Санкт-Петербургский Государственный Политехнический Университет

Физико-механический факультет

Кафедра экспериментальной ядерной физики

Диссертация допущена к защите:

Зав. кафедрой

_проф. Я. А. Бердников

«_» 2009 г.

ДИССЕРТАЦИЯ

на соискание ученой степени

МАГИСТРА

Тема: Моделирование лептон-нуклонных процессов при высоких энергиях Направление: 553100 – Техническая физика Магистерская программа: 553113 – Прикладная ядерная физика Выполнил студент гр.6051/1 Ежилов А.Е..

Руководитель д. ф.-м. н. Ким В.Т.

Рецензент к. ф.-м. н. Пивоваров Г. Б.

Консультант по вопросам охраны труда, к.т.н., доц. Монашков В. В.

Санкт-Петербург Содержание:

1. Введение

2. Монте-Карло генераторы

2.1. История изменений HARDPING

2.1.1. HIJING

2.1.2. HARDPING1

2.1.3. HARDPING3.0

2.1.4. HARDPING3.1

2.2. PYTHIA

2.2.1. Жесткие процессы

2.2.2 Фрагментация

2.2.3 Фрагментация в лептон-нуклонных соударениях................. 3. Модификация HARDPING3.0 на лептон-нуклонные соударения................ 4. Полученные результаты

5. Заключение

6. Список литературы

7.Рабочее место оператора ПЭВМ

1.Введение Настоящая работа посвящена моделированию лептон-нуклонных соударений при помощи Монте-Карловских генераторов HARDPING3.1 и PYTHIA и сравнению полученных распределений заряженных частиц в конечном состоянии.

К основным задачам, поставленным в этой работе можно отнести модификацию генератора HARDPING на лептон-нуклонные взаимодействия, генерацию спектров заряженных частиц, визуализацию полученных результатов, и сравнение со стандартными Монте-Карло генераторами.

Для получения результатов использовался генератор HARDPING3.1, в который были включены лептон-нуклонные взаимодействия. Далее визуализация проводилась при помощи программного пакета PAW.

В соударениях частиц высоких энергий (Е > 10 ГэВ), как правило, рождается много вторичных адронов. Их характеристики отражают как сам характер взаимодействия, так и структуру первичных объектов. Открытие кварковой структуры адронов и объединение слабых и электромагнитных взаимодействий позволили рассматривать все типы соударений частиц как результат взаимодействия лептонов и кварков. В связи с этим представляет интерес рассмотреть совместно процессы множественного рождения частиц в адронных, лептон-адронных и лептонных соударениях.

Множественное рождение частиц в адронных столкновениях изучается уже более тридцати лет. Сначала это были эксперименты с космическими лучами, а затем в 60-х годах начались исследования на ускорителях в СССР, США и Швейцарии (Е< 2 ТэВ).

За прошедшее время получено огромное число экспериментальных данных о характеристиках вторичных долгоживущих или стабильных частиц, образованных в адронных взаимодействиях.

Лептоны использовались, чтобы исследовать партонную структуру протона с конца 1960-ых, начиная с экспериментов по глубоко-неупругому рассеянию на неподвижной мишени и до недавних экспериментов на e-p коллайдер HERA в DESY. Постепенное увеличивалось влияние ГНП, а также улучшалось понимание партонной структуры протонов. Эксперимент HERA дал возможность исследований существующих данных е-р соударений и стратегию развития будущих е-р коллайдеров.

Почему используются именно ep-соударения?

С помощью электронов можно проводить исследования протонной структуры в e-p неупругом столкновении, так как при этом электрон не участвует в фрагментации. Теория сильных взаимодействий между кварком и глюонами (QCD) может быть лучше изучена при помощи е-р коллайдера, т.к. в нем практически не возникает фоновых событий. Кроме того, возможно исследование новых физических процессов, которые предсказаны теорией, например образование лептокварка.

Наконец, понимание протонной структуры, так же как понимание параметров QCD и динамики необходимо, для нахождения потенциально новой физики на будущих адронных коллайдерах.

HERA была запланирована как инструмент, позволяющий обнаружить широкий диапазон сигнатур экзотической физики, например, лептокварки, кварковая подструктура, суперсимметрия, и т.д., а так же измерение протонных структурных функций. HERA внесла основной вклад в понимание физики при маленьких импульсах партонов — физика малых х. HERA показала, что высокоэнергетичные е-р коллайдеры станут мощным инструментом в исследовании пертурбативной КХД динамики и партонной плотности при малых значениях х.

