WWW.DISS.SELUK.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА
(Авторефераты, диссертации, методички, учебные программы, монографии)

 

Pages:     || 2 | 3 | 4 |

«ГРАВИМЕТРИЯ УЧЕБНО-МЕТОДИЧЕСКИЙ КОМПЛЕКС для студентов специальности 1- 56 02 01 Геодезия Составление и общая редакция Г. А. Шароглазовой Новополоцк 2006 УДК 528.22(075.8) ББК 26.11я73 Г 75 РЕЦЕНЗЕНТЫ: В. Н. ШЕВЧЕНКО, ...»

-- [ Страница 1 ] --

Министерство образования Республики Беларусь

Учреждение образования

«Полоцкий государственный университет»

ГРАВИМЕТРИЯ

УЧЕБНО-МЕТОДИЧЕСКИЙ КОМПЛЕКС

для студентов специальности 1- 56 02 01

«Геодезия»

Составление и общая редакция

Г. А. Шароглазовой

Новополоцк 2006

УДК 528.22(075.8)

ББК 26.11я73

Г 75 РЕЦЕНЗЕНТЫ:

В. Н. ШЕВЧЕНКО, директор РУП «Белаэрокосмогеодезия»;

Б. А. ФУРМАН, ст. научн. сотрудник РУП «Белаэрокосмогеодезия», канд. техн. наук;

В. П. ПОДШИВАЛОВ, профессор, д-р техн. наук, зав. кафедрой прикладной геодезии и фотограмметрии УО «ПГУ»

Рекомендован к изданию методической комиссией геодезического факультета Гравиметрия : учеб.-метод. комплекс для студ. спец. 1-56 01 02 «Геодезия» / сост. и общ. ред. Г. А. Шароглазовой. – Новополоцк : ПГУ, 2006 – 196 с.

Г ISBN 985-418-452- Предлагаемый учебно-методический комплекс (УМК) по гравиметрии объединяет теоретический и практический материал по изучаемой дисциплине, знание которого необходимо для подготовки современного специалиста по геодезии.

УМК состоит из трех основных частей, включающих теоретический лекционный материал, руководство к выполнению лабораторных работ и методические указания к самостоятельному изучению гравиметрии студентами заочной формы обучения с рекомендациями к выполнению контрольной работы.

При разработке УМК автор руководствовался уровнем развития гравиметрии в мировой практике, свидетельствующем о возрастании ее роли в геодезии как науке при установлении, например, систем координат и в поддержании их на современном уровне, а также требованиями к подготовке специалиста для современного геодезического производства.

Предназначен для студентов высших учебных заведений геодезической специальности дневной и заочной форм обучения, изучающих гравиметрию по единой учебной программе. Может оказаться полезным для магистров и аспирантов геодезических специальностей вузов, а также специалистов по геодезии и геофизике.

УДК 528.22(075.8) ББК 26.11я ISBN 985-418-452- © Г. А. Шароглазова, составление, © УО «ПГУ»,

СОДЕРЖАНИЕ

Предисловие

1. Введение

1.1. Основные положения гравиметрии

1.2. История гравиметрии, тенденции и перспективы развития

1.3. Основные приложения гравиметрии. Связь гравиметрии с геодезией и другими науками. Роль курса в подготовке специалиста по геодезии

2. Гравитационное поле Земли

2.1. Сила тяготения и ее потенциал. Основные виды потенциала тяготения и его свойства. Сила тяжести, центробежная сила. Их потенциалы. Вторые производные потенциала силы тяжести. Изменения силы тяжести во времени

2.1.1. Сила тяготения и ее потенциал. Основные виды и свойства потенциала силы тяготения

2.1.2. Сила тяжести, центробежная сила. Их потенциалы

2.1.3. Вторые производные потенциала силы тяжести

2.1.4. Изменение силы тяжести во времени

2.2. Нормальное гравитационное поле. Способы выбора нормального потенциала силы тяжести. Теорема Клеро. Формулы определения нормальной силы тяжести. Вторые производные нормального потенциала силы тяжести

2.2.1. Нормальное гравитационное поле. Способы выбора нормального потенциала силы тяжести

2.2.2. Теорема Клеро. Формулы определения нормальной силы тяжести

2.2.3. Вторые производные нормального потенциала силы тяжести

2.3. Аномальное гравитационное поле. Аномалии силы тяжести и их природа.

Косвенная интерполяция аномалий силы тяжести. Характеристики аномального гравитационного поля

2.3.1. Аномальное гравитационное поле. Аномалии силы тяжести

2.3.2. Косвенная интерполяция аномалий силы тяжести

2.3.3. Числовые характеристики аномального гравитационного поля

3. Определение поверхности и гравитационного поля Земли по измерениям силы тяжести

3.1. Исходные данные для определения поверхности и гравитационного поля Земли.

Связь возмущающего потенциала с аномалиями силы тяжести, уклонением отвеса и аномалией высоты

3.2. Задача Стокса и задача Молоденского. Формулы Стокса и Венинг-Мейнеса.

Современная методика вычисления аномалий высот и уклонений отвеса

3.2.1. Схема решения задачи по определению гравитационного поля Земли.................. 3.2.2. Решение Стокса по определению возмущающего потенциала

3.2.3. Решение Молоденского по определению возмущающего потенциала.................. 3.2.4. Современная методика вычисления аномалий высот и уклонений отвеса............ 4. Измерение силы тяжести и вторых производных потенциала силы тяжести.... 4.1. Методы измерения силы тяжести. Результаты современных абсолютных измерений силы тяжести. Относительные маятниковые измерения и их результаты

4.1.1. Методы измерения силы тяжести. Результаты современных абсолютных измерений силы тяжести

4.1.2. Относительные маятниковые измерения и их результаты

4.2.Статический метод определения силы тяжести. Основы теории статических гравиметров и их классификация. Смещение нуль-пункта. Влияние внешней среды на показания гравиметров



4.2.1.Статический метод определения силы тяжести. Основы теории статических гравиметров и их классификация

4.2.2. Смещение нуль-пункта гравиметра

4.2.3. Влияние внешней среды на показания гравиметров

4.3. Исследования кварцевых астазированных гравиметров

4.4. Вариометрические измерения

5. Гравиметрическая съемка

5.1. Мировая опорная гравиметрическая сеть. Государственные опорные сети. Полевые опорные и рядовые гравиметрические сети

5.1.1. Мировая опорная гравиметрическая сеть

5.1.2. Государственные (национальные) опорные гравиметрические сети

5.1.3. Полевая опорная гравиметрическая сеть (ПОГС)

5.1.4. Наблюдения на пунктах рядовой сети

5.2. Виды гравиметрических съемок. Требования к проектированию гравиметрической съемки. Топографо-геодезическое обеспечение гравиметрической съемки

5.2.1. Виды гравиметрических съемок

5.2.2. Требования к проектированию гравиметрической съемки

5.2.3. Топографо-геодезическое обеспечение гравиметрической съемки

5.3. Методика и математическая обработка результатов измерений. Уравнивание опорной сети

