[ МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ
имени М.В. ЛОМОНОСОВА
НАУЧНО-ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ИНСТИТУТ ЯДЕРНОЙ ФИЗИКИ
имени Д.В. Скобельцына
На правах рукописи
КОНЮХОВА ИРИНА АЛЕКСАНДРОВНА
УГЛОВЫЕ ЧАСТИЦА–ГАММА-КВАНТ КОРРЕЛЯЦИИ
И ОРИЕНТАЦИОННЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ЯДЕР 11B, 12C, 28Si Специальность 01.04.16 – физика атомного ядра и элементарных частиц
Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук
Москва – 2010
Работа выполнена на кафедре физики атомного ядра и квантовой теории столкновений физического факультета МГУ имени М. В. Ломоносова
Научный руководитель: Зеленская Наталья Семеновна доктор физико-математических наук, профессор (НИИ ядерной физики имени Д.В. Скобельцына)
Официальные оппоненты: Блохинцев Леонид Дмитриевич доктор физико-математических наук, профессор (НИИ ядерной физики имени Д.В. Скобельцына) Сакута Станислав Борисович доктор физико-математических наук (ФГУ РНЦ «Курчатовский институт»)
Ведущая организация: Учреждение Российской академии наук «Институт ядерных исследований РАН»
Защита диссертации состоится « 8 » апреля 2011 г. в 15 часов на заседании Совета по защите докторских и кандидатских диссертаций Д 501.001.77 при МГУ имени М.В. Ломоносова по адресу: 119992, Москва, Ленинские горы, дом 1, строение («НИИЯФ МГУ, корпус 19»), аудитория 2-15.
С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке НИИЯФ МГУ.
Автореферат разослан « 25 » февраля 2011 г.
Ученый секретарь Совета по защите докторских и кандидатских диссертаций доктор физико-математических наук, профессор С.И. Страхова
Общая характеристика работы
В диссертации экспериментально определены ориентационные характеристики выстроенных ядер 11В, 12С, 28Si – продуктов ядерных реакций, анализ которых позволил установить роль различных механизмов в исследованных реакциях, параметры ядерного взаимодействия, статическую и динамическую деформацию ядер.
Актуальность темы Неполяризованные ядерные системы характеризуются равномерной заселенностью спиновых подуровней, т.е. изотропным пространственным распределением спинов частиц. Если изотропия распределения спинов нарушается, ядерная система становится ориентированной. В ядерных реакциях, даже если в начальной системе спиновые состояния заселены равномерно, но ядро-продукт образуется в возбужденном состоянии и угловое распределение продуктов реакции носит анизотропный характер, конечная система может стать ориентированной.
Одним из актуальных направлений ядерной физики умеренных энергий является исследование ориентированных систем. В этих исследованиях важно уметь получать экспериментальные результаты, относящиеся к ориентированным системам, и теоретически интерпретировать их. Например, получать характеристики ориентированного ядра в возбужденном состоянии, время жизни которого относительно мало.
Основной характеристикой ориентированной системы является матрица плотности или ее неприводимые спин-тензоры. Ориентированные системы со спин-тензорами четного ранга называются выстроенными. Традиционные методы частичного восстановления матрицы плотности таких систем – измерение заселенностей ее магнитных подуровней и тензорной поляризации продуктов реакции с помощью весьма трудоемких экспериментов. Альтернативный и менее громоздкий путь исследования выстроенных систем – изучение функции угловых корреляций частиц-продуктов реакции и излучения, снимающего возбуждение ядра.
Как правило, измерения функций угловой корреляции продуктов реакции выполняются только в одной плоскости: в основном, в плоскости реакции. Такие эксперименты уже позволяют получать ценный материал о свойствах ядер и ядерных взаимодействиях, однако не позволяют восстановить матрицу плотности выстроенного ядра и определить полный набор его характеристик.