Развитие партона описывалось наборами линейных уравнений, обозначенных:

DGLAP (развитие в Q2 при фиксированном x), BFKL (развитие в 1/x при фиксированном Q2), и DLLA (развитие в обеих переменных). На HERA, даже при маленьком x, уравнения DGLAP в состоянии описать инклюзивные структурные функции до тех пор пока входное распределение глюона в некотором мелком масштабе является достаточно большим.

Столкнувшиеся электроны на 250 ГэВ с линейного коллайдера с 20 ТэВ протонами с VLHC позволили бы партонам с x = 5*10E-7 быть исследованными в Q2 = 10 ГэВ2.

Подход к режиму высокой плотности QCD может начаться в маленьких областях протона прежде, чем распространиться всюду по его объему. Это явление может быть изучено, при отборе струй, которые представляют собой результат рассеивания от маленькой области протона при низком x. Повышение поперечного сечения, как и уменьшение x, при фиксированном импульсе струи показывает эффект насыщения (если он существует). Эти маленькие области получили название "hot spots".

Самым очевидным выбором для поиска новой физики на будущих e-p коллайдерах является лептокварк. Для этого стоит расширить массовый предел до 4.5 ТэВ. Обнаружение лептокварка сделает будущие e-p коллайдеры идеальным местом для изучения спина, фермионных чисел и т.д.

Будущая высокая энергия e-p коллайдер в VLHC замечена как "Фабрика" QCD, идеально подходящая для исследований всех аспектов QCD включая развитие партона и свойства режима высокой плотности. Протонные структурные функции и аромат pdfs могут быть измерены с улучшением существующих данных на несколько порядков.

2. Монте-Карло генераторы В настоящее время для моделирования столкновений частиц с частицами, частиц с ядрами и ядер с ядрами максимально близкого к действительности разработано большое количество программ, основанных на Монте-Карло методе случайных испытаний. Такого рода программы называются генераторами.

Цель любого такого генератора событий – моделировать с помощью компьютера столкновения также детально, как можно было бы наблюдать при помощи идеального детектора. Выходные данные представляются в виде «событий», которые получаются с определенной долей случайности, эта случайность и генерируется методом Монте-Карло, так как в квантовой механике мы имеем дело с амплитудами, а не с вероятностями, Монте-Карло генераторы могут быть использованы для разных целей, среди которых можно выделить следующие:

• теоретическое предсказание событий, ожидаемых в детекторе;

• оптимизация проекта детектора;

• настройка и отладка существующего детектора;

• оптимизация методов анализа реальных данных, полученных на детекторе и т.д.

В настоящей работе для генерации процессов использовались Монте-Карло генераторы PYTHIA v.6420 и новая версия HARDPING3.1, которая в свою очередь использует генератор PYTHIA для моделирования жестких процессов и фрагментации. Текст программы HARDPING3.0 был исправлен, в результате чего появилась возможность генерировать лептон-нуклонные соударения.

Теперь кратко упомянем основные особенности каждого из упомянутых МонтеКарло генераторов.

2.1.История изменения HARDPING 2.1.1. HIJING HIJING – наиболее популярная программа, учитывающая кроме обычных мягких и жёстких процессов множественное рождение мини струй в рамках КХД, дающих большой вклад в центральной области быстрот (малые ||=4 ГэВ.

Имеется возможность включать и выключать те или иные жесткие процессы.

На выходе программы дают распределения рожденных адронов по всем требуемым кинематическим переменным.

2.2.3 Фрагментация в лептон-нуклонных соударениях.

В настоящем разделе мы обратимся к глубоконеупругому рассеянию лептона на нуклоне l+ N=l' + X.

В низшем порядке по электромагнитному (слабому) взаимодействию процесс сводится к процессу поглощения виртуального фотона (W-бозона) с 4импульсом q = l— l' нуклоном Y* (W)+p->X. (I) Здесь и далее для определенности мы будем считать нуклон мишени протоном.

Механизм образования конечных состояний в ГНП взят из стандартной кваркпартонной модели. Суть его в том, что источником адронных струй в ГНП являются выбитый из нуклона кварк и оставшийся дикварк. В С.Ц.М. конечных адронов кварк и дикварк разлетаются в противоположные стороны.