5.4. Методика составления и точность построения гравиметрических карт

5.5. Гравиметрическая изученность Земли

6. Применение гравиметрии в решении геодезических задач

6.1. Определение сжатия Земли по результатам гравиметрических измерений............ 6.2. Учет неоднородности гравитационного поля в результатах геодезических измерений

6.3. Учет неоднородностей гравитационного поля в инженерной геодезии.................. 6.4. Дифференциальный метод определения аномалий высот и уклонений отвеса по измерениям силы тяжести и вторых производных потенциала силы тяжести.............. 6.5. Влияние вариаций гравитационного поля на результаты повторных геодезических измерений

6.5.1. Учет изменений гравитационного поля, вызванных заполнением водохранилища и колебанием его уровня в период эксплуатации, при обработке данных повторного нивелирования на геодинамических полигонах ГЭС

6.6. Принципы расчета гравиметрической съемки при решении геодезических задач

7. Руководство к выполнению лабораторных работ

7.1. Лабораторная работа № I. Знакомство со статическими гравиметрами.................. 7.2.Лабораторная работа № 2. Установка гравиметра на минимум чувствительности к наклону (исследование уровней)

7.3.Лабораторная работа № 3. Исследование гравиметра на смещение нуль-пункта

7.4.Лабораторная работа №4. Проложение и обработка гравиметрического рейса...... 7.5. Лабораторная работа № 5. Определение аномалий силы тяжести с редукциями в свободном воздухе и Буге. Построение гравиметрической карты

7.6. Лабораторная работа № 6. Определение уклонений отвеса и высот квазигеоида в нулевом приближении (согласно решению Стокса). Вычисление поправок за уклонение отвеса в результаты геодезических измерений

7.7. Лабораторная работа № 7. Вычисление поправок в результаты высокоточного нивелирования, вызванных колебаниями уровенных поверхностей вследствие заполнения водохранилища

7.8. Приложения к лабораторным работам

8. Методические указания к изучению гравиметрии для студентов заочной формы обучения с рекомендациями к выполнению контрольной работы............ 8.1. Общие указания

8.2. Программа курса

8.3. Рекомендуемая литература

8.4. Методические указания к изучению разделов программы

8.5. Контрольная работа № 1. Методические указания к выполнению контрольной работы

Приложение 8.1. Исходные данные для выполнения заданий 1 и 2

Приложение 8.2

Таблица 1. Нормальная сила тяжести

Таблица 2. Поправка за приведение силы тяжести по высоте

Таблица 3. Поправка за промежуточный слой

Таблица 4. Поправка е 1 sin 2 2 В, мГал

ПРЕДИСЛОВИЕ

Гравиметрия, родившаяся в XVII веке как раздел геодезии, развивается в последние десятилетия быстрыми темпами. Успехи теоретических разделов геодезии и геофизики, совершенствование методов изучения гравитационного поля и обработки измерений, новые виды гравиметрической аппаратуры повлекли резкое повышение точности и детальности гравиметрических данных и значительно расширили области практического применения гравиметрии. Наряду с традиционными геодезическими и геофизическими приложениями современные методы гравиметрии позволяют выполнять исследования геодинамических явлений, исследования для целей инженерной геологии, археологии, прогноза землетрясений и т.д.

Для подготовки специалиста по геодезии на современном уровне необходимо учитывать стремительное внедрение в эту науку самых новейших технологий, связанных с появлением таких средств измерений как спутниковые GPS-приемники, электронные тахеометры и нивелиры, а также с мощными возможностями программных средств математической обработки результатов этих измерений. В связи с этим современная геодезия вышла на столь высокую ступень развития, когда оказалось возможным задуматься над созданием единой пространственной системы координат и объединить пункты по определению ускорения силы тяжести, входящие сейчас в отдельную гравиметрическую сеть, с пунктами плановой и нивелирной сетей, определяющими также отдельно координаты х, у и Н.

На первом этапе решения этой задачи во всем мире, включая Беларусь и Россию, осуществляют обновление существующей гравиметрической сети, организуя в ней фундаментальные гравиметрические пункты с абсолютными измерениями ускорения силы тяжести и совмещая их с пунктами фундаментальной астрономо-геодезической сети (ФАГС). ФАГС развивается, в основном, спутниковыми методами с целью задания системы координат в стране и установления ее связи с мировой координатной системой, а также для изучения различных геодинамических явлений, знание которых необходимо как для установления системы координат и поддержания ее на современном уровне, так и для решения чисто практических задач, связанных, например, с поиском месторождений полезных ископаемых, экологической безопасностью эксплуатации магистральных нефте- и газопроводов, ГЭС, ТЭЦ, АЭС и т.д.

Таким образом, при современном уровне развития геодезии практические задачи оказываются самым тесным образом переплетены с ее ранее считавшимися чисто теоретическими разделами, такими как теоретическая геодезия, геодезическая гравиметрия, кинематическая геодезия. Освоение выделенных дисциплин требует знания высшей математики, физики, космической геодезии. Совместное использование спутниковых, гравиметрических и астрономо-геодезических данных оказывает неоценимую помощь в решении основной научной задачи высшей геодезии: определение фигуры и гравитационного поля Земли.

Однако кроме теоретических знаний по гравиметрии, связанных с теорией потенциала, теоремой Клеро, задачами Стокса и Молоденского, а также с основами устройства гравиметров, современный специалист по геодезии должен обладать и навыками практической работы по гравиметрии, то есть:

– выполнять исследования статических гравиметров;

– производить полевые измерения статическими гравиметрами;

– проектировать гравиметрическую съемку;

– выполнять математическую обработку результатов гравиметрических измерений;

– знать технологию построения гравиметрической карты;

– вычислять поправки за неоднородность гравитационного поля и вариации силы тяжести во времени в результаты геодезических измерений.

Предлагаемый учебно-методический комплекс (УМК) по гравиметрии является попыткой объединения теоретического и практического материала по изучаемой дисциплине, знание которого необходимо для подготовки современного специалиста по геодезии. Он предназначен для студентов высших учебных заведений геодезической специальности дневной и заочной форм обучения, изучающих гравиметрию по единой учебной программе, приведенной в разделе «Методические указания к изучению гравиметрии студентами заочного факультета».

УМК состоит из трех основных частей, включающих теоретический лекционный материал, описание лабораторных работ и методические указания к самостоятельному изучению гравиметрии студентами заочного факультета с рекомендациями к выполнению контрольной работы.

Лекционная часть охватывает 6 теоретических тем, в которых в строгом соответствии с учебной программой рассмотрены теоретические основы гравиметрии, определение гравитационного поля Земли по измерениям силы тяжести и вторых производных потенциала силы тяжести, гравиметрические приборы, гравиметрическая съемка, приложения гравиметрии к геодезии. В разделе, описывающем применение гравиметрии в решении геодезических задач, представлены вопросы учета неоднородности гравитационного поля в результатах геодезических измерений, выполненных в государственных и инженерно-геодезических сетях, определения сжатия Земли по данным гравиметрических измерений согласно теореме Клеро, а также вопросы оценки влияния вариаций гравитационного поля на параметры деформаций земной коры, исследуемых на геодинамических полигонах ГЭС. Последние аспекты приложения гравиметрии к геодезии представляют все больший интерес в связи с повсеместным возведением сложных инженерных объектов и с повышенными требованиями к защите окружающей среды от вмешательства человека в природное равновесие. В конце каждой темы приведены вопросы для проверки усвоения материала.

