На правах рукописи

Монина Надежда Геннадьевна

РАЗВИТИЕ МЕТОДА ЯДЕРНО-РЕЗОНАНСНОГО ОТРАЖЕНИЯ

ДЛЯ ИССЛЕДОВАНИЯ МАГНИТНЫХ МУЛЬТИСЛОЕВ

Специальность 01.04.07 – физика конденсированного состояния

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание ученой степени

кандидата физико-математических наук

Москва – 2008

Работа выполнена на кафедре физики твердого тела физического факультета Московского государственного университета имени М. В. Ломоносова.

Научный руководитель: доктор физико-математических наук, Андреева Марина Алексеевна

Официальные оппоненты: доктор физико-математических наук, профессор Беляков Владимир Алексеевич доктор физико-математических наук, Манцызов Борис Иванович

Ведущая организация: Химический факультет Санкт-Петербургского государственного университета

Защита состоится «U 18 » июняU 2008 г. в 15.30U ч. на заседании U U U диссертационного совета Д 501.002.01 при Московском государственном университете имени М.В. Ломоносова по адресу 119991, г. Москва, ГСП-1, Ленинские горы, д.1, стр.2, МГУ, физический факультет, ауд. ЮФАU. U

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке физического факультета МГУ имени М.В. Ломоносова.

Автореферат разослан «U 16 » мая 2008 года.

U

Ученый секретарь диссертационного совета Д 501.002. кандидат физико-математических наук Т.В. Лаптинская

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность темыU. Метод ядерно-резонансного рассеяния – это U новый метод исследования, получивший мощный импульс развития после создания специальных станций ядерно-резонансного рассеяния на синхротронах третьего и четвертого поколений. От обычной мессбауэровской спектроскопии его отличает другая шкала исследования резонансного рассеяния – временная, вместо энергетической [1]. Спектры ядернорезонансного рассеяния трудно интерпретируются, потому что они формируются за счет интерференции отдельных сверхтонких компонент.

Механизм формирования временных спектров ядерно-резонансного рассеяния достаточно сложен и нет стандартных способов обработки таких спектров, как это имеет место для обычных мессбауэровских спектров.

В то же время ядерно-резонансные исследования на синхротронах имеют много преимуществ по сравнению с традиционной мессбауэровской спектроскопией. Вследствие своей высокой естественной коллимации синхротронное излучение (СИ) позволяет проводить эксперименты, требующие хорошего углового разрешения: – по ядерно-резонансной дифракции и ядерно-резонансному зеркальному отражению, – то есть совмещать резонансный и дифракционный методы в одном эксперименте.

Это дает возможность исследовать магнитные свойства селективно по элементарной ячейке или по глубине или периоду многослойных пленок [2].

исследования в уникальных условиях: при сверхвысоких давлениях, при высоких и сверхнизких температурах, причем объекты исследования могут быть уникально малыми, например, ультратонкие пленки (до одного атомного монослоя) и даже островковые структуры [3].

В большинстве случаев ультратонкие пленки исследуют в геометрии зеркального отражения при скользящих углах, так что возник специальный термин для подобных исследований – ядерно-резонансная рефлектометрия.

структуру резонансных пленок и их интерфейсов селективно по глубине.

Ввиду многообещающих перспектив использования магнитных мультислоев в спинтронике, магнитооптике и т.д., подобная информация является для многих приложений решающей.

В настоящее время на станциях ядерно-резонансного рассеяния СИ происходит быстрое накопление экспериментальных данных, в то же время методы обработки и интерпретации таких уникальных данных развиты недостаточно. Настоящая работа и посвящена теоретической разработке нового метода ядерно-резонансного отражения.