Направление движения кварка вдоль тока принимают за положительное.

Другим ключевым моментом кварк-партонной картины в ГНП является предположение о том, что частицы, летящие вперед (назад), суть фрагменты выбитого кварка (дикварка). Это, в частности, означает, что спектры продуктов кварка и дикварка не перекрываются.

Имеющиеся экспериментальные данные качественно хорошо согласуются с предсказаниями наивной кварк-партонной модели. Об этом, например, говорит измерение «чистого» заряда в передней и задней полусферах. Другой экспериментальный факт состоит в том, что лидирующий в области тока адрон (xF > 0,5) с большой вероятностью (>70 %) несет квантовые числа выбитого кварка.

Нарушение скейлинга указало на необходимость введения в нарисованную схему глюонов. Излучение глюонов учитывается тем, что функция распределения кварка в нуклоне fq и функция фрагментации кварка в адроны Dq приобретают зависимость от виртуальности фотона q2 == — Q2. Увеличение интенсивности тормозного излучения глюонов из выбитого кварка привлекается для объяснения роста поперечного импульса адронов в токовой струе с энергией W2 == (р.+ q)2.

Необходимо отметить, что в механизме образования конечных частиц глюонам обычно отводится второстепенное место. Их роль, по сути, сводится к изменению характеристик фрагментирующего в адроны кварка. Что касается дикварка, он вообще не «чувствует» присутствия глюонов.

В обсуждаемой картине адронизации средняя множественность складывается из средней множественности в кварковой струе (nq) и струе дикварка (nqq). Для жестких процессов имеем, таким образом, формулы e+е- = 2, DIS = +, Поскольку в области фрагментации мишени, как правило, рождается лидирующий нуклон (изобара), уносящий в среднем половину импульса исходного нуклона, естественно предположить,что >. Это согласуется с наблюдаемым превышением над.

3. Модификация HARDPING3.0 на лептон-нуклонные соударения.

В первую очередь стоит сказать о технических деталях генерации любых событий с помощью Монте-Карло генераторов PYTHIA и HARDPING.

Реконструкция событий производилась при помощи двух программных пакетов, а значит нужно было сделать так чтоб совпали кинематические характеристики разыгрываемого события. Для этого были использованы pp-соударения (включенные разработчиками в оба программных пакета). В результате чего были получены следующие распределения: по поперечному импульсу, по быстроте и по Фейнмановской переменной для всех заряженных частиц в конечном состоянии.

Для получения распределений были написаны две небольших программы, производящие вычисление и заполнение гистограмм. Вычисления проводились на статистике 100000 событий для каждого из генераторов. После чего гистограммы были построены с помощью программного пакета PAW. Нормировка на 1 выполнялась стандартной процедурой normalize, входящей в PAW.

Теперь стоит сказать об используемых параметрах.

Для получения максимально совпадающих распределений параметры были изменены как в генераторе PYTHIA, так и в генераторе HARDPING3.0.

Параметры для генератора PYTHIA:

Минимальны поперечный импульс импульс изменен на 2 ГэВа.

MSEL=0 ! Включение ручного режима выбора подпроцессов MSUB(11)=1 ! f + f' -> f + f' (QCD) MSUB(12)=1 ! f + fbar -> f' + fbar' MSUB(14)=1 ! f + fbar -> g + gamma MSUB(18)=1 ! f + fbar -> gamma + gamma MSUB(29)=1 ! f + g -> f + gamma MSUB(81)=1 ! q + qbar -> Q + Qbar, mass MSUB(82)=1 ! g + g -> Q + Qbar, massive MSUB(91)=0 ! elastic scattering MSUB(92)=0 ! single diffraction Для HARDPING3.0:

CKIN(9)=-40.0D0 min rapidity CKIN(10)=40.0D0 max rapidity IHPR2(14)=0 ! elastic scattering IHPR2(13)=0 ! single diffraction Таким образом удалось добиться хорошего согласования распределений и равенства всех кинематических параметров для обоих генераторов (что было проверено путем контрольной печати основных массивов параметров как в генераторе PYTHIA, так и в генераторе HARDPING3.0, использующим генератор PYTHIA).

Перейдем к полученным распределениям заряженных частиц в конечном состоянии.

