На правах рукописи

УДК 533.9, 538.915, 535.33-34

Елисеев Станислав Петрович

ИССЛЕДОВАНИЕ СИЛЬНОТОЧНОГО РАЗРЯДА ТИПА

ПЛАЗМЕННЫЙ ФОКУС РЕНТГЕНОВСКИМИ И ОПТИЧЕСКИМИ

МЕТОДАМИ

Специальность 01.04.08 – физика плазмы

Автореферат диссертации на соискание учёной степени кандидата физико-математических наук

Москва, 2011 г.

Работа выполнена в Физическом институте им. П.Н. Лебедева РАН

Научный руководитель:

доктор физико-математических наук, заведующий лабораторией ФПП ФИАН Никулин Валерий Яковлевич.

Официальные оппоненты:

доктор физико-математических наук, ведущий научный сотрудник РНЦ «Курчатовский институт»

Баронова Елена Олеговна;

кандидат физико-математических наук, доцент кафедры Физики МГТУ им. Н.Э. Баумана Калачев Николай Валентинович.

Ведущая организация:

Национальный исследовательский ядерный университет «МИФИ»

Защита состоится « 30 » марта 2011 года в часов на заседании диссертационного совета Д 212.156.06 при Московском физико-техническом институте по адресу: 117393, г. Москва, ул. Профсоюзная, 84/32, корпус В-2.

Отзывы направлялись по адресу: 141700, Московская обл., г. Долгопрудный, Институтский пер., д. 9, МФТИ.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Московского физикотехнического института.

Автореферат разослан «_ » _ 2011 г.

Ученый секретарь диссертационного совета кандидат технических наук, доцент Чубинский Н.П.

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность темы В последнее время, в связи с бурным развитием исследований в области нанотехнологий, особенно актуальной является задача создания эффективных источников рентгеновского и ультрафиолетового излучений.

Исследования по созданию таких источников в настоящее время ведутся по нескольким направлениям: рентгеновские лазеры, синхротронное излучение, капиллярные разряды, вакуумные низко-индуктивные разряды.

Высокоэффективный источник мягкого рентгеновского (МР) и ультрафиолетового (УФ) излучений может быть построен также на основе установки типа плазменный фокус (ПФ). Основными достоинствами такого источника являются высокий КПД преобразования электрической энергии в излучение (>10%), возможность работы в частотном режиме без смены электродов, широкий диапазон длин волн в рентгеновском диапазоне от 1 –20 и в УФ диапазоне (100 – 150 ). Важным свойством рентгеновских импульсов, генерируемых в ПФ, является также короткая их длительность порядка нескольких наносекунд.

Интерес к исследованию мягкого рентгеновского и вакуумного ультрафиолетового диапазона обусловлен также диагностическими применениями.

Основанные на регистрации данных излучений методы диагностики плазмы позволяют получить важную информацию о состоянии плазменной среды и динамики, протекающих в ней процессах. Во многих случаях МР излучение предоставляет единственную возможность получения информации об уровнях энергии и краях поглощения многозарядных ионов в лабораторной плазме. В ВУФ и МР областях спектра достигается принципиально более высокое пространственное разрешение, определяемое дифракционным пределом, чем в видимом свете. В связи с этим актуальность темы диссертации также обусловлена развитием исследований по программе управляемого термоядерного синтеза.

В ряде работ показана возможность применения установок типа плазменный фокус для рентгенолитографии. Также, рассмотрена возможность использования таких источников для изучения методом рентгеновской дифрактометрии упорядоченной микроструктуры биологических объектов, в частности структуры белка, мембран, ДНК молекул, новых полимерных систем и полиморфизма в диапазоне размеров как от 1 до 10, так и более 10. Параметры МР излучения позволяют проводить анализ образцов в реальном масштабе времени.

Таким образом, исследование МР и ВУФ излучений, создаваемых на установках типа ПФ, является актуальной научной задачей.

Целью настоящей работы являлось исследование временных, пространственных и спектральных характеристик излучения плазмы в мягком рентгеновском и оптическом диапазонах в сильноточном разряде типа плазменный фокус.

Научная новизна работы обусловлена параметрами экспериментальной установки типа плазменный фокус ПФ-4, одновременным применением рентгеновских и оптических диагностик с пространственным, временным и спектральным разрешениями в сочетании с электротехническими измерениями тока и напряжения.