Цель работыU. Практическое применение метода ядерно-резонансной рефлектометрии для исследования магнитной структуры ультратонких пленок (в том числе и в экстремальных условиях, например, при низких температурах, необходимых для возникновения сверхпроводящего состояния самодиффузии в многослойных пленках, состоящих из чередующихся слоев резонансного и нерезонансного изотопа. Разработка методики восстановления профиля распределения по глубине резонансных ядер с различными типами сверхтонких взаимодействий. Развитие и тестирование компьютерных программ для обработки временных спектров ядерно-резонансного отражения и угловых зависимостей ядерно-резонансного отражения.

Научная новизна и практическая значимость работыU.

определения направления остаточной намагниченности пленок из экспериментальных временных спектров ядерно-резонансного отражения.

Исследование показало, что при анализе следует учитывать возможную неоднодоменность ультратонких пленок. Было сделано также важное заключение, что для корректного определения предпочтительного остаточного направления намагниченности ультратонкой пленки по данным ядерно-резонансной рефлектометрии, необходимо проводить измерения спектров при разных азимутальных ориентациях пленки относительно пучка СИ.

Впервые методом ядерно-резонансной рефлектометрии с применением методики стоячих волн исследовано влияния сверхпроводящего слоя Nb на которое не обнаружило изменения величины или ориентации этого поля при температурах выше и ниже температуры сверхпроводящего перехода в слое Nb. Этот результат имеет значение для развития электронной теории систем сверхпроводник/ферромагнетик.

отражения обнаружил существенные принципиальные отличия кривых ядерно-резонансного отражения от кривых рентгеновской рефлектометрии.

Оказалось, что относительные интенсивности брэгговских максимумов на ядерно-резонансных кривых зависят не только от интердиффузии слоев в периодической структуре, но и от эффекта ускорения распада ядерной подсистемы в условиях полного внешнего или брэгговского отражения в условиях ограниченного временного окна регистрации ядерно-резонансного отклика, от сверхтонких параметров, уширения линий и других параметров резонансного спектра.

Было установлено, что для корректного определения коэффициента диффузии по кривым ядерно-резонансной рефлектометрии нельзя опираться необходимо восстанавливать концентрационный профиль резонансных ядер по временным спектрам и угловым кривым отражения и затем анализировать его Фурье компоненты. Обработка конкретных экспериментальных данных кинематическом подходе при определении коэффициентов диффузии может составлять порядок и более.

Практическая работа с конкретными экспериментальными данными по восстановлению профилей распределения резонансных ядер с различными типами сверхтонких взаимодействий позволила внести существенные коррективы и усовершенствовать комплекс программ для обработки спектров ядерно-резонансного отражения «REFTIM», помещенный в настоящее время на сайте ESRF [4].

На защиту выносится следующееU:

отражения, измеренных для нескольких углов скольжения, и угловых интенсивности отражения (кривых ядерно-резонансной рефлектометрии), позволяющая восстанавливать как параметры сверхтонких взаимодействий, характеризующихся различными типами сверхтонких параметров.

2. Применимость метода стоячих рентгеновских волн, формирующихся в условиях брэгговского отражения от периодических многослойных пленок, для селективных по глубине исследований профиля распределения сверхтонкими взаимодействиями, методом ядерно-резонансного отражения.

3. Вывод о том, что определение азимутального угла, характеризующего направление намагниченности в плоскости слоя структуры и являющегося основой ядерно-резонансной магнитометрии [5], не является корректным, если измерения проводятся только при одной ориентации образца относительно пучка СИ (за исключением вырожденного случая, когда намагниченность направлена вдоль пучка).

4. Заключение о существенном искажении кривых ядерно-резонансной рефлектометрии, и, в частности, изменении интегральных интенсивностей брэгговских максимумов ядерно-резонансного отражения, вследствие ограниченного в реальных экспериментальных условиях временного окна существенную погрешность в определение коэффициентов диффузии по угловым кривым ядерно-резонансного отражения.