Столкновение разыгрывается параллельно оси рz, а значит pt =sqrt(px2+py2).

Рис.2.Распределение заряженных частиц по поперечному импульсу (энергия 200 ГэВ в СЦМ статистика 100000 рр-соударений) Быстрота рассчитывается по формуле: = 0,5*log Рис.3.Распределение заряженных частиц по быстроте (энергия 200 ГэВ в СЦМ статистика 100000 рр-соударений) Рассмотрение отношения прошедшего импульса к начальному (так называемый xFeynman). Из того что в столкновении участвуют две частицы и событие разыгрывается параллельно оси Z, данный параметр может быть рассчитан Рис.4.Распределение заряженных частиц по xFeynman (энергия 200 ГэВ в СЦМ статистика 100000 рр-соударений) Далее была проведена работа по включению лептон-нуклонных соударений в Монте-Карло генератор HARDPING3.0. Для этого было проведена проверка на вызываемые подпроцессы в ходе выполнения программы, а также приведение в соответствие исполняемой подпрограммы фрагментации и LUND теории фрагментации лептон-нуклонного соударения. А также проверен программный код на наличие багов, приводящих к неправильному обсчету рассматриваемых параметров. Так в частности была пересмотрен вызов и инициализация параметров выполнения подрограммы HIJFRG, в результате чего удалось добиться неплохого согласования результатов, полученных с помощью МонтеКарло генераторов PYTHIA и HARDPING3.0.

Необходимо было привести в сответствие с LUND теорией отсутствие фрагментации для лептона и выключить участие лептона в образовании струй.

Таким образом были получены следующие распределения по поперечному импульсу, быстроте и Фейнмановской переменной. Параметры генерации были взяты из рр-соударения за исключением подключенных подпроцессов. В обоих генераторах был включен только MSUB(10)=1 ! f + f' -> f + f' (QFD).

4.Результаты Полученные распределения заряженных частиц в конечном состоянии представлены на нижеследующих графиках.

Рис.5.Распределение заряженных частиц по поперечному импульсу (энергия 200 ГэВ в СЦМ статистика 100000 ер-соударений) Рис.6.Распределение заряженных частиц по быстроте (энергия 200 ГэВ в СЦМ статистика 100000 ер-соударений) Рис.7.Распределение заряженных частиц по xFeynman (энергия 200 ГэВ в СЦМ статистика 100000 ер-соударений) Рис.8.Распределение заряженных частиц по zh (энергия 200 ГэВ в СЦМ статистика 100000 ер-соударений) Z – величина, равная отношению энергии адрона к потерянной энергии электроном.

Обсуждение полученных результатов.

На рис.2 — рис.4 представлены распределения заряженных частиц для ррсоударения. Для обоих генераторов они совпадают с достаточно высокой точностью, что говорит о том, что и параметры розыгрыша события совпадают для обоих генераторов.

На рис.5 — рис.8 представлены распределения для ер-соударения, включенного в HARDPING3.1. На рис.5 представлено распределение всех заряженных частиц в конечном состоянии по поперечному импульсу. Пик в районе 2ГэВ связан ограничением на минимальный поперечный импульс для партонов в 2ГэВа. Спектры достаточно хорошо согласуются на всем диапазоне, за исключением областей в районе 1,5ГэВ и 5-6 ГэВ. Эти отличия связаны скорее всего с особенностями розыгрыша события в генераторе HARDPING3.1, а именно тем фактом, что протон в начальном состоянии разыгрывается при помощи функций Вудса-Саксона.

На рис.6 представлено распределение заряженных частиц по быстроте.

Спектры хорошо согласуются, за исключением пика при быстроте равной -6 для генератора HARDPING3.1. Причину возникновения данного пика мне так и не удалось обнаружить.

На рис.7 представлено распределение заряженных частиц по Фейнмановской переменнной. Спектры достаточно хорошо согласуются за исключением области (-0.8,-0.5), где спектры достаточно близки по значениям, но имеют несколько разный характер. Возможно, что это связано с особенностями розыгрыша событий в генераторе HARDPING3.1.

Суммируя все выше сказанное можно сделать вывод, о том что включение лептон-нуклонных соударений в генератор HARDPING3.1 удалось, но требуется продолжить работу над его модификацией для улучшения согласования распределений.