Метод полного восстановления матрицы плотности ориентированного ядра – продукта ядерной реакции в возбужденном состоянии – был впервые предложен, теоретически обоснован и реализован в экспериментах по измерению функций угловой корреляции конечных частиц и излучения, снимающего возбуждение ядра, в различных плоскостях относительно плоскости реакции в лаборатории исследования ядерных процессов (ЛИЯП) НИИЯФ МГУ.
Метод позволяет в одном эксперименте, без изменения его методики, восстановить матрицу плотности ориентированного ядра и получить экспериментальную информацию о таких характеристиках выстроенных ядер, которые в принципе не могут быть измерены напрямую. Анализ этих экспериментальных данных в рамках современных методов теории ядерных реакций позволяет получать новые данные о механизме реакции, параметрах ядерных взаимодействий, структуре выстроенных ядер в различных возбужденных состояниях. Указанные обстоятельства обуславливают актуальность поставленных в диссертации задач и проведенных исследований.
Основной целью работы является получение полного набора характеристик выВ(5/2–), строенных ядер достижения решались следующие задачи:
• экспериментальное измерение угловых зависимостей дифференциальных сечений реакций и функций угловой корреляции (в рамках 4-геометрии) частиц-продуктов реакции и -квантов, снимающих возбуждение ориентированных ядер 11В(5/2–), 12C(2+) и Si(2+, 3–);
• восстановление спин-тензоров четного ранга; определение на их основе ряда физических характеристик изучаемых ядер;
• исследование механизма образования выстроенных ядер путем сравнения экспериментальных величин с теоретическими, рассчитанными в предположении различных моделей ядерных реакций;
• подтверждение и уточнение данных о статической и динамической деформации ядер, о параметрах ядерного взаимодействия.
Основные результаты, полученные в диссертации:
1. Измерены угловые зависимости дифференциального сечения реакций C(d, d)12C и 28Si(, )28Si для основного и ряда низколежащих возбужденных состояний конечных ядер. Впервые в рамках 4-геометрии получены экспериментальные функции угловой корреляции в реакции 13C(d, )11B(5/2–), d в неупругом рассеянии C(d, d)12C(2+) и в неупругом рассеянии 2+(1.78 МэВ) и 3(6.879 МэВ) в широкой области углов вылета конечных частиц. Впервые из этих экспериментальных данных восстановлены спин-тензоры четного ранга матрицы плотности исследуемых ядер в возбужденных состояниях. Найденные наборы спин-тензоров позволили получить для этих ядер заселенности магнитных подуровней, компоненты тензоров ориентации различных мультипольных моментов, а также динамическую деформацию исследуемых ядер.
2. Совокупность экспериментальных данных проанализирована в рамках различных моделей ядерных реакций, корректно учитывающих структуру ядер. Расчеты проведены в рамках метода искаженных волн и метода связанных каналов. Учтены вклады механизмов одноступенчатого и двухступенчатого обмена легким и тяжелым кластером.
Для расчета матричных элементов указанных механизмов использованы как находящиеся в открытом доступе научные программные комплексы CHUCK, FRESCO, так и оригинальные, разработанные в НИИЯФ – OLYMP, QUADRO.
3. Сравнение экспериментальных и теоретических характеристик для ядер C(2+) уточнило роль различных механизмов в исследованных реакциях и параметры ядерного взаимодействия. Показано, что доминирующими механизмами протекания C(d, )11B являются прямой подхват дейтронного кластера с учетом дефорреакции мации ядра и обмен тяжелым кластером с учетом его виртуального развала. Последний механизм определяет неупругое рассеяние дейтронов ядрами 12C на большие углы.
4. Анализ всей совокупности экспериментальных характеристик по рассеянию частиц на 28Si продемонстрировал, что механизм неупругого рассеяния -частиц ядрами Si не сводится к коллективному возбуждению аксиально-симметричного деформированного ядра. Этому противоречат угловые зависимости как заселенностей подуровня 2+, так и тензоров ориентации квадрупольного и гексадекупольного моментов.
Показано, что для их корректного описания необходимо учитывать отклонение формы ядра28Si от аксиально-симметричной.