Содержание и темы лабораторных работ подобраны таким образом, чтобы студент мог в максимальной степени закрепить теоретический материал и научиться пользоваться им на практике.

В разделе, предназначенном для студентов заочной формы обучения, даны не только указания к выполнению контрольной работы, но и методические рекомендации к самостоятельному изучению гравиметрии с ссылками на параграфы учебников и настоящего УМК. На наш взгляд, этот раздел может оказаться полезным и для студентов, обучающихся по очной форме.

При разработке УМК автор руководствовался уровнем развития гравиметрии в мировой практике, свидетельствующем о возрастании ее роли в геодезии как науке при установлении, например, систем координат и в поддержании их на современном уровне, а также требованиями к подготовке специалиста для современного геодезического производства.

Гравиметрия – это раздел науки об измерении величин, характеризующих гравитационное поле Земли и планет, и об использовании этих величин в геодезии, геологии, геофизике, космонавтике и других областях науки и техники.

Теоретической основой гравиметрии является закон всемирного тяготения Ньютона.

Основными измеряемыми величинами в гравиметрии являются ускорение силы тяжести и вторые производные потенциала силы тяжести.

Сила тяжести есть сила, с которой масса в одну единицу (1 г) притягивается к Земле. Как и всякая другая сила, сила тяжести характеризуется ускорением, которое она придает свободно падающему телу. Размерность ускорения силы тяжести g: (длина)·(время)-2. В системе СИ g измеряется в м·с-2.

В системе CGS за единицу ускорения силы тяжести принят гал = см·с-2. Такое название единице ускорения дано в честь итальянского ученого Галилея, который впервые выполнил измерение ускорения силы тяжести. Если масса притягиваемого тела равна 1 г, то сила тяжести, выраженная в динах, численно равна ее ускорению, выраженному в галах. Одна тысячная доля гала носит название миллигала (мГал), одна миллионная доля гала – микрогала (мкГал).

Вторые производные потенциала силы тяжести имеют размерность:

(время-2), в системах СИ и CGS это будет с-2. За единицу измерения принимается 10-9 этой величины, которая называется этвешем (Е = 10-9с-2). Такое название дано в честь выдающегося венгерского ученого Л. Этвеша (1848 – 1919 гг.), внесшего большой вклад в развитие гравиметрии.

Ускорение силы тяжести измеряют различными гравиметрами: баллистическими, маятниковыми и статическими. Вторые производные потенциала силы тяжести измеряют вариометрами.

Для измерения ускорения силы тяжести используют динамический и статический методы. В динамическом методе наблюдают за движением тела в реальном гравитационном поле. В статическом методе наблюдают состояние равновесия тела в реальном гравитационном поле под действием двух сил: силы тяжести и некоторой компенсирующей силы.

Кроме того, измерения ускорения силы тяжести делят на абсолютные и относительные. При абсолютных измерениях в точке измерения получают полное значение ускорения силы тяжести. При относительных измерениях получают только приращение ускорения силы тяжести между двумя точками.

На земной поверхности ускорение g изменяется приблизительно от 978 до 983 гал, возрастая от экватора к полюсам. Оно уменьшается с высотой над уровнем моря вблизи земной поверхности на величину около 0,3 мГал/м.

1.2. История гравиметрии, тенденции и перспективы развития Первые измерения ускорения силы тяжести были выполнены в XVI веке Галилеем. Он использовал открытый им закон свободно падающего тела, согласно которому тело в первую секунду падения проходит путь, равный половине ускорения силы тяжести. Найденное значение ускорения силы тяжести оказалось довольно грубым, так как метод Галилея требовал очень точного измерения длины и времени, что в XVI веке было невозможно. Кроме того, Галилей не учитывал такой существенный источник ошибок как сопротивление воздуха.

Толчок к развитию гравиметрии дало опубликование Гюйгенсом в 1673 году уравнения математического маятника где T – период колебания математического маятника;

l – приведенная длина математического маятника;

g – ускорение силы тяжести.

Маятниковый прибор оказался тем самым простым и удобным прибором, который позволил выполнять измерения ускорения силы тяжести, начиная с XVII века вплоть до настоящего времени.

Однако первые маятниковые измерения выполнялись не с целью определения ускорения силы тяжести, а для задания эталона длины. Ускорение силы тяжести принималось величиной постоянной. Сомнения в этом впервые заложил астроном Рише в 1672 году. Он заметил, что длина секундного маятника в Кайенне, вблизи экватора, оказалась на 3 мм короче, чем длина этого же маятника вблизи Парижа. На самом же деле изменилась не длина маятника, а ускорение силы тяжести, что в дальнейшем было доказано Ньютоном (1686 г.) и Гюйгенсом (1691 г.), которые показали зависимость ускорения силы тяжести от широты наблюдения, формы Земли и скорости вращения Земли.

В 1743 году эта зависимость была подтверждена математически строго доказательством теоремы Клеро, состоящей из двух формул: первая формула дает строгую зависимость изменения ускорения нормальной силы тяжести от широты, а вторая – позволяет вычислить сжатие Земли по гравиметрическим данным.

После опубликования теоремы Клеро гравиметрия стала неотъемлемой частью геодезии. С тех пор геодезисты стараются выполнять гравиметрические измерения как можно чаще и как можно в большем числе точек земной поверхности.

В дальнейшем развитие гравиметрии определяется как техническими возможностями, так и научными задачами геодезии и геофизики, в которых возрастающее влияние начинают оказывать практические задачи геодезических измерений и геофизических исследований. Особенность развития гравиметрии за последние три столетия состоит в непрерывном расширении изученных территорий континентов и океанов при постоянном повышении точности измерений.

Таким образом, в соответствии с применяемой аппаратурой и решаемыми задачами выделяют четыре этапа развития гравиметрии:

– становление теоретических основ (XVII – XVIII вв.);

– совершенствование маятниковых приборов и начало их использования в глобальных задачах геодезии и геофизики (XVIII – XIX вв.);

– развитие вариометров и статических гравиметров, региональные гравиметрические съемки для геофизики (первая половина XX века);

– развитие баллистических гравиметров и создание прецизионных гравиметрических сетей для решения задач геодезии, геофизики и геодинамики (начиная со второй половины XX в.).

Наибольшее развитие гравиметрия получила уже в двадцатом веке. К концу 80-х – началу 90-х годов прошлого столетия был достигнут большой прогресс в постановке работ по мировой гравиметрической съемке, в которой активное участие принял Советский Союз. Благодаря этому за указанный период на его территории с помощью высокоточных маятниковых приборов, статических гравиметров и баллистических абсолютных приборов создана надежная опорная гравиметрическая сеть, отвечающая мировым стандартам и хорошо согласованная с мировой гравиметрической системой. Значительный прогресс достигнут также и в гравиметрическом изучении Мирового океана. Проведена планомерная гравиметрическая съемка Арктики и осуществлен большой объем работ по съемке Антарктиды.