5.Заключение.

Настоящая работа была посвящена моделированию лептон-нуклонных модифицированного генератора HARDPING3.1.

Полученные распределения заряженных частиц с помощью обоих генератор модифицированная версия HARDPING3.1 работает правильно и готова к дальнейшему включению лептон-ядерных соударений и проведению исследования по изучению взаимодействия лептона с ядерной материей.

6.Список литературы [1] PYTHIA6.4: T.Sjstrand. PYTHIA 6.4. Physics and manua., 2006, hep-ph/0603175.

[2] HIJING: M. Gyulassy, X.-N. Wang. HIJING 1.0: A Monte Carlo Program for Parton and Particle Production in High Energy Hadronic and Nuclear Collisions, LBL-34246М.

[3] HARDPING1: Я.А.Бердников, М.Е.Завацкий, В.Т.Ким, В.Ф.Космач, М.М.Рыжинский, В.М Самсонов. Ядерные эффекты при образовании лептонных пар в адрон-ядерных соударениях, Ядерная физика, 2006, том 69 с.467-473.

[4] HARDPING1: Ya. A.Berdnikov, V. T.Kim, V. F.Kosmach, M. M.Ryzhinskiy, V. M.Samsonov, M. E.Zavatsky Initial-State Nuclear Effects in Proton-Nucleus Collisions. Eur. Phys. J A 26, 2005, 179-184.

[5] HARDPING3: В.А.Мурзин Бакалаврский дипломный проект: Модификация Монте-Карло генератора событий HARDPING и его сравнение со стандартными генераторами HIJING и PYTHIA для рр-соударений, СПбГПУ, Санкт-Петербург,2007.

[6] http://arXiv.org/abs/nucl-th/9607036v [7] http://arXiv.org/abs/nucl-th/0303011v [8] http://arXiv.org/abs/nucl-th/0211011v [9] А.В.Киселев, В.А.Петров. Рождение адронов в жестких процессах. «Физика элементарных частиц и атомного ядра», 1988, том 19, вып. 7. Рабочее место оператора ПЭВМ Тpебования к видеодисплейным теpминалам [СанПиН 2.2.4.548-96] Визуальные эргономические параметры ВДТ являются параметрами безопасности, и их неправильный выбор приводит к ухудшению здоровья пользователей. Все ВДТ должны иметь гигиенический сертификат, включающий в том числе оценку визуальных параметров. Конструкция ВДТ должна обеспечивать возможность фронтального наблюдения экрана путем поворота корпуса в горизонтальной плоскости вокруг вертикальной оси в пределах 30o и в вертикальной плоскости вокруг горизонтальной оси в пределах 30o с фиксацией в заданном положении. Дизайн ВДТ должен предусматривать окраску корпуса в спокойные мягкие тона с диффузным рассеиванием света. Корпус ВДТ и ПЭВМ, клавиатура и другие блоки устройства ПЭВМ должны иметь матовую поверхность одного цвета с коэффициентом отражения 0,4-0,6 и не иметь блестящих деталей, способных создавать блики. На лицевой стороне корпуса ВДТ не рекомендуется располагать органы управления, маркировку, какие-либо вспомогательные надписи и обозначения. При необходимости расположения органов управления на лицевой панели они должны закрываться крышкой или быть утоплены в корпусе.

соответствующей степени комфортности ее восприятия должны быть эргономических параметров. Визуальные эргономические параметры ВДТ и пределы их изменений, в которых должны быть установлены оптимальные и допустимые диапазоны значений. При проектировании и разработке ВДТ сочетания визуальных эргономических параметров и их значения, соответствующие оптимальным и допустимым диапазонам, полученные в результате испытаний в специализированных лабораториях, аккредитованных в установленном порядке, и подтвержденные соответствующими протоколами, должны быть внесены в техническую документацию на ВДТ.

При работе с ВДТ для студентов и профессиональных пользователей необходимо обеспечивать значения визуальных параметров в пределах оптимального диапазона, для профессиональных пользователей разрешается кратковременная работа при допустимых значениях визуальных параметров.

Оптимальные и допустимые значения визуальных эргономических параметров должны быть указаны в технической документации на ВДТ. При отсутствии в технической документации на ВДТ данных об оптимальных и допустимых диапазонах значений эргономических параметров эксплуатация ВДТ не допускается.