5. Экспериментально определенные динамические деформации ориентированных ядер В(5/2–), 12C(2+) и 28Si(2+, 3–) демонстрируют ее существенную зависимость от угла вылета конечных частиц. В результате деформация ориентированного ядра может кардинально отличаться от статической деформации ядер в невозбужденном состоянии. Более того, ось симметрии ориентированного ядра не совпадает с направлением импульса ядра отдачи и может прецессировать вокруг него. Показана чувствительность динамической деформации к различным механизмам реакции и структурным характеристикам ядер, в частности, к статической деформации ядер.
Практическая значимость Практическую ценность диссертации определяет существенное дополнение и уточнение современных представлений о параметрах ядерного взаимодействия и параметрах статической деформации ядер, предсказание зависимости поляризационных характеристик и динамической деформации исследованных ядер от механизма образования ядра и угла вылета частицы-продукта реакции. Это означает, что можно предсказать и получить ядра с заданной формой и степенью поляризации четного ранга.
Личный вклад диссертанта Диссертант принимала непосредственное участие в подготовке регистрирующей части экспериментальной аппаратуры, экспериментальных измерениях для всех рассмотренных в диссертации реакций, проводила теоретические расчеты спин-тензоров матрицы плотности и других характеристик исследованных ориентированных ядер в рамках известных моделей ядерных реакций и вычислительных программ.
Апробация результатов работы Материалы диссертации опубликованы в работах [1-5], апробированы на научных семинарах ЛИЯП, на семинаре «Ядерная физика» (руководитель – профессор Б.С. Ишханов) НИИЯФ МГУ, а также на Международных конференциях:
1. Международных конференциях по ядерной спектроскопии и структуре атомного ядра (2007, 2008, 2009, 2010);
2. Международных конференциях «Ядерная и радиационная физика» (Алма-Ата, 2007, 2009);
3. Всероссийской конференции молодых ученых (2006) и конференции «Ломоносов» (2006, 2008, 2010).
Исследования, результаты которых вошли в настоящую диссертацию, были поддержаны Российским Фондом Фундаментальных Исследований в 2008-2009 гг. (грант № 08-02-00656 «Исследование ориентационных характеристик ядра 11B(5/2, 4.46 МэВ) в реакции 13С(d, )11B при Ed = 15.3 МэВ»), а также Федеральным агентством по науке и инновациям (г/к 02.740.11.0242).
Основные результаты диссертации опубликованы в 5 научных работах, перечень которых приведен в конце автореферата.
Структура и объем диссертации Диссертация состоит из введения, пяти глав и заключения, включает в себя 32 рисунка, 14 таблиц и список цитированной литературы из 87 наименований. Общий объем диссертации составляет 134 страницы.
Содержание диссертации Во введении обоснована актуальность выбранной темы, сформулированы задачи исследования, дан анализ новизны полученных результатов и их практической ценности.
В первой главе изложен теоретический аппарат расчета характеристик ориентированных ядер. Рассмотрены ядерные реакции следующего типа Матрица плотности, описывающая спиновые характеристики ядра В* в состоянии J *M *, определяется соотношением:
где TMx MA В* + у.
Неприводимые спин-тензоры матрицы плотности (2) определены соотношением Функция угловой корреляции частица–-квант в ядерных реакциях связана со спин-тензорами матрицы плотности соотношением где k J *, 0, – неприводимые тензоры регистрации конечной системы. Они определяют вероятность того, что выстроенное ядро после испускания -кванта мультипольности L в направлении будет обнаружено детектором в направлении 0. Если поляризация конечного ядра не регистрируется, тензоры k J *, 0, представляют собой произведение алгебраических множителей и тензоров эффективности регистрации неполяризованных -квантов. Соотношение (4) устанавливает возможность восстановления матрицы плотности с помощью измерения функции угловой корреляции в различных плоскостях относительно плоскости реакции. Имеется минимальное число плоскостей, в которых необходимо измерять функцию угловой корреляции для восстановления всех ненулевых вещественных компонентов матрицы плотности, в том числе спин-тензора нулевого ранга (что позволяет провести нормировку спин-тензоров любых рангов).