Апробация работыU. Основные результаты работы были доложены на следующих конференциях:

• Moscow International Symposium on Magnetism (MISM) (Moscow, MSU, • II Всероссийской молодежной научной школе «Микро-, нанотехнологии и их применение» (ИПТМ РАН, Черноголовка, 2005), • Национальной конференции по применению рентгеновского, синхротронного излучений, нейтронов и электронов для исследования материалов (г. Москва, Институт кристаллографии РАН, ноябрь 2005), • X Международной конференции "Мессбауэровская спектроскопия и ее применения" (г. Ижевск, июнь 2006).

• Симпозиуме "Нанофизика и Наноэлектроника" (г. Нижний Новгород, март 2007).

ПубликацииU. По теме диссертации опубликовано 10 печатных работ ( статьи в реферируемых журналах, 3 статьи в сборниках трудов конференций и 3 тезисов докладов на перечисленных выше конференциях).

Структура и объем диссертацииU. Диссертация состоит из введения, пяти глав, основных выводов и содержит 141 страницу текста, 44 рисунка, и список литературы из 153 наименований.

Во введенииU обоснована актуальность работы, сформулированы цель и задачи исследований, показана научная новизна полученных результатов и их практическая ценность, изложены основные защищаемые положения диссертации.

Первая главаU является обзором литературы по теме диссертационной работы. Рассмотрены особенности возбуждения синхротронным излучением ядерно-резонансных переходов, методика экспериментов при импульсном возбуждении резонансных ядер и регистрации ядерно-резонансного рассеяния на временной шкале распада возбужденных состояний. Описана методика исследования сверхтонких взаимодействий по квантовым биениям на временных спектрах. Приведены примеры исследований методом ядернорезонансного рассеяния на синхротронах магнитных свойств и их температурных зависимостей, процессов диффузии, а также изменения свойств материалов под давлением. Описана новая методика исследования неупругого ядерно-резонансного рассеяния, активно развиваемая на станциях ядерно-резонансного рассеяния и позволяющая восстанавливать фононные спектры исследуемых материалов. Рассмотрены когерентные эффекты в рассеянии вперед и при зеркальном отражении от резонансных пленок.

Приведены некоторые результаты исследования ультратонких пленок методом ядерно-резонансной рефлектометрии.

Во второй главеU диссертации изложена матричная теория отражения мессбауэровского излучения от анизотропных резонансных мультислоев при скользящих углах падения, лежащая в основе пакета компьютерных программ [4], используемых в дальнейшем для расчетов энергетических и временных спектров отражения, а также рефлектометрических кривых ядерно-резонансного отражения. Проанализированы поляризационные соотношений для волн, отраженных разными границами раздела, в появлении селективности информации по глубине структуры в энергетических или временных спектрах отражения. Рассмотрена применимость метода стоячих волн в рефлектометрии, обеспечивающего дополнительные возможности для селективных по глубине исследований.

Третья главаU диссертации посвящена рассмотрению возможностей и способам определения коэффициента самодиффузии в периодических мультислоях по рефлектометрическим кривым ядерно-резонансного отражения. Измерение таких кривых осуществляется с помощью временной фильтрации отраженного сигнала. То есть рефлектометрические кривые ядерно-резонансного отражения это интегральная задержанная по времени интенсивность отражения, измеряемая в функции угла скольжения (Рис. 1).

Очевидно, что ядерно-резонансное рассеяние в отличие от электронного на кривых ядерно-резонансного отражения от таких структур должны предпринимаются попытки [6-7] исследовать самодиффузию в мультислоях стадиях отжига образцов Im (t) (m – порядок отражения, t – время отжига).

Рис. 1. Рассчитанные кривые рентгеновской рефлектометрии (мгновенный отклик) и ядерно-резонансного отражения (интегральный задержанный спектры ядерно-резонансного отражения для разных углов скольжения, интеграл от каждого из которых дает одну точку на рефлектометрической магнитному полю BBhf = 32 Т с распределением 3 Т, лежащему в плоскости пленки. Пунктирная линия на спектрах представляет естественный распад, сплошная прямая иллюстрирует ускорение распада.

