1. зависимостей становится различным – амплитуда реактант-пика с увеличением интенсивности продолжает линейно возрастать, в то время как амплитуда ионного сигнала ТНТ выходит на насыщение. Особое внимание следует обратить на область малых интенсивностей - q ~ 5. 105 В/см2 (энергия 60 мкДж в импульсе), где амплитуда усилителя, в то время как сигнал ТНТ уверенно регистрируется Вероятно, в этом случае обусловленная относительно малой эффективностью многоступенчатой ионизации, значительно снижает скорость ионно-молекулярных реакций с образованием сложных реактантионов, которые экспериментально не наблюдаются. На этом фоне могут обусловленные, например, их резонансным возбуждением с последующим депротонированием либо прямым присоединением электрона.

Необходимо отметить, что обнаруженный нами режим работы ионного источника обладает высокой селективностью, так как позволяет регистрировать молекулы анализируемых соединений во всем доступном диапазоне компенсирующих напряжений. Для его реализации в спектрометре приращения ионной подвижности представляется целесообразным отказаться от фокусировки лазерного пучка в ионном источнике, достигая высокой амплитуды полезного сигнала за счет большего объема ионизируемой пробы.

Использование несфокусированного пучка позволит также осуществить многократное пропускание луча через область ионизации и существенно повысить чувствительность.

В четвертой главе (“Разработка и исследование многоходовой лазерной оптической схемы и ее интеграция в спектрометр приращения ионной подвижности”) описывается разработка и реализация многоходовой оптической схемы с преобразованием в 4-ю гармонику внутри резонатора. Представлены экспериментальные результаты интеграции созданной многоходовой схемы в разработанный лазерный спектрометр приращения ионной подвижности.

Экспериментально установлено, что энергия лазерного пучка используемого УФ излучения практически не поглощается не только на всей длине ионного источника, но и во всем оптическом тракте лазерного СПИП, поэтому наиболее эффективным является многократное использование энергии лазерного пучка.

Поскольку традиционные многоходовые кюветы, принцип действия которых сводится к многократному отражению от вогнутых зеркал имеют малую пространственную область увеличенной интенсивности [11; 12] - была предложена и реализована многоходовая лазерная схема с генерацией 4-й гармоники внутри плоского резонатора, удовлетворяющая требованиям организации оптической схемы лазерного СПИП (см. рис. 6).

Принцип работы схемы состоит в следующем: излучение второй гармоники неодимового лазера ( = 532 нм) с помощью диэлектрического угла падения 45° и прозрачного для = 266 нм вводится в плоский резонатор, состоящий из параллельных глухих зеркал (2), (3) для излучения с = 266 нм.

Генерация четвертой гармоники происходит в нелинейном кристалле (4). Таким многократным отражением от параллельных зеркал в резонаторе и существует там по мере естественного затухания из-за оптических потерть на элементах внутри резонатора.

Предложенная многоходовая схема была создана и интегрирована в лазерный спектрометром приращения ионной подвижности. При используемой интенсивности накачки порядка 106 Вт/см2 коэффициент преобразования в 4-ю гармонику кристаллом ВВО достигал 11%. Коэффициент пропускания I, усл. ед.

представлен на рис. 7.

Видно, что амплитуда ионного сигнала в случае использования многоходовой схемы превысила амплитуду сигнала в случае однократного прохода лазерного пучка всего немногим более чем в 2.5 раза.

просветленных оптических элементов (1), (4), (5) и (6) – можно добиться увеличения интенсивности в области ионизации практически в 4 раза.

Пятая глава («Разработка и исследование экспериментального образца лазерного спектрометра приращения ионной подвижности для детектирования нитросоединений в воздухе») посвящена разработке экспериментального Описывается разработанная автором схема ионного источника и спектрометра приращения ионной подвижности применительно к многоходовой схеме.

Целесообразность перехода на несфокусированное лазерное излучение заставила пересмотреть основные критерии конструирования ионного источника и произвести расчет оптимальных параметров конструкции. Важной задачей на пути к высокой чувствительности спектрометра является аналитической части спектрометра, ключевым является выбор оптимальной длины ионного источника. Определяющим в решении данной задачи является исследование поведения ионного сгустка, образующегося в результате лазерного импульса в ионизационной камере.