В последние годы в связи с широким развитием в мире спутниковых средств измерений и их привлечением к решению задач высшей геодезии в гравиметрии появился новый раздел, называемый спутниковой гравиметрией. Этот раздел занимается созданием и развитием методики получения карт аномалий силы тяжести в свободном воздухе по данным картирования рельефа поверхности океана посредством стационарных спутников.

Существенный прогресс в осуществлении данной идеи преобразования высот поверхности океана в гравитационные карты был достигнут после запуска геодезических спутников GEOSAT и ERS-1 (1995 г.). В настоящее время спутниковая гравиметрия располагает точностью 3 – 7 мГал и разрешением объектов размером 20 – 30 км. Точность метода существенно возрастает при совместном использовании результатов спутниковых измерений с данными локальных гравиметрических съемок.

После запуска специальных спутников, приспособленных для лазерных и дальномерных измерений, открываются также значительные перспективы в определении глобальных гравитационных моделей, параметры которых устанавливаются путем анализа возмущений орбит этих спутников, наземных гравиметрических данных и данных спутниковой альтиметрии. Потребность в уточнении глобальных гравитационных моделей сохранится в последующие годы и будет связана не только с обеспечением прогноза движения искусственных спутников Земли (ИСЗ) для спутниковой навигации и других баллистических расчетов, но и с решением ряда таких научных и народнохозяйственных задач как:

– построение моделей внутреннего строения Земли, в первую очередь, земной коры;

– изучение вариаций земного гравитационного поля во времени;

– учет влияния дальних зон при точном вычислении высот квазигеоида, уклонений отвеса и других элементов гравитационного поля;

– получение данных для изучения неуровенности поверхности Мирового океана.

Таким образом, в настоящее время в гравиметрии при определении элементов гравитационного поля Земли четко обозначилась тенденция привлечения спутниковых методов, к которым относятся спутниковая альтиметрия, определяющая данные только для морской поверхности, и в перспективе – межспутниковые измерения дальности и радиальной скорости и спутниковая градиентометрия. По предварительным оценкам новые методы представляются весьма эффективными, так как они дают возможность изучать особенности гравитационного поля не только над морем, но и над сушей, тем самым снижая проблему белых пятен в гравиметрической изученности мира. Известную роль в исследованиях гравитационного поля Земли может сыграть определение высот квазигеоида из совместной обработки спутниковых определений координат и геометрического нивелирования.

1.3. Основные приложения гравиметрии. Связь гравиметрии с геодезией и другими науками. Роль курса в подготовке специалиста Гравиметрия широко используется в самых различных областях науки и техники и является неотъемлемой частью геодезии. Тесная связь гравиметрии с геодезией видна из следующих примеров.

1. С помощью гравиметрии решается основная научная задача высшей геодезии: изучение фигуры и гравитационного поля Земли. Как известно, эта задача может быть решена несколькими методами, но ни один из них не может обойтись без привлечения гравиметрических данных, в то время как физический (или гравиметрический) метод изучения фигуры Земли основан на применении только гравиметрических данных.

2. Гравиметрические данные используются в общем комплексе астрономо-геодезических измерений и их математической обработки при решении задачи редуцирования. В силу наглядности примера остановимся на нем более подробно.

Как известно, геодезические измерения выполняются на реальной поверхности Земли и в реальном гравитационном поле. При этом направления вертикальных осей геодезических инструментов совпадают с направлениями отвесных линий (касательными к направлениям силы тяжести в точках стояния геодезических инструментов), зависящими от состояния гравитационного поля. В силу того, что реальное гравитационное поле Земли неоднородно из-за сфероидичной формы Земли и неравномерного распределения ее внутренних и внешних масс, направления отвесных линий в разных точках земной поверхности будут не параллельны между собой. Следовательно, вертикальные оси геодезических инструментов в разных точках земной поверхности будут также не параллельны между собой (рис. 1).

Кроме того, поверхность реальной Земли является математически сложной, на которой оказывается практически невозможным решить геометрические задачи по определению координат пунктов, возникающих при обработке геодезических сетей. Чтобы выполнить математическую обработку первичного набора результатов геодезических измерений и получить координаты, результаты геодезических измерений переносят (редуцируют) с математически сложной поверхности Земли на модель Земли – эллипсоид. Для этой модели существуют формулы сфероидической геодезии, позволяющие решать требуемые геометрические задачи. При редуцировании от направлений отвесных линий ( g ) переходят к направлениями нормалей ( n ) к эллипсоиду. Редуцирование выполняют по математически строгим формулам и вводят поправку за угол между направлением отвесной линии и направлением нормали к эллипсоиду, который называется астрономо-геодезическим уклонением отвеса. Для определения этого угла кроме астрономических и геодезических координат нужно обязательно использовать гравиметрические данные.

морская поверхность Рис. 1. Иллюстрация к проблеме редуцирования результатов геодезических измерений:

qi, qi +1, q i + 2... – направления отвесных линий, совпадающие с осями вращения геодезических инструментов в момент измерений; ni... – направления нормалей к эллипсоиду 3. Результаты гравиметрических измерений используются при обработке данных геометрического нивелирования для перехода к системе нормальных высот, отсчитываемых от поверхности квазигеоида, которая широко применяется в повседневной практике при обозначении высот точек земной поверхности. Так для определения нормальной высоты в превышения, полученные из геометрического нивелирования, нужно ввести поправку за переход к разностям нормальных высот, которые не могут быть найдены без гравиметрических данных.

Таким образом, при создании опорных геодезических сетей мы не можем обойтись без гравиметрии.

4. Гравиметрические данные также находят широкое применение и в прикладной геодезии. Например: при строительстве тоннелей (особенно в горных районах), проектировании шахт; при строительстве и эксплуатации крупных гидроэлектростанций, атомных электростанций, ядерных ускорителей, высотных сооружений башенного типа, домов повышенной этажности, то есть при возведении сложных сооружений, требующих точного геодезического обеспечения, которое невозможно достичь без учета неоднородности гравитационного поля.

5. Гравиметрия активно используется при определении деформаций различных объектов методом высокоточных повторных геодезических измерений. Особенно актуально этот вопрос стоит на геодинамических полигонах, созданных в районах крупных гидроэлектростанций. При их эксплуатации уровень воды в водохранилище (пример – Красноярское водохранилище) может меняться на несколько десятков метров, что вызывает значительные изменения локального гравитационного поля в районе этого водохранилища.

Расчеты показали, что изменение уровня воды в Красноярском водохранилище с 225 до 250 метров вызвало изменение локального гравитационного поля на 1,5 – 2 мГала. В свою очередь, изменение гравитационного поля на эту величину вызывает уклонение отвесных линий в прибрежной части водохранилища порядка (0,3 – 0,5), а изменение положений уровенных поверхностей – до 10 мм. Данный факт свидетельствует, что в результаты геодезических измерений, выполненных при различных уровнях водохранилища, необходимо вводить поправки за изменение гравитационного поля.