Анализ проводится в простейшем кинематическом приближении с использованием хорошо известной в теории рентгеновской дифракции формулы [8]:

где D – коэффициент диффузии, Q m = 2 m - вектор рассеяния, d – период структуры.

отличаются от обычных рентгеновских рефлектометрических кривых, в первую очередь вследствие существенной модификации скорости распада ядерной подсистемы в условиях когерентного рассеяния и особенностей их регистрации.

Рис. 2. Кривые ядерно-резонансного отражения в зависимости от ширины Как видно из рис. 1, начальная скорость распада существенно меняется в максимумах отражения, так что в зависимости от «временного окна»

регистрации, форма измеряемой кривой ядерно-резонансного отражения искажается (Рис. 2), а брэгговские максимумы могут принимать двугорбую форму. Отметим, что в работе [7] наблюдаемое раздвоение максимумов ошибочно объяснялось дефектами периодичности в структуре.

Отсюда сделан вывод, что использование формулы (1) в случае ядернорезонансного рассеяния неправомерно. Модельный расчет кривых ядернорезонансного отражения от изотопной периодической структуры на разных показал, что ошибка в определении Dt по интенсивности брэгговских отражений (Рис. 3 г) зависит от временного окна регистрации и наиболее существенна для брэгговских максимумов вблизи критического угла полного отражения, где динамические эффекты максимальны. Динамические эффекты в отражении и, соответственно, ускорение распада ядерной подсистемы существенно зависят от многих параметров, таких как распределение и типы сверхтонких расщеплений ядерных уровней, плотность резонансных ядер, параметров структуры, наличия поверхностного слоя и т.д., что делает рефлектометрические кривые ядерно-резонансного рассеяния зависимыми не только от распределения плотности резонансных ядер по глубине структуры, но и от всех этих параметров.

Ядерно-резонансное отражение, отн. ед.

вследствие межслойной диффузии, приводящей к размытию профиля распределения резонансных ядер, изображенного на графике (в); г) – изменение интенсивности брэгговских максимумов первого и второго порядка в функции параметра Dt, рассчитанное по кинематической формуле (3), а также при анализе рассчитанных теоретических кривых для разных временных окон регистрации ядерно-резонансного отражения.

диффузии, состоящий в совместной обработке набора временных спектров рефлектометрических кривых ядерно-резонансного отражения. В результате удается восстановить реальных профиль распределения резонансных ядер по глубине C t (z) для образцов на разных стадиях отжига. Затем необходимо найти Фурье коэффициенты этих профилей:

которые непосредственно определяют искомые коэффициенты диффузии D:

Новый подход был опробован для интерпретации экспериментальных резонансного рассеяния Европейского источника синхротронного излучения (ESRF) в Гренобле (Рис. 4).

интегральные интенсивности брэгговских максимумов первого и второго порядка.

Поскольку сравнивать абсолютные интенсивности отражения от разных образцов довольно сложно, мы воспользовались формулой (1) для сравнения отношения интегральных интенсивностей брэгговских максимумов разных порядков на каждой кривой для оценки коэффициента диффузии:

Детальный анализ временных спектров и кривых ядерно-резонансного отражения позволил восстановить параметры сверхтонких взаимодействий и распределения плотности резонансных ядер по глубине одного периода, как для каждого типа сверхтонких взаимодействий, так и суммарного профиля распределения плотности резонансного изотопа (Рис. 5). Применяя формулы Интенсивность отражения Рис. 5. Экспериментальные (точки) и теоретические (сплошные линии) структуре (нижние графики) до и после отжига.

простейшего кинематического подхода и строго анализа, составило более порядка. Таким образом, мы показали, что кинематический подход методом ядерно-резонансного рассеяния, если динамические эффекты в рассеянии существенны.

Четвертая главаU диссертации посвящена исследованию возможного влияния возникновения сверхпроводимости в пленке Nb на магнитную [Si/Mo]B45/Si методом ядерно-резонансного отражения с использованием стоячих волн. Образец был изготовлен в Институте физики микроструктур играла роль генератора стоячих волн.