Конструкция ВДТ должна предусматривать наличие ручек регулировки яркости и контраста, обеспечивающие возможность регулировки этих параметров от минимальных до максимальных значений. В целях защиты от электромагнитных и электростатических полей допускается применение приэкранных фильтров, специальных экранов и других средств индивидуальной защиты, прошедших испытания в аккредитованных лабораториях и имеющих соответствующий гигиенический сертификат.

экспозиционной дозы рентгеновского излучения в любой точке на расстоянии 0,05 м от экрана и корпуса ВДТ при любых положениях регулировочных устройств, которая не должна превышать 7,74x10 А/кг, что соответствует эквивалентной дозе, равной 0,1 мбэр/час (100 мкР/час).

Конструкция клавиатуры должна предусматривать:

1. исполнение в виде отдельного устройства с возможностью свободного 2. опорное приспособление, позволяющее изменять угол наклона поверхности клавиатуры в пределах от 5 до 15°;

3. высоту среднего ряда клавиш не более 30 мм;

4. расположение часто используемых клавиш в центре, внизу и справа, редко используемых - вверху и слева;

5. выделение цветом, размером, формой и местом расположения функциональных групп клавиш;

6. минимальный размер клавиш - 13 мм, оптимальный - 15 мм;

7. клавиши с углублением в центре и шагом 191 мм;

8. расстояние между клавишами не менее 3 мм;

9. одинаковый ход для всех клавиш с минимальным сопротивлением нажатию 0,25 Н и максимальным - не более 1,5 Н;

10.звуковую обратную связь от включения клавиш с регулировкой уровня звукового сигнала и возможности ее отключения.

Пожарная безопасность при работе с вычислительной техникой Возникновение пожара возможно, если на объекте имеются горючие вещества, окислитель и источники зажигания. Горючий компонент при работе с вычислительной техникой - строительные материалы, оконные рамы, двери, полы, мебель, изоляция силовых и сигнальных кабелей, обмоток электродвигателей, а также радиотехнические детали и изоляция соединительных кабелей ячеек, блоков, конструктивные элементы из пластических материалов, жидкости для очистки элементов и узлов ЭВМ от загрязнения.

Непрерывная циркуляция воздуха приводит к тому, что кислород имеется в любом месте помещения.

Источниками зажигания могут оказаться электрические дуги, искры и перегретые участки элементов и конструкций ЭВМ. Источники зажигания возникают в электрических и электронных приборах, устройствах, применяемых для технического обслуживания ЭВМ, а также в системах электроснабжения. Таким образом, в помещениях, в которых находится вычислительная техника, присутствуют три основных фактора, необходимых для возникновения пожара.

Опасность загорания в ЭВМ связана со значительным количеством плотно расположенных на монтажных платах и блоках электронных узлов и схем, электрических и коммутационных кабелей, резисторов, конденсаторов, полупроводниковых диодов и транзисторов. Высокая плотность элементов в электронных схемах приводит к значительному повышению температуры отдельных узлов (80-1000 °С), что может служить причиной воспламенения изоляционных материалов. Слабое сопротивление изоляционных материалов воздействию температуры может вызывать нарушения схемы и привести к короткому замыканию.

В связи с этим в помещениях вычислительного центра должны быть предусмотрены возможные пути эвакуации персонала. Требования к количеству, размерам и размещению эвакуационных выходов, лестниц и лестничных клеток установлены СНиП 2.01.02-85, а именно:

1. Эвакуационные выходы должны располагаться рассредоточено.

Минимальное расстояние l между наиболее удаленными один от другого эвакуационными выходами из помещения следует определять по формуле: l = 1.5 П, где П - периметр помещения.

2. Ширина путей эвакуации в свету должна быть не менее 1 м, дверей не менее 0.8 м.

3. Высота прохода на путях эвакуации должна быть не менее 2 м.

4. Не допускается устройство винтовых лестниц, забежных ступеней, раздвижных и подъемных дверей и ворот, а также вращающихся дверей и турникетов.

5. Двери на путях эвакуации должны открываться по направлению 6. Наружные эвакуационные двери зданий не должны иметь запоров, которые не могут быть открыты изнутри без ключа.