В геологии гравиметрия используется при поиске месторождений полезных ископаемых (гравиразведка).

В геофизике и геодинамике по результатам гравиметрических исследований изучают границы тектонических блоков и ведут периодические наблюдения на тектонических разломах. Изменение напряженного состояния на тектонических разломах проявляется в изменении гравитационного поля, что может рассматриваться как один из предвестников землетрясения.

Связь гравиметрии с другими науками. Гравиметрия тесно связана с физикой Земли, с запуском и эксплуатацией космических летательных аппаратов, с задачами автономной навигации, метрологией.

В свою очередь, гравиметрия успешно использует различные новейшие технические и научные достижения других областей знаний, то есть математики, физики, электроники, автоматики, приборостроения, вычислительной техники.

В настоящее время гравиметрия очень активно использует GPS-измерения, которые существенно восполнили «белые» пятна гравиметрических съемок.

Вопросы для проверки усвоения материала по теме 1. Определение гравиметрии. Основные измеряемые величины в гравиметрии, их обозначение и размерность. Приборы, используемые при измерении каждой величины.

2. Основные этапы развития гравиметрии.

3. Основные приложения гравиметрии к решению геодезических задач. Связь гравиметрии с другими науками.

2. ГРАВИТАЦИОННОЕ ПОЛЕ ЗЕМЛИ

2.1. Сила тяготения и ее потенциал. Основные виды потенциала тяготения и его свойства. Сила тяжести, центробежная сила. Их потенциалы.

Вторые производные потенциала силы тяжести.

2.1.1. Сила тяготения и ее потенциал. Основные виды и свойства Все мы хорошо знаем, что Вселенная является чрезвычайно сложным организмом, населенным множеством различных тел, планет, частиц, взаимодействующих друг с другом. Взаимодействие обитателей Вселенной происходит, в основном, через физические поля: электромагнитные, силовые, ядерные, температурные, плотностные и т.д., каждое из которых решает определенную роль в общем функционировании организма Вселенной. Так как гравиметрия изучает поле силы тяжести, то сделаем акцент на силовые поля.

Каждое силовое поле характеризуется силой и потенциалом силы.

При этом под потенциалом силы понимают некоторую вспомогательную функцию, частные производные которой по осям координат равны проекциям силы на эти оси.

Обозначив потенциал через R, а силу через G, запишем математическое выражение для потенциала согласно его определению:

Понятие потенциала силы введено для удобства решения практических задач гравиметрии, в чем мы убедимся в дальнейшем.

Графически каждое силовое поле представляется в виде силовых линий и уровенных поверхностей (рис. 2).

Силовые линии – это линии, в каждой точке которых касательная совпадает с направлением вектора силы. Поверхности, всюду перпендикулярные силовым линиям, называются уровенными или изопотенциальными поверхностями.

Рис. 2. Графическое представление силового поля:

Так как геодезия неразрывно связана с гравитационным полем Земли, которое характеризуется силой тяжести, слагаемой из силы тяготения (притяжения) и центробежной силы, и ее потенциалом, то приступим к рассмотрению всех этих сил.

Сила тяготения. Понятие силы тяготения хорошо известно из школьного учебника физики. Вспомним закон всемирного тяготения Исаака Ньютона (1643 – 1727 гг.), согласно которому все тела притягиваются друг к другу с силой, пропорциональной произведению масс взаимодействующих тел и обратно пропорциональной квадрату расстояния между ними, то есть согласно рис. 3 можно записать:

Рис. 3. Иллюстрация к закону всемирного тяготения В (2.2) F – сила тяготения; m1 – притягивающая масса; m2 – притягиваемая масса; r – расстояние между взаимодействующими массами; f – гравитационная постоянная. Выражение (2.2) записано в скалярном виде, знак «минус» означает, что сила направлена от притягивающей массы к притягиваемой.

В векторном виде закон всемирного тяготения представлен выражением Гравитационная постоянная f определяется с помощью крутильного маятника. Ее численное значение равно, соответственно, в системах CGS и СИ:

Гравитационная постоянная не зависит от физических и химических свойств взаимодействующих масс, расстояния между ними, направления и скорости их движения (при условии, что эти скорости не приближаются к скорости света), а также свойств среды, расположенной между массами.

Потенциал силы тяготения. Его основные виды Потенциал силы тяготения F есть некоторая вспомогательная функция V, частные производные которой по осям координат равны проекциям силы тяготения на эти оси. Математическое выражение для потенциала силы тяготения имеет вид:

Наиболее употребляемые на практике простейшие виды потенциала силы тяготения, к которым при математических выкладках сводится большинство случаев, являются:

– потенциал тяготения точечной массы;

– потенциал тяготения объемных масс;

– потенциал тяготения простого слоя.

Потенциал тяготения точечной массы m. Для уяснения этого понятия приведем чертеж (рис. 4). Пусть в точке М с координатами (a, b, c) расположена точечная масса m, а в точке Р с координатами (x, y, z) расположена единичная масса mi = 1.

Потенциал тяготения точечной массы в этом случае будет равен Докажем формулу (2.5). Доказательство будем вести, исходя из определения потенциала силы тяготения, согласно которому для выражения (2.5) должны быть справедливыми равенства (2.4). С этой целью запишем закон всемирного тяготения для случая, представленного на рис. 4, в виде выраV V V жения (2.6) и возьмем частные производные ; ;.

Рис. 4. Иллюстрация к потенциалу силы тяготения точечной массы Согласно рис. 4 расстояние r выразим через разность координат:

Используя правило дифференцирования сложной функции, запишем Из формулы (2.5) Из формулы (2.7) Подставляя формулы (2.9) и (2.10) в формулу (2.8) и учитывая (2.6), получим:

Следовательно, выражение (2.5) действительно есть выражение для потенциала силы тяготения точечной массы.

Потенциал тяготения объемных масс или тела. Для вывода формулы для потенциала тела поступим следующим образом. Разобьем притягивающую массу М на бесконечно большое число элементарных масс dm, которые будем рассматривать как точечные массы (рис. 5).

Рис. 5. Иллюстрация к понятию потенциала тяготения тела Потенциал тяготения элементарной массы, находящейся в текущей точке, для точки Р будет равен где dVi потенциал силы тяготения, создаваемый элементарной массой;

d – элементарный объем; dm = d ; f – гравитационная постоянная.

Предполагая, что непрерывное распределение масс внутри тела известно, можно записать где – объем тела.

Из (2.15) следует, что для определения потенциала тяготения тела необходимо знать форму поверхности, ограничивающей данное тело, и плотность в каждой точке как внутри тела, так и на его поверхности.

Потенциал тяготения простого слоя. Вначале уясним понятие простого слоя. Пусть мы имеем две поверхности ( и ) (рис. 6), расположенные бесконечно близко друг к другу. Обозначим через объем, заключенный между этими двумя поверхностями. Разобьем объем на элементарные объемы d с элементарными массами dm и будем неограниченно приближать поверхность ' к, но при этом оставлять неизменной массу внутри элементарного объема.