Во второй главе изложена методика проведения экспериментов по измерению дифференциальных сечений, функций угловой корреляции и обработки экспериментальной информации. Представлена схема эксперимента, описана экспериментальная установка (рис. 1) по исследованию угловых корреляций заряженных частиц и -квантов, сформулированы основные принципы работы созданного в ЛИЯП измерительновычислительного комплекса обработки получаемых экспериментальных спектров (рис. 2). Приведены характеристики регистрирующей аппаратуры и мишеней.
В третьей главе приведены измеренные угловые зависимости дифференциальных сечений реакций 13C(d, )11B с образованием 11B в основном и трех нижних возбужденных состояниях; упругого и неупругого рассеяния дейтронов на ядре 12C с возбуждением уровня 2+ (4.44 МэВ) (рис. 3); упругого и неупругого рассеяния -частиц на возбуждением целой группы уровней 28Si.
Рис. 1. Схема экспериментальной установки по измерению функций угловой корреляции: 1 – мишень, 2 – вакуумная камера рассеяния, 3 – цилиндр Фарадея, 4 – интегратор тока, 5 – иононопровод с коллимирующими сменными щелями, 6 – сцинтилляционные счетчики, 7 – детекторы заряженных частиц.
Рис. 2. Блок-схема электроники, использовавшейся в ИВК.
Приведены функции угловой корреляции: в реакции (рис. 4), d в неупругом рассеянии Si(, )28Si с возбуждением состояний 2+(1.78 МэВ) и 3(6.88 МэВ) в широкой области углов вылета конечных частиц.
Рис. 3. Угловые зависимости дифференциального сечения упругого (а) и неупругого (2+, 4.44 МэВ) (б) рассеяния дейтронов на 12С при Еd = 15.3 МэВ.
Кружки экспериментальные результаты. Статистические погрешности не превышают размера кружков.
Экспериментальные функции угловой корреляции W y, для каждого y были параметризованы с помощью выражения где Yk* сопряженные сферические функции, зависящие от углов и вылета -кванта. В системе координат, с осью Z, совпадающей с направлением импульса падающих частиц х и плоскостью реакции, совпадающей с плоскостью ХZ, величины Ak(y) вещественны и связаны со спин-тензорами матрицы плотности k(y) простыми алгебраическими соотношениями. Величины Ak(y) и их погрешности определялись на основе уравнений (5) методом линейной регрессии.
Рис. 4. Функции угловой корреляции в реакции 13C(d, )11B для угла = 49° (л.с.к.) Кривые – результат девятипараметрической подгонки.
В четвертой главе дается краткий обзор характеристик используемых для анализа теоретических моделей ядра и ядерных реакций и реализующих их программных комплексов. Рассматриваются следующие модели:
1. Метод искаженных волн (МИВОКОР) с учетом конечного радиуса взаимодействия частиц.
2. Метод связанных каналов (МСК), используемый и с нулевым, и с конечным радиусом взаимодействия.
3. Модели, описывающие структуру ядер: многочастичная модель оболочек, модель Нильссона, модель составного ядра.
Приводится краткая характеристика реализующих эти модели программных комплексов: OLYMP, CHUCK, FRESCO, QUADRO.
Изложен аппарат расчета основных характеристик ориентированных ядер с помощью спин-тензоров матрицы плотности: заселенностей магнитных подуровней ядер, тензоров ориентации мультипольных моментов и динамической деформации ориентированных ядер в возбужденных состояниях.
В пятой главе проведено сравнение экспериментальных и расчетных характеристик всех исследуемых реакций.
которых представлены на рис. 5.
Рис. 5. Диаграммы различных механизмов реакции 13C(d, )11B:
а подхват дейтрона; б обмен тяжелым кластером; в последовательная передача кластеров, г последовательная передача легких частиц.