В результате выполненных исследований:

развиты методы исследования плазмы: метод изучения мягкого рентгеновского излучения с временным и пространственным разрешением, метод изучения динамики плазмы в различных спектральных диапазонах;

получены новые данные о динамике и устойчивости плазмы, создаваемой в установках типа плазменный фокус;

получены новые данные о пространственном распределении плотности и температуры, о скорости сжатия плазмы при различных давлениях рабочего газа и разных газовых составах;

получены новые данные об эффективности преобразования электрической энергии в излучения и механизмах генерации мягких рентгеновских излучений;

найдены условия существования пинчевого режима и режима с горячими точками.

Основные положения, выносимые на защиту:

Среди наиболее существенных результатов, представленных к защите, следует выделить:

1. Рентгеновские и оптические методы исследования плазмы ПФ со спектральным, пространственным и временным разрешением.

2. Результаты измерений абсолютной интенсивности мягкого рентгеновского излучения при разряде в аргоне и смеси аргона с дейтерием с помощью быстродействующих полупроводниковых детекторов с наносекундным временным разрешением в зависимости от давления рабочего газа (диапазон 0,6 – 3,1 Торр) и энергии разряда.

3. Результаты измерений интенсивности излучения аргоновой плазмы с пространственным разрешением ~ 10 мкм в зависимости от давления рабочего газа и энергии разряда.

4. Результаты исследования пространственных токово-плазменных структур в ПФ.

5. Физическая интерпретация процесса генерации рентгеновского излучения аргоновой плазмы в различных спектральных диапазонах: линейчатого от 2,9 до 3,5 кэВ и непрерывного от 1 до 2 кэВ.

6. Алгоритм определения параметров плазмы ПФ по рентгеновским спектрам мягкого рентгеновского излучения, адаптированный к условиям эксперимента.

7. Условия формирования в ПФ горячих точек.

Научная и практическая ценность работы:

1. Проведенные исследования и их теоретические обоснования свидетельствуют о том, что плазменного фокус может быть использован в качестве наносекундного интенсивного спектрально перестраиваемого источника мягкого рентгеновского излучения для различных применений, в том числе рентгенолитографии и рентгеновской дифрактометрии.

2. Разработан программно-алгоритмический комплекс получения информации о температуре и плотности пинчевой плазмы.

Связь с плановыми научными исследованиями осуществлялась в следующих научных грантах и проектах:

• «Научно-методическое, организационное и материальнотехническое обеспечение функционирования уникальной установки "Сильноточные электроразрядные установки типа плазменный фокус ПФ-400 и ПФ- (Установка "ТЮЛЬПАН")"» для проведения научно-исследовательских, опытноконструкторских и технологических работ по приоритетным направлениям Программы» (ХII очередь). № госрегистрации 01.2006 12314. 2006.

• «Проведение исследований по созданию научно-технического задела технологий термоядерной энергетики с использованием z-пинчевых и лазерных установок». № госрегистрации 012007 07763, 2007.

• «Физика импульсной плотной плазмы, создаваемой мегаамперным током и лазерным излучением. Электронно-ионно-плазменные технологии». № госрегистрации 01200411401, 2007.

• «Проведение исследований физических и химических процессов с использованием уникальной плазменной установки «Тюльпан» (регистрационный номер 01- 07) в области физики плазмы и УТС, создания экологически безопасных источников рентгеновского и нейтронного излучений». № госрегистрации 01.2007 07754.

• «Проведение исследований по созданию научно-технического задела технологий новых источников энергии на основе импульсных электроразрядных устройств типа плазменный фокус, быстрый вакуумный разряд, сильноточный zпинч и лазерных установок» № госрегистрации 01200853150 от 21.11. 2008.

Апробация работы Основные результаты, изложенные в диссертации, представлялись на следующих конференциях: конференция УНЦ “Фундаментальная оптика и спектроскопия” (Москва 2004), International Conference on plasma physics and Controlled Fusion (Alushta, Ukraine, 2006, 2008); на ХХХI, XXXII, XXXIII Звенигородской конференции по физике плазмы и УТС (Звенигород 2004, 2005, 2006);

на International Symposium on Plasma Physics and Technology (SPPT-2006, Prague, 2006); на XLVIII Всероссийской конференции МФТИ (Долгопрудный, 2005), а также на семинарах нейтронно-физического отдела и отдела низкотемпературной плазмы ФИАН.