Требования электробезопасности Для питания ЭВМ служит трехфазная электросеть с напряжением 380/ В и частотой 50 Гц. Помещение, в котором располагался вычислительный центр, относится к помещениям без повышенной опасности (ГОСТ 12.1.013), поэтому защитное заземление не применялось (ГОСТ 12.1.030).

При этом обслуживающий персонал должен допускаться до работы только после инструкции по технике безопасности. Изолирующие корпуса терминалов обеспечивают недоступность токоведущих частей, находящихся под напряжением.

Требования к вентиляции, отоплению и кондиционированию воздуха В качестве нагревательных приборов в машинных залах ЭВМ следует устанавливать регистры из гладких труб или панели лучистого отопления. Не электронагревательные приборы или паровое отопление.

При кубатуре помещения до 20 м 2 в помещение на человека должно подаваться не менее 30 м 3 /ч воздуха.

Параметры микроклимата на постоянных рабочих местах должны соответствовать требованиям СанПин 2.2.2/2.4.1230-03. Они должны быть следующими:

1. В холодные периоды года температура воздуха, скорость его соответственно составлять: 22-24 °С; 0.1 м/с; 40-60%; температура воздуха может колебаться в пределах от 21 до 25 °С 2. То же в теплые периоды года: 23-25 °С; 0.1-0.2 м/с; 40-60%;

температура воздуха может колебаться в пределах от 22 до 26 °С.

3. Воздух, поступающий в помещения с ЭВМ, должен быть отчищен от загрязнений, в том числе от пыли и микроорганизмов. Запыленность воздуха не должна превышать требований 12.1.005-91.

Требования к естественному и искусственному освещению Освещение в помещениях, где располагается вычислительная техника, должно быть смешанным: естественным и искусственным.

Естественное освещение должно осуществляться в виде бокового освещения. Величина коэффициента естественной освещенности (к.е.о.) должна соответствовать нормативным уровням по СНиП 23-05-95. При выполнении зрительной работы категории средней точности к.е.о. должен быть не ниже 1%. Ориентация светопроемов для помещений с ЭВМ должна быть северной.

Искусственное освещение в помещениях следует осуществлять в виде комбинированной системы освещения с использованием люминесцентных источников света в светильниках общего назначения. В качестве источников должны использоваться люминесцентные лампы типа ЛБ и ДРЛ с индексом цветопередачи (R>70). В качестве светильников должны использоваться установки с преимущественно отраженным или рассеянным светораспределением (тип УСП-5-2x40, УСП-35-2x40, ЛВ003-2x40-002).

люминесцентными лампами должна быть в горизонтальной плоскости не ниже 300 лк - для системы общего освещения и не ниже 750 лк - для системы комбинированного освещения, причем с учетом работы категории высокой зрительной точности может быть увеличена до 1000 лк.

При работе операторов и программистов с ВДТ, имеющими негативное изображение, уровни искусственной освещенности от светильников общего освещения должны составлять: при систематическом использовании дисплеев и работе в режиме диалога уровни освещенности в горизонтальной плоскости должны быть не ниже 200 лк и не ниже 500 лк при использовании ВДТ и одновременной работе с документацией, а также при вводе данных в ЭВМ.

Для исключения бликов отражения на экранах от светильников общего назначения необходимо применять антибликерные сетки, специальные фильтры для экранов, ов, защитные козырьки и т.п.

В поле зрения оператора ВДТ должно быть обеспечено соответствующее распре- деление яркости. Отношение яркости экрана ВДТ к яркости окружающих его поверхностей не должно превышать в рабочей зоне 3:1.

Требования к уровням шума Допустимые уровни звукового давления, уровня звука и эквивалентные уровни звука на рабочих местах должны соответствовать требованиям "Санитарных норм допустимых уровней шума на рабочих местах".

Для снижения шума и вибрации оборудование необходимо устанавливать на специальные фундаменты и амортизирующие прокладки, предусмотренные нормативными документами.

Стены и потолки помещений, где устанавливается оборудование, являющееся источником шума, должны быть облицованы звукопоглощающим материалом, независимо от количества единиц установленного оборудования.

Кроме того, необходимо использовать подвесные акустические потолки.

Уровни звука и эквивалентные уровни звука в помещениях, где работают математики-программисты и операторы ВДТ, не должны превышать 50 дБА.

При выполнении напряженной работы, а также при длительности смены более 8 ч. нормы могут быть снижены на 5 дБА.