Рис. 6. Иллюстрация к потенциалу тяготения простого слоя В результате масса будет сконденсирована на поверхность, и этот слой не будет иметь толщины. Такое распределение масс называют простым слоем.

Строго говоря, физически простого слоя в природе не существует, но понятие это вводится, так как упрощаются многие математические выкладки в теории потенциала. Формулу для потенциала тяготения простого слоя напишем по аналогии с формулой для потенциала тяготения объемных масс:

d элементарный участок поверхности слоя;

где µ поверхностная плотность слоя;

поверхность слоя; r – расстояние от элементарного участка слоя до текущей точки Р.

Физический смысл потенциала силы тяготения. Потенциал силы тяготения есть работа, которую совершает сила тяготения при перемещении единичной массы из бесконечности в данную точку.

Уравнение уровенных поверхностей для потенциала силы тяготения имеет вид Свойства потенциала силы тяготения формулируются следующим образом:

1. Потенциалы тяготения объемных масс (2.15) и простого слоя (2.16) непрерывны, однозначны и конечны во всем пространстве.

2. Вне притягивающих масс потенциалы тяготения имеют непрерывные производные любых порядков.

3. Первые производные потенциала тяготения объемных масс непрерывны во всем пространстве.

4. Первые производные потенциала тяготения простого слоя терпят разрыв при пересечении слоя.

5. Вторые производные потенциала тяготения объемных масс меняются скачком там, где скачком меняется плотность.

6. Потенциал силы тяготения во внешнем пространстве удовлетворяет уравнению Лапласа (2.18), а во внутреннем – уравнению Пуассона (2.19).

где – объемная плотность в данной точке.

7. На бесконечности потенциалы силы тяготения являются регулярными функциями, то есть удовлетворяют условиям 2.1.2. Сила тяжести, центробежная сила. Их потенциалы На каждую точку М, находящуюся на земной поверхности, действует 2 силы: сила тяготения F и центробежная сила K, вызванная вращением Земли (рис. 7).

F – сила тяготения; K – центробежная сила; G – сила тяжести;

– радиус круга, по которому вращается точка М ( = оМ ) Равнодействующую этих сил G принято называть силой тяжести.

Величина центробежной силы K определяется из выражения – угловая скорость вращения Земли;

где – радиус малого круга, по которому вращается точка М.

Потенциал центробежной силы К обозначается буквой Q. Согласно определению математическое выражение для потенциала центробежной силы имеет вид В формулах (2.23) Кx, Ky, Kz – проекции центробежной силы соответственно на оси x, y,z.

Потенциал центробежной силы находится по формуле Формула (2.24) доказывается, исходя из математического выражения для потенциала центробежной силы. Для Земли он равен нулю на полюсе и имеет максимальное значение на экваторе.

Оператор Лапласа для потенциала центробежной силы записывается в виде Потенциал силы тяжести обозначается буквой W и равняется сумме потенциалов силы тяготения (V) и центробежной силы (Q):

Запишем выражение для потенциала силы тяжести тела или объемных масс:

Потенциал силы тяжести обладает теми же свойствами, что и потенциал силы тяготения. Уравнение Лапласа для внешнего пространства и уравнение Пуассона для внутреннего пространства для потенциала силы тяжести выглядят следующим образом:

2.1.3. Вторые производные потенциала силы тяжести Потенциал силы тяжести имеет шесть вторых производных:

Если ось z направлена по направлению силы тяжести, а оси x и y расположены в плоскости горизонта и имеют направление, соответственно, на север и на восток, то физический смысл вторых производных будет следующим.

Производная есть вертикальный градиент силы тяжести, котоz рый показывает скорость изменения (уменьшения) силы тяжести с высотой.

тяжести. Они характеризуют изменения силы тяжести в горизонтальной плоскости: первая – в направлении меридиана, вторая – в направлении первого вертикала. Знание горизонтальных градиентов силы тяжести дает возможность определить полный горизонтальный градиент, под которым понимается геометрическая сумма векторов и, то есть вектор (обоx y значим его ), указывающий направление, в котором сила тяжести возS растает (или убывает) в плоскости горизонта быстрее всего. Величина этого вектора равна а угол с осью х, то есть азимут плоскости, в котором лежит полный горизонтальный градиент, определяется формулой Кроме того, они определяют кривизну силовой линии: – в касаxz тельной к ней плоскости x z ; – в касательной к cиловой линии плосуz кости у z.

Производные W ; W ; W характеризуют кривизну нормального сечения уровенной поверхности.

Вертикальный градиент зависит от плотности. Это означает, что редуцирование (перенос) с одной поверхности на другую во внутреннем пространстве невозможно без знания закона детального распределения плотности и, наоборот, при редуцировании силы тяжести во внешнем пространстве знание плотности для тела, которое создает потенциал силы тяжести, не требуется.

Из шести вторых производных потенциала силы тяжести четыре можно измерить с помощью вариометра. Это и разность 2, которая обозначает меру отступления уровенной поверхности в данной точке от сферы.

2.1.4. Изменение силы тяжести во времени Сила тяжести зависит от многих факторов. Она зависит от взаимного расположения Земли и других небесных тел, в основном, Луны и Солнца, от скорости вращения Земли, состояния атмосферы, уровня грунтовых вод, хозяйственной деятельности человека и т.д. Поэтому с течением времени величина и направление силы тяжести изменяются. Эти изменения принято делить на приливные и неприливные. Неприливные изменения силы тяжести, в свою очередь, можно разделить на вековые, периодические и непериодические.

Причиной вековых изменений силы тяжести является вековое изменение скорости вращения Земли, а также ряд геофизических факторов, связанных с перемещениями глубинных масс внутри Земли, например, движением литосферных плит.

Величины вековых изменений малы и в обычных гравиметрических измерениях не учитываются. Причиной неприливных периодических изменений силы тяжести являются различные метеорологические факторы:

годовые и суточные колебания атмосферного давления, сезонные выпадения осадков, колебания уровня грунтовых вод и влажности почвы. Амплитуды этих изменений невелики и составляют менее 10 мкГал.

Непериодические вариации силы тяжести обусловлены неравномерностью скорости вращения Земли, землетрясениями и извержениями вулканов, хозяйственной деятельностью человека и т.д. Вызываемые этими явлениями изменения силы тяжести могут быть сравнительно велики. Например, вариации скорости вращения Земли вызывают изменения силы тяжести на 2 – 3 мкГал в месяц. Строительство котлована глубиной 1 м (например, при открытом способе добычи полезных ископаемых) вызовет изменение силы тяжести на границе этого котлована примерно на 0,05 мГал.

Колебания уровня воды в водохранилище ГЭС на 25 м вызывают вариации силы тяжести в прибрежной зоне порядка 1,5 – 2,0 мГал.

Ясно, что факт изменения силы тяжести во времени необходимо учитывать в геодезических измерениях.