Публикации по теме диссертации Основное содержание диссертации изложено в семнадцати печатных работах, опубликованных в рецензируемых научных журналах [8, 10, 14, 15, 16, 17] и трудах конференций [1, 2, 3, 4, 5, 6, 7, 9, 11, 12, 13].

Структура представленной работы. Диссертация состоит из Введения, обзора методов спектральных измерений, 2-х глав и Заключения, содержит таблицы, 57 рисунков и библиографию, включающую 123 наименования. Объем диссертации составляет 151 страницу.

ОСНОВНОЕ СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во введении диссертации обоснована актуальность выбранной темы, сформулирована цель исследования, научная новизна и положения, выносимые на защиту, дана общая характеристика работы.

В кратком обзоре приведен анализ имеющейся литературы по диагностикам, используемым в установках типа ПФ.

В первой главе диссертационной работы описаны электротехнические параметры экспериментальной установки типа плазменный фокус мейзеровского типа ПФ-4, а также диагностические методики, применяемые автором и его коллегами в экспериментах, представленных в данной работе. Во второй части данной главы основное внимание уделено рентгеновским методикам с использованием Брэгговского спектрометра в диапазоне длин волн от 3 до 19, рентгеновским методикам с наносекундным временным разрешением на основе полупроводниковых детекторов типа СППД11-04 и спектрально-оптической методике, использующей электрооптический преобразователь с МКП усилителем. Данные методики разработаны автором для условий эксперимента на данной экспериментальной установке. В данном разделе описана схема синхронизации диагностических методик с временным разрешением. Проанализированы факторы, налагающие ограничения на использование данных диагностических методик, проведены оценки экспериментальных ошибок.

Во второй главе представлены экспериментальные данные и результаты расчета для спектральных измерений излучения плазмы в мягком рентгеновском, УФ и видимом диапазонах.

В разделе 2.1 этой главы обсуждаются результаты измерений мягкого рентгеновского излучения с помощью быстродействующих полупроводниковых детекторов типа СППД11-04. Исследованы временные и спектральные характеристики излучения при заполнении разрядной камеры аргоном в зависимости от энергии разряда и давления рабочего газа. На рис.1 приведена зависимость интенсивности рентгеновского излучения от величины давления аргона в камере ПФ при фиксированном напряжении конденсаторной батареи 12 кВ, что соответствует полной энергетике установки около 3,5 кДж. Установлено, что максимальная амплитуда МР излучения, при хорошей его повторяемости, имела место при давлении рабочего газа около 2,0 Торр. Этот факт был объяснен тем, что при данных условиях достигается оптимальная согласованность разрядного контура с динамической плазменной нагрузкой, т.е. максимум тока совпадает с моментом максимального сжатия плазмы. Длительность рентгеновского сигнала, имеющего колоколообразную форму, в измеряемом спектральном диапазоне составляла около 5 нс. Вычислен абсолютный выход мягкого рентгеновского излучения аргона в 4, который при оптимальных условиях составил около 40 мДж.

Рис. 1. Зависимость энергии импульса мягкого рентгеновского излучения от величины давления рабочего газа (Ar) в камере ПФ, фильтр (Be, 100 мкм), напряжение зарядки батарей 12 кВ (3,5 кДж).

Во второй части раздела представлены результаты измерения временных характеристик рентгеновского излучения в двух спектральных диапазонах в зависимости от энергетики разряда, приведено объяснение многопиковой структуры рентгеновского сигнала (рис. 2).

Рис. 2. 1 – сигнал с производной тока (область особенности), 2 и 3 – сигналы с рентгеновских датчиков СППД11-04. Датчики располагались под углом 45° с вертикалью и 90° друг к другу. Датчик (сигнал 2) закрыт фильтром 50 мкм Be, датчик (сигнал 3) закрыт фильтром 15 мкм Be. Давление аргона во всех экспериментах равнялось 2,1 Торр. Эксперимент проводился при энергии разряда Сделан вывод о существовании двух типов рентгеновских источников.

Первый по времени источник, а при низком напряжении и единственный, возникает из области пинчевания, испуская более «жесткое» излучение. Длительность рентгеновского импульса такого источника около 5 нс по полувысоте. Его излучение, по-видимому, соответствует свечению К и других линий аргона, лежащих в диапазоне 2,95 – 3,5 кэВ (3,6 – 4,2 ). Для данного спектрального интервала (при энергии разряда 4,7 кДж (14 кВ)) проведена оценка полного количества квантов N 1,21014, полной энергии Е = 36 мДж и мощности Р = 3, Вт излучения, испускаемого в 4 на основе обработки данных, полученных с помощью калиброванных СППД детекторов. График зависимости полной энергии импульса МРИ от энергетики разряда для этого спектрального интервала, приведен на рис. 3.