экспериментальные кривые электронного и ядерно-резонансного отражения.

Появление и сдвиг максимума на кривой ядерно-резонансного отражения обусловлен влиянием стоячих волн, возникающих при отражении от Варьируя угол скольжения в окрестности угла брэгговского отражения ослаблять ядерно-резонансное возбуждение (Рис. 6).

Временные спектры и кривые ядерно-резонансного отражения были измерены на ESRF. Подгонка временных спектров, измеренных при нескольких углах скольжения вблизи критического угла и в окрестности (Рис. 8).

Интенсивность отражения взаимодействий, полученное при теоретической обработке временных спектров ядерно-резонансного отражения, измеренных при 3 К (а) и при 11 К составляющей (21.6 Т) одновременно увеличивается.

возможность объяснить наблюдаемое изменение временных спектров за счет увеличения доли магнитно-упорядоченной фазы при понижении температуры (сравни а) и б) на Рис. 8). Первоначально предполагалось, что наблюдаемое изменение спектров может быть вызвано пространственной модуляцией возникновении сверхпроводимости в слое Nb вследствие эффекта близости [9]. Однако, детальный анализ показал, что не произошло никакого изменения в ориентации сверхтонких полей с уменьшением температуры.

Интенсивность отражения Рис. 9. Сравнение экспериментальных (а) и модельных (б) спектров, измеренных при угле 5.76 мрад для двух температур 3 К и 11 К.

плотности ядер, представленным на рис.8 а,б.

Пятая главаU диссертации посвящена исследованию магнитных свойств и, в частности, ориентации остаточной намагниченности в тонкой пленке Рис. 10. Начальная и ожидаемая ориентация намагниченности пленки Временные спектры ядерно-резонансного рассеяния измерены на ESRF. Перед началом измерений образец был намагничен перпендикулярно плоскости рассеяния, а затем повернут на 90Pо относительно нормали к P поверхности (Рис. 10). Мы предполагали, что если ориентация сверхтонкого поля будет вдоль пучка СИ (азимутальный угол =90Pо то временной спектр, P), соответствующий магнитному расщеплению ядерных уровней, будет иметь самый простой вид с одной частотой квантовых биений. Однако, за время, прошедшее между намагничиванием образца и началом измерений (около часов), направление намагниченности изменилось, поскольку измеренный спектр имел явно больше одной частоты биений (Рис. 11).

измеренные в брэгговском угле 28.83 мрад после первого а) и второго б) поворота образца на 90Pо вокруг нормали к поверхности. Теоретические спектры для двух моделей магнитного упорядочения на Рис. 11 б, как и следовало ожидать, практически неразличимы на рисунке.

Спектр можно было подогнать в предположении, что BBhf перпендикулярно к B плоскости рассеяния. Тогда образец повернули на 90Pо еще раз и повторили P вдоль пучка СИ, его можно было подогнать в предположении, что азимутальный угол составляет 50Pо Возникшее противоречие результатов объяснялось тем, что мы предполагали, что направление BBhf одинаково для B всех ядер. Это имело бы место для однодоменной пленки. Реальность, повидимому, не соответствовала этому предположению. Если в область При этом важно иметь в виду, что с учетом линейной поляризации пучка СИ существуют несколько различных конфигураций распределения направления BBhf в плоскости пленки, дающих идентичные временные спектры ядерноB резонансного рассеяния (Рис. 12): перпендикулярно плоскости рассеяния, Рис. 12. Ориентации BBhf в плоскости пленки, дающие идентичные спектры ядерно-резонансного отражения для линейной поляризации пучка СИ.

согласованно объясняются в предположении, что доля ядер с хаотической составляет 23%, а остальная часть ядер характеризуется предпочтительной ориентацией намагниченности вдоль одного из направлений (то есть =0Pо для первого измерения и =90Pо, а не 50Pо для второго измерения), которое является как раз легкой осью намагничивания.