Поскольку оптимальной является работа спектрометра при непрерывной регистрации ионов, одним из основных принципов разработки ионного непрерывного ионного потока от импульсного лазера. Применительно к источнику это означает следующее: образованный лазерным импульсом сгусток ионов, дрейфуя в направлении к разделительной камере, за время между двумя лазерными импульсами должен пройти расстояние не превышающее собственную длину. Тогда будет организован непрерывный ионный поток. Принцип квазинепрерывности ограничивает длину источника ионизационной камеры (т.е. за счет диффузии молекул пробы с периферии ионного источника.) Первый фактор состоит в том, что за счет такого механизма и должна заполняться область лазерного пучка между импульсами (см. рис. 8).

ионного сгустка, образованного лазерным диффузии и кулоновского расталкивания (см. рис. 9). Длина ионно-транспортной расстояния, пройдя которое ионный сгусток уширится до внутреннего диаметра магистрали и начнутся потери за счет рекомбинации ионов на стенках.

В работе представлены оценки, учитывающие вышеперечисленные механизмы, однако их исчерпывающий анализ представляется сложной самостоятельной задачей. В диссертационной работе экспериментально показано, что оптимальная длина ионизационной камеры составляет 4 – 7см.

На рис. 10 представлен спектр приращения ионной подвижности паров ТНТ концентрацией ~ 100 ppt в атмосферном воздухе, полученный с использованием нового ионного источника и несфокусированного лазерного излучения.

I, усл. ед.

многоходовой схемы со спектрометром приращения ионной подвижности – был реализован сквозной проход лазерного пучка через весь аналитический тракт спектрометра (см. рис.11).

Лазерный пучок проходит через ионный источник, полевой ввод и полый внутренний электрод разделительной камеры, для чего конструкция электрода и его крепления были соответствующим образом реорганизованы. Кроме того, был разработан узел совмещения газового потока и прохода лазерного излучения - оптический газтранспортный узел (ОГУ).

Важнейшим элементом разработки любого прибора, претендующего на рекордные характеристики является определение его предельных параметров. В случае разработки высокочувствительного лазерного спектрометра приращения ионной подвижности одним из первостепеных таких параметров является его предельная обнаружительная способность.

прокачке через них газа расходом до 5л/мин при нормальных условиях. Был создан стенд на основе ГСК (см. рис.12), обеспечивающий сопряжение ГСК, побудителя потока, фильтрующей системы со спектрометром. Измеритель расхода использовался для согласования газовых потоков.

Концентрация паров TNT составляла 1.10- портативного лазерного спектрометра приращения ионной подвижности. Успехи современной лазерной физики позволили специалистам НИИ «Полюс» (в сотрудничестве с НИЯУ МИФИ) создать компактную и легкую лазерную систему с возможностью генерации 2-й и 4-й гармоник весом до 2.5 кг. Энегия в импульсе на длине волны 266 нм могла достигать 1.2 мДж при частоте следования импульсов до 10 Гц.

неразрушающего контроля) при МИРЭА был разработан экспериментальный образец портативного лазерного СПИП.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ РАБОТЫ

1. Для исследования ионизации молекул нитросоединений в воздухе была разработана комплексная физическая экспериментальная методика и создана установка на базе лазерного спектрометра приращения ионной подвижности, включающий в себя:

мощную лазерную систему на основе YAG: Nd3+ - лазера (длина волны 1064 нм) с возможностью генерации 2-й и 4-й гармоник;

· высокочувствительный спектрометр приращения ионой подвижности с цилиндрической разделительной камерой, предназначенный для детектирования ионов, образованных в ионном источнике;

· систему регистрации, автоматической обработки данных и управления экспериментальной установкой;

· стенд на основе генератора стандартных концентраций для определения обнаружительной способности лазерного СПИП.