Рис. 3. Зависимость полной энергии мягкого рентгеновского излучения в диапазоне энергий квантов от 2,95 до 3,5 кэВ от энергии разряда в аргоне.

Другой тип источника излучает в более мягком рентгеновском диапазоне 1,2 – 1,8 кэВ (7 – 10 ). Излучение формируется в плазменной области, окружающей горячие точки (короны). Его интенсивность значительно увеличивается с ростом энергии разряда. При увеличении энергии от 1,9 до 4,7 кДж (9 – 14 кВ) длительность излучения в данном энергетическом диапазоне меняется от 5 до – 60 нс.

Для спектрального интервала от 1,2 до 1,8 кэВ проведен расчет зависимости полной энергии рентгеновского импульса от прикладываемого напряжения (энергии разряда). Для энергий 4,7 кДж (напряжения 14 кВ) проведена оценка полного количества квантов N 7,51014, полной энергии Е = 0,18 Дж и мощности Р = 3,5106 Вт излучения, испускаемого в 4 в данном энергетическом интервале, длительность излучения 50 нс.

Исследована зависимость интенсивности и времени существования МРИ для разряда в чистом аргоне и его смеси с дейтерием в зависимости от процентного содержания аргона.

В разделе 2.2 данной главы представлены результаты совместного измерения МРИ с пространственным и наносекундным временным разрешением в различных спектральных диапазонах. Сделаны выводы об области испускания излучения. Показано, что при разряде в аргоне, излучение плазменного фокуса в основном состоит из набора горячих точек, в которых достигаются максимальные параметры температуры и плотности плазмы. Наиболее интенсивная область свечения чаще всего находится на уровне анода в воронкообразной полости, реже она лежит на 1 – 2 мм выше анода. Данное излучение содержит высокоэнергетические кванты, которые соответствуют, в частности, ионам высокой кратности ионизации Ar XVII (длина волны 3,944 и 3,966, или энергия – 3, и 3,126 кэВ) и Ar XVI (длина волны 3,995 – энергия квантов 3,104 кэВ). Прослежена динамика изменения области и интенсивности свечения при изменении энергии разряда от 1,9 до 4,7 кДж (9 – 14 кВ) (рис. 4) и давления аргона от 1,3 до 3,2 Торр (рис. 5).

Максимальный по интенсивности выход мягкого рентгеновского излучения соответствует давлению около 2 Торр (рис. 5 б). Область свечения состоит из 1 – 2 горячих точек, расположенных у поверхности анода на расстоянии менее 1 мм. При давлении аргона ниже 2 Торр (рис. 5 а) область локализации горячих точек вытянута вдоль оси Z на расстояние до 7 мм. Наиболее интенсивное излучение испускается из вертикальной области с размерами менее 3 мм (Е до 2,5 кэВ и выше). При давлении больше 2 Торр (рис. 5 в) область формирования горячих точек сжимается в вертикальном направлении (становится меньше 3 мм) и увеличивается в горизонтальном (~1 мм).

Рис. 4. Осциллограмма производной тока в районе особенности и сигнала с датчика СППД11-04, закрытого 50 мкм Ве фильтром. На фотографиях – рентгеновские снимки, сделанные с помощью 250 мкм отверстий с 15, 30, 50 и 150 мкм Ве фильтрами. Давление аргона 1,9 Торр, энергия разряда (напряжение конденсаторной батареи) а) -1,9 кДж (9 кВ), б)-2,4 кДж (10 кВ), в)-2,9 кДж (11кВ), г)кДж (12 кВ), д)-4,7 кДж (14 кВ).

Рис. 5. Осциллограмма производной тока в районе особенности и сигнала с датчика СППД11-04, закрытого 50 мкм Ве фильтром. На фотографиях – рентгеновские снимки, сделанные с помощью 250 мкм отверстий с 15, 30, 50 и 150 мкм Ве фильтрами. Энергия разряда 3,5 кДж (12 кВ), давление аргона а)-1,3; б)-1,9; в)г)-3,2 Торр.