На рис. 6 показаны дифференциальные сечения реакции исследованных состояний 11B. Как следует из рисунка, механизм подхвата дейтронного кластера для реакций с образованием ядра 11B в состояниях 3/2–(осн.) и 1/2–(2.125 МэВ) является основным в передней полусфере, а для состояния 5/2– оказался определяющим во всем угловом диапазоне. Для состояния 3/2–(5.02 МэВ) этот механизм является основным в области углов передней полусферы наравне с механизмом срыва тяжелой частицы. Вклад механизма последовательной передачи протона и нейтрона оказался малым. Это можно объяснить большой величиной энергий связи в двух вершинах развала 12С11В+р и р+t.
Для всех состояний В механизм срыва тяжелой частицы дает существенный вклад в области углов задней полусферы. Процесс последовательной передачи кластера Ве и нейтрона заметен только при > 60°. Наблюдается интерференция механизмов тяжелого срыва и последовательной передачи частиц, изменяющая структуру расчетРис. 6. Дифференциальные сечения реакции 13C(d, )11B при Ed = 15.3 МэВ.
Кружки экспериментальные результаты. Кривые расчеты в предположении различных механизмов: штрих-пунктир подхват дейтронного кластера, штрих срыв тяжелой частицы, крестики последовательная передача кластеров, точечная когерентная сумма этих механизмов, сплошная суммарная кривая.
ных кривых. Суммарные теоретические угловые распределения достаточно хорошо согласуются с экспериментальными во всем угловом диапазоне без введения дополнительных нормировочных множителей.
В диссертации впервые проведен комплексный анализ экспериментальных дифференциальных сечений упругого и неупругого рассеяния -частиц на ядре Si с возбуждением уровней 2+, 4+, 0+, 3– в рамках МСК, включающего связь между каналами различных типов возбуждения (FRESCO), и со связью каналов в пределах одной вращательной полосы (CHUCK).
В расчетах предполагалось, что уровни 0+, 2+(1.78 МэВ), 4+(4.62 МэВ) относятся к вращательной полосе, связанной с основным состоянием Si. Коэффициенты связи (КС) между уровнями этой полосы задавались параметрами квадрупольной 2 = 0. и гексадекупольной 4 = 0.1 деформации. Недостающие КС между другими уровнями оценивались по соответствующим экспериментальным временам жизни и интенсивностям распада. Кроме того, КС рассчитывались в модели Нильссона.
На рис. 7 представлены угловые зависимости сечений рассеяния -частиц на Si. Как видно из рисунков, МСК, реализованный в программе FRESCO, позволяет достаточно хорошо согласовать экспериментальные и теоретические сечения для всех пяти измеренных уровней. Теоретические угловые распределения воспроизводят как глубокие осцилляции сечения в зависимости от для низших уровней 0+ и 2+ (рис.
7а, б), так и сравнительно плавную угловую зависимость сечений остальных уровней.
Рис. 7. Дифференциальные сечения рассеяния -частиц на 28Si при Е = 30.3 МэВ:
а – упругое рассеяние; б, в, г, д – неупругое рассеяние на уровни 2+(1.78 МэВ), 4+(4.62 МэВ), 0+(4.96 МэВ) и 3(6.88 МэВ) + 4+(6.89 МэВ) соответственно.
Квадраты эксперимент. Кривые расчет в МСК: пунктир – CHUCK, сплошные – FRESCO. д тонкая кривая – сечение рассеяния на уровень 3(6.88 МэВ), штрихпунктирная – на уровень 4+(6.89 МэВ), сплошная жирная – их сумма.
Расчеты также объяснили поведение дифференциального сечения с возбуждением уровня 4+(4,62 МэВ) (рис. 7в), для которого ротационный вариант МСК дает значительное расхождение с экспериментом в области больших углов. Получены угловые зависимости сечений для уровней 0+ (4.96 МэВ), 3 (6.88 МэВ) (рис. 7г, д), которые в принципе нельзя рассчитать в ротационном варианте МСК.