2. Разработан и создан ионный источник для спектрометра приращения ионной подвижности, предназначенный для ионизации молекул пробы в воздухе под воздействием лазерного излучения и последующего ввода образованных ионов в спектрометр.

3. Экспериментально показано, что при интенсивностях ионизирующего УФ лазерного излучения с =266 нм порядка 5.105 Вт/см2 наблюдается отсутствие реактант-пиков и фрагментации при образовании отрицательны ионов молекул нитросоединений.

4. Разработана оригинальная многоходовая схема, позволяющая значительно увеличить интенсивность излучения 4-й гармоники неодимового лазера в области ионного источника. Произведен расчет эффективности разработанной схемы. Схема успешно интегрирована в спектрометр приращения ионной подвижности.

5. Экспериментально определена обнаружительная способность созданного лазерного СПИП по тринитротолуолу, определенная с использованием генератора стандартных концентраций. Она составляет 3.10-15 г/см3.

сверхмалых концентраций молекул нитросоединений в воздухе.

Публикации.

По теме диссертации было опубликовано 13 работ в период с 2006 по 2010 гг. Из них, в реферируемых журналах из перечня ВАК опубликованы работы и и получены положительные решения о выдаче 2-х патентов:

1. Chistykov A.A., Kotkovskiy G.E., Perederiy A.N., Tugaenko A.V.

Field Asymmetric Ion Mobility Spectrometry with Laser Ionization for Explosives Detection.

17th International Mass Spectrometry Conference, August27-September1,2006, Prague. Abstracts, p. 2. Котковский Г.Е., Тугаенко А.В., Чистяков А.А.

Лазерная спектрометрия приращения ионной подвижности для детектирования сверхмалых концентраций органических молекул в воздухе.

Материалы VI Международной конференции «Лазерная физика и оптические технологии»

Гродно, Республика Беларусь 25-29 сентября 2006г. Часть 1я, стр. 64.

3. Котковский Г.Е., Тугаенко А.В., Чистяков А.А.

Лазерная спектрометрия приращения ионной подвижности для детектирования сверхмалых концентраций органических молекул в воздухе.

Конференция «Научная сессия МИФИ 2007» 22-26 января 2007г. Сборник трудов том стр.71.

4. Богданов А.С., Котковский Г.Е., Передерий А.Н., Тугаенко А.В., Чистяков А.А.

Спектрометр приращения ионной подвижности с лазерным источником ионизации для детектирования паров ВВ.

III Международная конференция-школа «Масс-спектрометрия в химической физике, биофизике и экологии» 16-22 апреля, 2007 года. Звенигород, Московская область, Сборник трудов стр. 96.

5. Котковский Г.Е., Тугаенко А.В., Чистяков А.А.

Спектрометр приращения ионной подвижности для детектирования сверхмалых концентраций органических молекул в воздухе.

III Международная конференция-школа «Масс-спектрометрия в химической физике, биофизике и экологии» 16-22 апреля, 2007 года. Звенигород, Московская область, Сборник трудов, стр. 100.

6. Котковский Г.Е., Сычев А.В., Тугаенко А.В., Чистяков А.А.

Многопроходовая оптическая схема для лазерного спектрометра приращения ионной подвижности.

Конференция «Научная сессия МИФИ 2008» 21-27 января 2008г. Сборник трудов том 2 стр.

190-191.

7. Котковский Г.Е., Мартынов И.Л., Тугаенко А.В., Сычев А.В., Цыбин А.С., Чистяков А.А.

Использование лазерностимулированной поверхностной десорбции и ионизации в спектрометрии ионной подвижности VII Международная конференция «Лазерная физика и оптические технологии» 17-19 июня 2008, Минск 8. Захарченко К.В., Караванский В.А., Котковский Г.Е., Мартынов И.Л., Тугаенко А.В., Чистяков А.А.

Эмиссия ионов при воздействии УФ фемтосекундных импульсов на нанопористый кремний.

Конференция «Научная сессия МИФИ 2009» 26-30 января 2009 г. Аннотации докладов, том 2 стр. 90.

9. Котковский Г.Е., Тугаенко А.В., Чистяков А.А.