Показана возможность перехода из режима горячих точек в режим плазменного столба, см. рис. 6. По разности между наблюдаемыми размерами изображения светящегося объекта и размером точечного источника на фотографиях камеры-обскуры были измерены величины горячих точек. С помощью камерыобскуры при энергии разряда 3,5 кДж (U=12 кВ) зафиксированы минимальные размеры горячих точек около 10 мкм.

Рис. 6. Разряд в аргоне при давлении 2 Торр. Энергия разряда (напряжение конденсаторной батареи) а) - 2,4 кДж (10 кВ), В разделе 2.3 проведено сравнение режимов генерации МРИ в установке ПФ-4, работающей с различными рабочими газами, такими как неон, аргон и смеси аргона с дейтерием. Отмечено, что оптимальные параметры эксперимента по давлению рабочего газа для аргона и неона существенно отличаются. Оптимальное давление неона составляет около 5-6 Торр, в то время как для аргона оно находиться в диапазоне около 2 Торр. Определено, что для разряда в неоне характерно существование пинче-образной структуры излучения, в то время как для аналогичного разряда в аргоне наиболее распространен режим генерации мягкого рентгеновского излучения в режиме горячих точек. Линейные размеры области, светящейся в мягком рентгеновском диапазоне, для неона на порядок больше, чем у аргона, и составляют около 1 см.

В другой части раздела представлены результаты исследований ПФ разряда в видимом диапазоне с помощью электронно-оптического преобразователя с встроенным МКП. С помощью данной диагностики впервые наблюдены такие эффекты, как шарообразные образования и наличие предпинча на оси разряда.

Рис. 7. Спектр Ne плазмы и его денситограмма, содержащие резонансные линии В разделе 2.4 представлены результаты измерения рентгеновских спектров излучения неона в диапазоне длин волн от 8 до 14 (рис. 7). Проведен детальный расчет процесса спектральных измерений и геометрии брэгговского спектрометра с выпуклым кристаллом слюды. На основе анализа линейчатых спектров ионов высокой кратности ионизации проведено определение электронной температуры и плотности плазмы. Для определения необходимых параметров использовались следующие методики: измерение электронной температуры по относительным интенсивностям диэлектронных сателлитов к резонансным линиям H- и He- подобных ионов и электронной плотности по относительной интенсивности резонансных и интеркомбинационных линий He- подобных ионов.

Результирующая формула отношения интенсивностей соответствующих сателлитных и резонансных линий имеет вид:

где I s и I r – интенсивности сателлитной и резонансной линий соответственно, = E / kTe, l1 – орбитальный момент электрона в начальном состоянии, Q, A и параметры, указанные в математическом коде; gi – статистический вес i-го состояния, а s и As – вероятности автоионизации и радиационного распада автоионизационного уровня.

Электронная плотность определялась по относительным интенсивностям резонансной ( 2 1P 1 1S ) и интеркомбинационной ( 2 3 P 1 1S ) линий Heподобного иона из выражения где R =, qk – суммарная скорость заселения уровня k (см с ) без учета переходов с главным квантовым числом n = 2 ; индексы 1 и 2 означают соответственно уровни 2 1S0 и 2 1P1, а t – уровень усредненный по четырем триплетным, таким образам, что At = A(2 3 P1;1 1S0 ) ; C (, ) =< (, ) > – скорость возбуждения перехода электронным ударом, данные скорости вычислены в программе.

В приведенных вычислениях не учитывалась оптическая толщина плазмы, так как по сделанной оценке < 1.

В результате вычислений электронной температуры по отношениям линий H-подобных ионов были получены значения Te около 100 ± 20 эВ и He- и 220 ± 30 эВ, соответственно. Вычисленная в данном эксперименте электронная плотность излучающей области составляет N e (5 ± 2)1018 см-3. Точность вычислений определялась точностью используемой модели плазмы и определением нулевого уровня интенсивности излучения.

В заключении сформулированы основные результаты и выводы работы.

Основные результаты работы Среди наиболее существенных результатов, представленных к защите, следует выделить следующие:

1) Исследована зависимость характеристик мягкого рентгеновского излучения при разряде в аргоне и смеси аргона с дейтерием (в различных объемных соотношениях) от энергии разряда и давления рабочего газа (0,6 – 3,1 Торр):

– обнаружено, что максимальный выход МРИ происходит при давлении аргона около 2 Торр, излучение состоит из одного импульса длительностью около 5 нс;

– установлено, что с ростом начального давления рабочего газа увеличивается количество источников излучения. Общая длительность излучения составляет до 70 нс;

– обнаружена анизотропия запаздывающего импульса МР излучения. Интенсивность данного импульса при наблюдении под углом 90 превышает его интенсивность при наблюдении под углом 45.