структуры и являющегося основой ядерно-резонансной магнитометрии, не является корректным, если измерения проводятся только при одной ориентации образца.

Основные результаты диссертации.

Диссертационная работа посвящена применению ядерно-резонансной рефлектометрии – нового метода исследования сверхтонких взаимодействий важных физических проблем, как-то – сосуществовании сверхпроводимости и ферромагнетизма, диффузии в ультратонких металлических слоях, определении магнитного упорядочения в ультратонких пленках. Проведенная работа с временными спектрами ядерно-резонансного отражения позволила выявить ряд методически важных особенностей нового метода и получить уникальные данные о строении исследованных объектов.

1. Обнаружено изменение временных спектров ядерно-резонансного отражения при малых изменениях угла скольжения вблизи угла нерезонансной структурой [Mo/Si]B45. Показано, что профиль максимума брэгговского угла характеризует толщину и положение резонансного слоя относительно «генератора стоячих волн» (структуры [Mo/Si]B45), а временные спектры резонансного отражения, измеренные при нескольких углах скольжения в окрестности брэгговского угла, сверхтонких взаимодействий.

плотности резонансных ядер, характеризующихся различными типами в контакте с пленкой ниобия при температурах выше и ниже температуры сверхпроводящего состояния (~ 8 K) в этой пленке.

Показано, что изменение временных спектров ядерно-резонансного увеличением доли магнитно-упорядоченной фазы при понижении температуры, а не разрушением доменной или магнитной структуры в пленке при возникновении сверхпроводимости в слое Nb вследствие эффекта близости.

3. Проведен анализ угловых зависимостей ядерно-резонансного направления сверхтонкого магнитного поля при анализе временных спектров ядерно-резонансного отражения линейно поляризованного СИ, которая может быть преодолена дополнительными измерениями при вращении образца вокруг нормали в поверхности на некоторый заданный угол.

4. Выявлены особенности интегральных задержанных по времени кривых ядерно-резонансного отражения, обусловленные специфическими динамическими эффектами при полном внешнем или брэгговском отражении, проявляющимися на временной шкале как ускорение распада ядерной подсистемы и приводящими к зависимости формы этих кривых от временного окна регистрации ядерного отклика системы.

5. Показано, что корректный анализ распределения резонансных ядер в структуре и последующее определение коэффициентов диффузии возможно только при совместной обработке набора временных спектров, измеренных при разных углах скольжения, и угловых кривых ядерно-резонансного отражения. Продемонстрировано при анализе кинематический подход в оценке коэффициентов диффузии для ядернорезонансном рефлектометрии неприменим, если существенны динамические эффекты (ускорение распада). Внесены соответствующие изменения в общий алгоритм подгонки спектров в программе обработки таких спектров «REFTIM».

Основные результаты диссертации опубликованы в работах 1. М.А. Андреева, Н.Г. Монина, Б. Линдгрен, Л. Хаггстрем, Б. Кальска Магнитное упорядочение в ОЦК пленке [Fe/Co]B35, исследованное методом B ядерно-резонансной рефлектометрии // ЖЭТФ. 2007. т. 131. вып. 4. с.652.

2. М.А. Андреева, Н.Г. Монина, С. Станков Динамические эффекты в ядерно-резонансном брэгговском отражении, влияющие на точность мультислоях // Вестник Московского Университета. Серия 3. Физика.

Астрономия. 2008. № 2. 49 – 53.

3. M.A. Andreeva, N.G. MoninaU, L. Hggstrm, B. Lindgren, B. Kalska, P.

Nordblad, S. Kamali-M, S.N.Vdovichev, Yu.N. Nozdrin, E.E. Pestov, N.N.

and methods in physics research section B: Beam interactions with materials and atoms. 2008. Vol. 266. Issue. 1. 187 – 196.