ментальными (полученными в третьей главе) спин-тензоры Ak y.
На рис. 8 показаны некоторые из величин Ak ( d ) ядра 12C(2+), образованного в неупругом рассеянии дейтронов на 12C. Теоретические кривые передают общий характер угловых зависимостей компонентов Ak ( d ) различных рангов.
Рис. 8. Угловые зависимости компонентов Ak для ядра 12С (2+, 4.44 МэВ), образованного в неупругом рассеянии дейтронов при Ed = 15.3 МэВ. Кривые соответствуют расчетам в предположении следующих механизмов реакции: штриховая МСК, кривая с крестами – срыв тяжелой частицы, точечная когерентная сумма последовательной передачи частиц и срыва тяжелой частицы, сплошная сумма всех механизмов.
На рис. 9 показаны спин-тензоры с k = 6 для состояния 3(6.88 МэВ) ядра рассчитанные в МСК (программа FRESCO). Видно, что и в этом случае расчет качественно описывает экспериментальное поведение спин-тензоров во всей области углов вылета -частиц.
Рис. 9. Угловые зависимости компонентов A6 состояния 3(6.88 МэВ) ядра 28Si.
Квадраты эксперимент. Кривые – расчет в МСК по программе FRESCO.
На основе восстановленных в 4-экспериментах спин-тензоров матрицы плотноB(5/2–), сти определены физические характеристики ориентированных ядер Si(2+). К таким характеристикам относятся заселенности P± M y магнитных подуровней, тензоры ориентации tk y мультипольных моментов четного ранга и динамическая деформация ядра. Показано, что все эти характеристики существенно зависят от механизма протекания реакции, структурных особенностей ядер и угла вылета конечных частиц. Тензоры ориентации мультипольных моментов оказались чувствительными не только к величине статической деформации, но и к ее знаку.
На рис. 10а приведены заселенности магнитных подуровней ориентированного ядра 11В. Отметим ряд качественных особенностей полученных экспериментальных зависимостей.
Рис. 10. а Заселенности магнитных подуровней ядра и б тензоры ориентации квадрупольного и гексадекупольного моментов ядра 11B (5/2, 4.445 МэВ). Кружки эксперимент. Штриховая кривая расчет по МСК с 2=0.4, точечная когерентная сумма механизмов последовательной передачи кластеров и срыва тяжелой частицы, сплошная суммарное сечение. Штрих-пунктир – суммарное сечение для 2= –0.4.
Заселенности P± M ( ) с проекцией M =1/2 и М = 3/2 близки по абсолютной величине, хотя в первом случае осцилляции заметно больше. Расчетные угловые зависимости заселенностей P± M ( ) также демонстрируют превалирование вклада механизма подхвата дейтрона, однако на самых больших углах он сравним по величине с вкладом обменных процессов.
Угловые зависимости компонентов tk ( ) тензора ориентации имеют слабо осциллирующий знакопеременный вид с амплитудой осцилляций. Рассчитанные компоненты тензоров ориентации tk ( ) (рис.10б) удовлетворительно описывают общий ход экспериментальной угловой зависимости, хотя детального согласия и здесь не наблюдается.
Чувствительность расчетных результатов к параметру статической деформации конечного ядра позволила уточнить не только его величину, но и знак для ядра 11В.
Рис. 10б показывает предпочтительность положительного знака квадрупольной деформации, что не следует из анализа только угловой зависимости сечения.
Еще одна характеристика ориентированного ядра, которую нельзя измерить в прямых экспериментах – его динамическая деформация. Она определена по аналогии с обычной деформацией ядра где tk y – тензоры ориентации мультипольных моментов, углы,, y задаются в системе координат, ось Z которой направлена по оси симметрии ядра: y = y +. На малых углах ( y 0°) при минимальном переданном импульсе поверхность (6) должна быть подобна обычной форме деформированного ядра (статическая деформация). Нормировочная константа Nk в (6) определяется соотношением где k – параметр деформации. В диссертации из экспериментальных tk y и параB(5/2–), метров k восстановлена динамическая деформация ориентированных ядер C(2+) и 28Si(2+).