2) Исследована область генерации рентгеновского излучения аргоновой плазмы в различных спектральных диапазонах:

– обнаружено, что МР излучение происходит в двух спектральных интервалах: непрерывное с энергией 1,2–1,8 кэВ и линейчатое с энергией 2,9 – 3,5 кэВ;

– показано, что излучение с энергией квантов более 3 кэВ опережает по времени излучение с меньшей энергией квантов.

3) В результате совместных измерений параметров аргоновой плазмы с наносекундным и микронным пространственным разрешениями установлено, что локализация горячих точек зависит от давления рабочего газа и энергии конденсаторной батареи:

– излучение плазменного фокуса в основном состоит из набора горячих точек, в которых достигаются максимальные параметры температуры и плотности плазмы;

– показано, что наиболее интенсивно излучающая область находится на уровне анода в воронкообразной полости, реже на 1 –  2 мм выше анода и соответствует излучению ионов высокой кратности ионизации Ar XVII и Ar XVI;

– подтвержден максимальный выход МР излучения при давлении 2 Торр.

Обнаружен эффект растяжения области генерации горячих точек в вертикальном направлении при малых давлениях и увеличение его радиального размера генерации при давлениях более 2 Торр;

– определена верхняя граница длительности излучения в горячих точках менее 1,5 нс и верхний предел размеров горячих точек на уровне менее 10 мкм.

4) Выявлены условия, при которых излучение плазменного фокуса происходит в виде горячих точек:

разрядное напряжение менее 13 кВ (4 кДж), давление 2 Торра; при больших напряжениях область свечения однородна и локализована на оси установки.

5) На экспериментальной установке данного типа проведена регистрация линейчатого спектра многозарядных ионов. При разряде в неоне по относительным интенсивностям диэлектронных сателлитов и резонансных линий H- и He- подобных ионов измерены электронные температуры плазмы 220 ± 30 и 100 ± 20 эВ соответственно. Проведены измерения электронной плотности разряда по отношению интенсивностей резонансной 2 1P 1 1S и интеркомбинационной линии 2 3 P 1 1S He-подобного иона. Вычисленная электронная плотность излучающей области составляет Ne (5 ± 2) 10 см.

6) Впервые обнаружено:

– образование на оси установки за 100 –  300 нс до возникновения особенности на осциллограмме тока области свечения в виде цилиндра с временем жизни от 100 до 200 нс. Установлено, что ток в области локализации данного свечения не превышает 5% от полного тока разряда;

– обнаружено появление шарообразного свечения плазмы в интервале времени от -10 до +30 нс относительно особенности на производной тока.

Основное содержание работы

опубликовано в работах:

1. Елисеев С.П. Рентгено-оптические методики диагностики плазмы, получаемой в установках типа плазменный фокус // конференция УНЦ “Фундаментальная оптика и спектроскопия”, Москва, 2004.

2. Гурей А.Е., Елисеев С.П., Никулин В.Я., Полухин С.Н., Тихомиров А.А. Особенности плазмофокусного разряда в неоне // Сборник тезисов докладов Звенигородской конф. по физике плазмы и УТС, Звенигород, 16- февраля, 2004.

3. Гурей А.Е., Елисеев С.П., Никулин В.Я., Полухин С.Н., Тихомиров А.А. Диагностика плазмофокусного разряда с помощью рентгенооптических методик // Сборник тезисов докладов XXXII Звенигородской конф.

по физике плазмы и УТС, Звенигород, 14-17 февраля, 2005, С. 160.

4. Гурей А.Е., Елисеев С.П., Никулин В.Я., Полухин С.Н., Тихомиров А.А. Исследование газового разряда в мягком рентгеновском и видимом диапазонах в сильноточных установках типа плазменный фокус // Сборник трудов XLVIII научная конф. МФТИ, Москва, 25-26 ноября, 2005, C. 62-64.