2.2. Нормальное гравитационное поле. Способы выбора нормального потенциала силы тяжести. Теорема Клеро. Формулы определения нормальной силы тяжести. Вторые производные нормального 2.2.1. Нормальное гравитационное поле. Способы выбора нормального потенциала силы тяжести В предыдущих лекциях мы ввели понятие гравитационного поля Земли как поля силы тяжести. Окружающее нас гравитационное поле, создаваемое в пространстве реальным телом Земли, является полем действительной силы тяжести и называется действительным гравитационным полем.

При определении действительное гравитационное поле (ДГП) рассматривают как сумму двух полей: нормального гравитационного поля (НГП) и аномального гравитационного поля (АГП), то есть Под нормальным гравитационным полем понимается некоторое теоретическое гравитационное поле, которое создается нормальной Землей.

При этом за нормальную Землю в гравиметрии принимают уровенный земной эллипсоид, совпадающий с понятием земного эллипсоида, введенным в геодезической практике, масса которого равна массе реальной Земли вместе с атмосферой, с некоторым известным распределением масс внутри него.

Каждое из названных гравитационных полей имеет свои характеристики. Так характеристиками действительного гравитационного поля являются действительная сила тяжести ( g ), действительный потенциал силы тяжести (W) и вторые производные действительного потенциала силы тяжести (W).

По аналогии с действительным гравитационным полем характеристиками нормального гравитационного поля являются нормальный потенциал силы тяжести (U), нормальная сила тяжести ( ) и вторые производные нормального потенциала силы тяжести (U). Нормальный потенциал силы тяжести относится к важнейшим характеристикам нормального гравитационного поля. Его знание позволяет определить или рассчитать теоретическим путем оставшиеся характеристики нормального гравитационного поля.

Существует два способа выбора нормального потенциала силы тяжести: cпособ Стокса и способ Гельмерта.

Способ Стокса основан на использовании теоремы Стокса, согласно которой потенциал силы тяжести W и сама сила тяжести g могут быть однозначно определены во всем внешнем пространстве и на самой уровенной поверхности, если известны: общая масса М тела, угловая скорость вращения тела вокруг неизменной оси и форма уровенной поверхности, целиком охватывающей все притягивающие массы.

Таким образом, в способе Стокса заданной считается уровенная поверхность силы тяжести и определению подлежит соответствующий ей нормальный потенциал силы тяжести.

В способе Гельмерта, наоборот, задается нормальный потенциал силы тяжести и для него подбирается уровенная поверхность. Для задания нормального потенциала Гельмерт использует прием разложения действительного потенциала силы тяжести W в ряд по сферическим функциям.

Сумма первых трех членов разложения этого ряда принимается за нормальный потенциал силы тяжести. Выражение для нормального потенциала силы тяжести в методе Гельмерта имеет вид где U – нормальный потенциал силы тяжести;

,, – сферические координаты текущей точки;

f – гравитационная постоянная;

f M – фундаментальная геоцентрическая постоянная;

– угловая скорость вращения Земли;

С – полярный момент инерции Земли;

m – средний экваториальный момент инерции Земли;

Для нормального потенциала, представленного (2.31), форма уровенной поверхности нормальной Земли, то есть поверхности уровенного эллипсоида, определится выражением для U0:

Формула (2.33) определяет значение, которое принимает нормальный потенциал силы тяжести на поверхности уровенного эллипсоида U = U0 c параметрами: f M (геоцентрическая гравитационная постоянная), (сжатие земного эллипсоида), a (большая полуось эллипсоида) и (угловая скорость вращения). Перечисленные четыре параметра полностью определяют нормальное гравитационное поле Земли.

Производная от нормального потенциала U по направлению внешней нормали n к уровенной поверхности нормальной Земли дает значение нормальной силы тяжести.

2.2.2. Теорема Клеро. Формулы определения нормальной Клеро дал вывод своей теоремы (1743 г.), основываясь на исследованиях фигур равновесия тел с неоднородной массой. При этом он принял Землю по форме за эллипсоид вращения с малым полярным сжатием, состоящий внутри из эллипсоидальных, однородных по плотности слоев, имеющих общий центр и совпадающие главные оси инерции.

Теорема Клеро позволяет определить нормальную силу тяжести на поверхности земного эллипсоида и сжатие земного эллипсоида. Она состоит из двух формул.

Первая формула теоремы Клеро устанавливает закон изменения нормальной силы тяжести на поверхности земного эллипсоида. Эта формула с учетом величин порядка второй степени сжатия имеет вид 0 – значение нормальной силы тяжести на поверхности уровенного эллипсоида;

e – значение нормальной силы тяжести на экваторе;

– коэффициент, показывающий избыток силы тяжести на полюсе по сравнению с экватором, выраженный в относительной форме:

– значение нормальной силы тяжести на полюсе;

где 1 – коэффициент, зависящий от сжатия Земли:

Вторая формула теоремы Клеро с членами второго порядка записывается в виде где q определяется по формуле (2.34).

Из 2.39 может быть вычислено сжатие эллипсоида:

Вторая формула теоремы Клеро позволяет определить сжатие земного эллипсоида по результатам гравиметрических измерений, выполненных на поверхности Земли.

В практике гравиметрических и геодезических работ широко используется первая формула теоремы Клеро, для которой определены численные значения коэффициентов e, и 1 по экспериментальным данным.

В странах бывшего СССР используется формула Гельмерта (1901 – 1908 гг.), которая, по сути, как и другие приведенные ниже формулы, является первой формулой теоремы Клеро с численными значениями коэффициентов.

Формула Гельмерта записывается в виде 0 дано в мГал.

Данную формулу применяют в странах бывшего СССР вплоть до настоящего времени. Она была выведена Гельмертом на основании результатов измерения силы тяжести на 1603 пунктах. Значение сжатия Земли, соответствующее формуле Гельмерта, то есть вычисленное по формуле (2.40) при = 0,005302, оказалось равным 1:298,2 и практически совпадающим со сжатием эллипсоида Ф.Н. Красовского.

В некоторых странах используется формула нормальной силы тяжести Кассиниса, рекомендованная в качестве «международной формулы» в 1930 г. на съезде Международного геодезического союза в Стокгольме.

Формула Кассиниса имеет вид Эта формула соответствует эллипсоиду Хейфорда со сжатием =1:297.

Международная формула для геодезической референц-системы года, рекомендованная на ХV Генеральной ассамблее Международного геодезического и геофизического союза в Москве (1971 г.), имеет следующие коэффициенты:

Следует отметить, что коэффициент e формул Гельмерта и Кассиниса нормальной силы тяжести нуждается в уточнении за счет погрешности Потсдамской системы на -14 мГал.

И, наконец, в 1984 году Мориц опубликовал международную формулу для геодезической референц-системы 1980 года со следующими коэффициентами:

Коэффициенты в двух последних формулах получены с использованием спутниковых данных и с учетом массы атмосферы. Сжатия эллипсоидов для них составляют, соответственно, 1:298,247 и 1:298,257.

Переход той или иной страны к новой формуле нормальной силы тяжести связан с перевычислением большого числа гравиметрических данных, с изменением гравиметрических карт и каталогов. Поэтому, учитывая чисто служебный характер нормальной формулы, не следует прибегать к частому изменению ее коэффициентов. В случае необходимости проще вводить поправки в конечные выводы.