Лазерный спектрометр приращения ионной подвижности для детектирования паров ВВ III Всероссийская конференция с международным участием «Масс-спектрометрия и её прикладные проблемы» 18–22 мая 2009 г. Сборник тезисов докладов. Стр. 184.

10. Котковский Г.Е., Тугаенко А.В., Чистяков А.А.

Лазерный спектрометр приращения ионной подвижности для детектирования сверхмалых концентраций нитросоединений.

Инженерная физика. 2009г. №12, стр. 13-26.

11. Котковский Г.Е., Тугаенко А.В., Чистяков А.А. Об образовании отрицательных ионов в лазерном спектрометре приращения ионной подвижности..

Письма в журнал технической физики. 2010, 06, стр.60- 12. Котковский Г.Е., Мартынов И.Л., Передерий А.Н., Сычев А.В., Тугаенко А.В., Цыбин А.С., Чистяков А.А.. Устройство для получения и анализа ионов аналита. Положительное решение о выдаче патента по заявке № 2009108908/28 (011922), 2010г 13. Котковский Г.Е., Мартынов И.Л., Передерий А.Н., Сычев А.В., Тугаенко А.В., Цыбин А.С., Чистяков А.А. Способ получения и анализа ионов аналита. Положительное решение о выдаче патента по заявке № 2009108912/28 (011926), 2010г.

Цитируемая литература.

1.Laser Ion Mobility Spectrometer. Optimare Analytics. URL:www.optimare.de (дата обращения:

19.04.2010).

2.Lhmannsrben H.-G., Beitz T., Laudien R., Schultze R.; Laser-based ion mobility spectrometry for sensing of aromatic compounds; Proc. SPIE 5547, 2004, 16-24.

3.Matsaev V., Gumerov M., Krasnobaev L., Pershenkov V., Belyakov V., Chistyakov A., Boudovitch V.. IMS spectrometers with Radioactive, X-ray, UV and Laser Ionization. IJIMS 5(2002)3, 112- 4.Буряков И.А., Крылов Е.В., Макась А.Л., Назаров Э.Г., Первухин В.В., Расулев У.Х.

Разделение ионов по подвижности в сильных переменных электрических полях. Письма в ЖТФ. 1991. Т. 17. № 12. С. 60-65.

5.Буряков И.А., Крылов Е.В., Солдатов В.П.. Патент РФ № 1485808, МКИ G 01 N 27/62.

Способ анализа микропримесей веществ в газах / Заяв. 30.03.87. Опуб.08.02.89.

6.Alexandre A. Shvartsburg «Differential Ion Mobility Spectrometry: Nonlinear Ion Transport and Fundamentals of FAIMS», NY, CRC Press, 7.Guevremont R., Purves R.W., Barnett D.A., Ding L. Ion trapping at atmospheric pressure ( Torr) and room temperature with a high-field asymmetric waveform ion mobility spectrometer, International Journal of Mass Spectrometry, 193 (1999), 1 (октябрь 28), 45- 8.Eiceman G.A., Karpas Z. Ion Mobility Spectrometry, Second Edition, NY, CRC Press, 2005, 1, pp. 7, 26, 84, 9.Eiceman G.A., Nazarov E.G., Rodriguez J.E. and Bergloff J.F.. Positive Reactant Ion Chemistry for Analytical, High Temperature Ion Mobility Spectrometry: Effects of Electric Field of the Drift Tube and Moisture, Temperature, and Flow of the Drift Gas, Int. J. Ion Mobility Spectrom. (1998), pp. 28–37.

10. Daum K.A., Atkinson D.A., and Ewing R.G. The role of oxygen in the formation of TNT product ions in ion mobility spectrometry, International Journal of Mass Spectrometry, 2002, 214, 259- 11. Claude Robert, «Simple, stable, and compact multiple-reflection optical cell for very long optical paths» APPLIED OPTICS _ Vol. 46, No. 22 _ 1 August 12. Bouchiat M. A. and Pottier L.. Light-Polarization Modifications in a Multipass Cavity.

Appl. Phys. B 29, 43 54 (1982)