5. Елисеев С.П., Никулин В.Я., Огинов А.В., Тихомиров А.А. Лазерные и рентгенооптические диагностики на установке “Тюльпан” // Сборник тезисов докладов ХХХIII Звенигородская конф. по физике плазмы и УТС, Звенигород, 13-17 февраля, 2006, С. 157.

6. Gurei A.E., Eliseev S.P., Krokhin O.N., Maiorov A.N., Nikulin V.Ya., Oginov A.V., Peregudova E.N., Polukhin S.N., Silin P.V., Tikhomirov A.A., Volobuev I.V. Recent Results on the Complex of Plasma Installations «Tyulpan»» // Int.

Symp. on Plasma Physics and Technology (SPPT-2006), Prague, 2006, P. 132.

7. Oginov A.V., Nikulin V.Ya., Tikhomirov A.A., and Eliseev S.P. Laser, X-ray and Optical Diagnostics on the «Tyulpan» Installation // Int. Symp. on Plasma Physics and Technology (SPPT-2006), Prague, 2006, P. 133.

8. Oginov A.V., Nikulin V.Ya., Tikhomirov A.A., Eliseev S.P. Laser, X-ray and Optical Diagnostics on the «Tyulpan» Installation // Czech. J. of Phys., 2006, Vol.

56, Suppl. B, B315.

9. Eliseev S.P., Nikulin V.Ya., Oginov A.V., Tikhomirov A.A. Plasma diagnostics in the optical and X-ray regions on the plasma focus device PF-4 (installation Tulip) // 11th Int. Conf.-School on Plasma Physics and Controlled Fusion & 2nd Int.

Workshop on the Role of Electric Fields in Plasma Confinement in Stellarators and Tokamaks (Alushta, Sep. 11-16, 2006), Alushta, 2008, P. 47.

10. Eliseev S.P., Nikulin V.Ya., Oginov A.V., Tikhomirov A.A. Plasma diagnostics in the optical and X-ray regions on the plasma focus device PF-4 (installation Tyulpan) // Problems of Atomic Science and Technology, 2006, Vol. 6, P. 147Eliseev S.P., Nikulin V.Ya., Polukhin S.N., Silin P.V., Tikhomirov A.A.

Observation of spherical plasma blobs in the plasma focus PF-4 // 12th Int. Conf.School on Plasma Physics and Controlled Fusion & 3rd Int. Workshop on the Role of Electric Fields in Plasma Confinement in Stellarators and Tokamaks (Alushta, Sep.

22-27, 2008), Alushta, 2008, P. 120.

12. Eliseev S.P., Nikulin V.Ya., Polukhin S.N., Silin P.V. Correlation between time-resolved and integral soft X-ray emission in a plasma focus operated in argon // 12th Int. Conf.-School on Plasma Physics and Controlled Fusion & 3rd Int.

Workshop on the Role of Electric Fields in Plasma Confinement in Stellarators and Tokamaks (Alushta, Sep. 22-27, 2008), Alushta, 2008, P. 201.

13. Eliseev S.P., Nikulin V.Ya., Polukhin S.N., Silin P.V. Soft X-ray measurement by SPPD11-04 detectors on the PF “TULIP” installation // 12th Int. Conf.School on Plasma Physics and Controlled Fusion & 3rd Int. Workshop on the Role of Electric Fields in Plasma Confinement in Stellarators and Tokamaks (Alushta, Sep.

22-27, 2008), Alushta, 2008, P. 204.

14. Eliseev S.P., Nikulin V.Ya. and Silin P.V. Soft X-ray measurement by SPPD11-04 detectors on the PF “TULIP” installation // Problems of Atomic Science and Technology, 2008, Vol. 6, P. 222-224.

15. Eliseev S.P., Nikulin V.Ya. and Silin P.V. Correlation between timeresolved and integral measurements of the Soft X-ray emission in a plasma focus operated in argon // Problems of Atomic Science and Technology, 2008, Vol. 6, P. 216Елисеев С.П., Никулин В.Я., Силин П.В. Измерение мягкого рентгеновского излучения на установке плазменный фокус ПФ-4 с помощью полупроводниковых рентгеновских детекторов // Краткие сообщения по физике, 2009, Т. 36, № 1, С. 1-7.

17. Елисеев С.П., Никулин В.Я., Силин П.В. Интегральные и временные характеристики мягкого рентгеновского излучения на установке ПФ-4 типа плазменный фокус // Краткие сообщения по физике, 2009, Т. 36, № 1, С. 8-13.