4. М.А. Андреева, Н..Г. Монина, Л. Хаггстрем, Б. Линдгрен, Б. Кальска, П.

Нордблад, С. Камали-М, С.Н. Вдовичев, Ю. Н. Ноздрин, Е.Е. Пестов, Н.Н.

Салащенко, В.Г. Семенов, О. Леопольд, Р. Рюффер Исследование тонкого магнитного слоя 57 находящегося в контакте со сверхпроводящим слоем Рентгеновские, синхротронные и нейтронные исследования. 2006. № 6. с. 5. M.A. Andreeva, N.G. MoninaU, L. Hggstrm, B. Lindgren, B. Kalska, P.

Nordblad, S. Kamali-M, S.N.Vdovichev, Yu.N. Nozdrin, E.E. Pestov, N.N.

magnetic 57 layer being in contact with superconducting Nb layer by means of the nuclear resonant reflectivity // Proceedings of Moscow International Symposium on Magnetism (Supplementary issue). Moscow. Russia. 2005. p.

100-104.

6. М.А. Андреева, Н.Г. Монина, С. Станков Динамические эффекты в ядерно-резонансном брэгговском отражении, влияющие на точность мультислоях // Материалы симпозиума «Нанофизика и наноэлектроника».

Нижний Новгород. ИФМ РАН. 2007. т. 1. с. 231 – 232.

7. М.А. Андреева, Н.Г. Монина, Б. Линдгрен, Л. Хаггстрем, Л. Кальска Магнитное упорядочение в bcc [Fe/Co]B35 пленке, исследованное методом Всероссийской молодежной научной школы «Микро-, нанотехнологии и их применение», ИПТМ РАН. Черноголовка. Россия. 2005 г. с.17-20.

8. M.A. Andreeva, N.G. MoninaU, L. Hggstrm, B. Lindgren, B. Kalska, P.

Nordblad, S. Kamali-M, S.N.Vdovichev, Yu.N. Nozdrin, E.E. Pestov, N.N.

Salashchenko, V.G. Semenov, O.P PLeupold, magnetic layer being in contact with superconducting Nb layer by means of the nuclear resonant reflectivity // Book of Abstracts of Moscow International Symposium on Magnetism (MISM). Moscow. Russia. 2005. p. 57 – 58.

9. М.А. Андреева, Н.Г. Монина, Б. Линдгрен, Л. Хаггстрем, Б. Кальска Магнитное упорядочении в bcc [Fe/Co]*35 пленке, исследованное методом Международной конференции «Мессбауэровская спектроскопия и ее применения». Ижевск. ФТИ Уро РАН. 2006. с.78.

10. М.А.Андреева, Н.Г.Монина, Б.Линдгрен, Л.Хаггстрем, Б. Кальска исследованная методом ядерно-резонансной рефлектометрии // Тезисы докладов «Национальной конференции по применению рентгеновского, синхротронного излучений, нейтронов и электронов для исследования кристаллографии РАН, РНЦ "Курчатовский институт" 2005. с.240.

1. V.G. Smirnov, Hyperfine Interactions 123/124, 31 (1999).

2. M.A. Andreeva, B. Lindgren, Phys. Rev. B 72, 125422-1-22 (2005).

3. R. Rhlsberger, Hyperfine Interactions 123/124, 455 (1999).

4. http://www.esrf.fr/computing/scientific/REFTIM /MAIN.htmU 5. C. L’abbe, J. Meersschaut, W. Sturhahn, et al., PRL 93, 037201 (2004).

6. A. Gupta, M. Gupta, S. Chakravarty, et al., Phys. Rev. B 72, 014207 (2005) 7. M. Rennhofer, B. Sepiol, M. Sladecek, et al, Phys.Rev. B 74, (2006).

8. J. DuMond, J. Paul Toutz, J. Appl. Phys. 11, 357 (1940).

9. F.S. Bergeret, K.B. Efetov, A.I. Larkin, Phys. Rev B 62 11872 (2000).