ких значений угла вылета -частиц (с.ц.м). Видно, что эта деформация существенно отличается от статической, когда ядро представляет собой вытянутый эллипсоид вращения. Динамическая деформация существенно меняется в зависимости от угла, при этом наблюдается как большая прецессия (отклонение максимального радиус-вектора от оси Z), так и изменение формы поверхности.
На рис. 12 показана динамическая деформация ядра угла вылета дейтронов. Эта деформация также отличается от статической (сплюснутый эллипсоид вращения). Динамическая деформация в плоскости реакции (на рис. 12 она показана меридиональными разрезами) меняется в зависимости от угла d: эллипс с боковыми выступами для d = 81° и вытянутый неправильный эллипс для d = 160°. Эти изменения наиболее заметны при тех d, для которых значения t4(d) максимальны, в частности, в области больших углов рассеяния, где важную роль играют обменные механизмы.
Рис. 11. Форма динамической деформации ядра 11B в состоянии 5/2(4.445 МэВ), образованном в реакции 13C(d, )11B при Еd = 15.3 МэВ. Указаны углы регистрации Рис. 12. Форма динамической деформации ядра 12С в состоянии 2+(4.44 МэВ), образованном в неупругом рассеянии дейтронов при Еd = 15.3 МэВ.
ного в неупругом рассеянии -частиц. При = 27.4° сплюснутая форма сохраняется.
При = 46.6° образуется сфероид, который растягивается вдоль оси Y, перпендикулярной плоскости реакции. При = 82.2° сфероид начинает опрокидываться, а при = 125.5° его форма приближается к вытянутому эллипсоиду вращения. Т.е. при этих углах сфероид, вытянут вдоль оси симметрии ядра, поэтому параметр динамической деформации должен иметь другой знак по сравнению со статической. Т.о., динамическая деформация ядра Si определяется не статической деформацией, а динамикой процесса неупругого рассеяния -частиц.
Рис. 13. Форма динамической деформации ядра 28Si в состоянии 2+(1.78 МэВ):
а – расчетная, б, в – экспериментальная. Указаны углы регистрации -частиц в с.ц.м.
В заключении сформулированы основные выводы диссертации.
Основные результаты, полученные в диссертации, опубликованы в следующих работах:
1. Галанина Л.И., Зеленская Н.С., Лебедев В.М., Орлова Н.В., Сериков О.И., Спасский А.В., Конюхова И.А. Исследование механизма неупругого рассеяния дейтронов на С при Еd = 15.3 МэВ методом угловых d-корреляций. ЯФ.
2. Галанина Л.И., Зеленская Н.С., Конюхова И.А., Лебедев В.М., Орлова Н.В., Спасский А.В. Динамическая деформация легких ядер. В книге: Игорь Борисович Теплов. К 80–летию со дня рождения. Москва. Изд-во «Университетская книга». 2008. С. 95-115.
3. Галанина Л.И., Зеленская Н.С., Конюхова И.А., Лебедев В.М., Орлова Н.В., Еd = 15.3 МэВ. Известия РАН. Сер. Физ. 2009. Т. 73. №6. С. 855-858.
4. Галанина Л.И., Зеленская Н.С., Конюхова И.А., Лебедев В.М., Орлова Н.В., B(5/2, 4.445 МэВ) в реакции 13С(d, )11B при Ed = 15.3 МэВ. Известия РАН.
Сер. Физ. 2010, Т. 74. № 4. С. 483-488.
5. Галанина Л.И., Зеленская Н.С., Конюхова И.А., Лебедев В.М., Орлова Н.В., Спасский А.В. Исследование механизма неупругого рассеяния -частиц на 28Si методом угловых -корреляций при Е = 30.3 МэВ. ЯФ. 2010. Т. 73. №8.
«