2.2.3. Вторые производные нормального потенциала силы тяжести Нормальный потенциал силы тяжести так же, как и действительный потенциал, имеет шесть вторых производных:

Вторые производные нормального потенциала силы тяжести определяют компоненты градиента нормальной силы тяжести и кривизну уровенных поверхностей и силовых линий нормального гравитационного поля.

Поясним основные из них.

Производная определяет вертикальный градиент нормальной силы тяжести, показывающий скорость убывания нормальной силы тяжести с высотой.

= [-0,30855 (1 + 0,00071cos2B)H + 0,0723·10-6 H2] мГал/м. (2.45) Часто при расчетах в формуле (2.45) достаточно ограничиться первым членом, принимая С увеличением высоты над уровенным эллипсоидом нормальная сила тяжести убывает; на высоте НМ (рис. 8) точки М местности нормальная сила тяжести равна где 0 – значение нормальной силы тяжести в проекции точки М на поверхности уровенного эллипсоида;

М – значение нормальной силы тяжести в точке М, расположенной на земной поверхности;

Рис. 8. Редукция нормальной силы тяжести 0 с поверхности уровенного Следует помнить, что формулы (2.45) и (2.46) дают значение нормального вертикального градиента вблизи земной поверхности.

Производная обозначает горизонтальный градиент нормальx z ной силы тяжести в направлении меридиана.

где М – радиус кривизны меридиана; е – значение нормальной силы тяжести на экваторе.

тяжести от долготы не зависит.

2.3. Аномальное гравитационное поле. Аномалии силы тяжести и их природа. Косвенная интерполяция аномалий силы тяжести.

Характеристики аномального гравитационного поля 2.3.1. Аномальное гравитационное поле. Аномалии силы тяжести Аномальное гравитационное поле Земли (АГП) характеризует отклонение действительного гравитационного поля Земли (ДГП) от нормального гравитационного поля Земли (НГП). Как известно из предыдущего материала, характеристиками действительного гравитационного поля являются действительная сила тяжести g, действительный потенциал силы тяжести W и вторые производные действительного потенциала силы тяжести W, а характеристиками нормального гравитационного поля, соответственно, – нормальная сила тяжести, нормальный потенциал силы тяжести U и вторые производные нормального потенциала силы тяжести U (рис. 9). Указанные характеристики каждого из полей, конечно же, отличаются между собой. В соответствии с этим возникают характеристики аномального гравитационного поля, которые являются ничем иным как различием между соответствующими характеристиками действительного и нормального гравитационных полей.

Рис. 9. Аномальное гравитационное поле и его характеристики:

(g – ),,,, Т – основные характеристики аномального гравитационного поля, обозначающие, соответственно, аномалию силы тяжести, составляющую уклонения отвеса в меридиане, составляющую уклонения отвеса в первом вертикале, аномалию высоты и возмущающий потенциал Разберем эти различия, чтобы четко уяснить характеристики аномального гравитационного поля (АГП). При этом заметим, что указанные различия обусловлены возмущающими массами, под которыми понимают отступления распределения масс реальной Земли от теоретического распределения масс принятой нормальной Земли.

Действительная сила тяжести g отличается от нормальной силы тяжести по величине и по направлению. Разность величин действительной силы тяжести и нормальной силы тяжести в точке наблюдения называется аномалией силы тяжести. Отклонение направления действительной силы тяжести от направления нормальной силы тяжести приводит к понятию уклонения отвеса.

Согласно приведенному определению выражение для аномалии силы тяжести в общем случае имеет вид В зависимости от того, какие возмущающие массы вызвали отклонения g от, различают несколько видов аномалий силы тяжести, которые могут быть:

– аномалиями в свободном воздухе;

– топографическими аномалиями;

– аномалиями Буге;

– аномалиями Фая;

– аномалиями Прея.

Математически это выражается различными поправками за конкретные возмущающие массы, введенными в формуле (2.49) в действительную силу тяжести, и поправкой за высоту в нормальную силу тяжести.

Кроме того, все перечисленные аномалии силы тяжести могут быть смешанными и чистыми. Чистые аномалии силы тяжести образуются в том случае, если g и относятся к одной точке пространства. Если же g и отнесены к разным точкам пространства, то возникают смешанные аномалии силы тяжести, с которыми чаще всего мы и имеем дело на практике. Приступим к рассмотрению основных видов аномалий силы тяжести.

Аномалии в свободном воздухе учитывают все возмущающие массы, которые расположены как на поверхности Земли, так и внутри нее, то есть в этом случае никакой поправки в измеренное значение действительной силы тяжести не вводится, а учитывается только поправка за редуцирование нормальной силы тяжести с поверхности эллипсоида на поверхность Земли (поправка за высоту).

Таким образом, С учетом формулы (2.47) запишем Формулы (2.50) и (2.51) определяют чистую аномалию в свободном воздухе. Обозначения для этих формул даны на рис. 10.

Однако на практике обычно работают в системе нормальных высот.

Нормальная высота дает расстояние от поверхности геоида (квазигеоида) до земной поверхности (рис. 10). Поэтому нормальные высоты всегда несколько меньше геодезических. Если мы нормальную высоту отложим от поверхности эллипсоида, то получим точку N. Подставив в формулу (2.51) вместо геодезической нормальную высоту, получим смешанную аномалию силы тяжести в свободном воздухе Обозначения для формулы (2.52) также следуют из рис. 10.

Рис. 10. Иллюстрация к понятию аномалии в свободном воздухе:

g M и M – действительная и нормальная силы тяжести в точке М;

H M – нормальная высота точки М; H M – геодезическая высота точки М;

0 – нормальная силы тяжести в проекции точки на поверхность эллипсоида.

Топографическая аномалия силы тяжести возникает в том случае, когда из аномалии в свободном воздухе убирается эффект возмущающих масс топографического слоя, то есть масс, расположенных между уровнем моря и физической поверхностью Земли (рис. 11).

В действительную силу тяжести здесь вводится так называемая поправка за топографический слой g топ..

где g топ. – поправка за топографический слой;

( g ) топ. – топографическая аномалия силы тяжести.

Или с учетом формулы (2.47) Ясно, что если Н =, то получаем чистую топографическую аномалию, а если Н =, то смешанную.

В формулах (2.53) и (2.54) g топ. вычисляется по достаточно сложной формуле где f – гравитационная постоянная; – текущая плотность топографического слоя; (r ^ g ) – угол между направлением силы тяжести (оси z) и направлением на текущую точку (см. рис. 11). Остальные обозначения ясны из рис. 11.

Рис. 11. Иллюстрация к понятию топографических аномалий силы тяжести:

z – направление оси z, совпадающее с направлением g ;

d – текущий элементарный объем топографического слоя;

r – текущее расстояние от точки наблюдения до элементарного объема;

Так как вычисление поправки за топографический слой производится по сложной формуле (2.55), то на практике вместо топографической аномалии часто используют более простую для вычислений аномалию Буге.

При вычислении аномалии Буге топографический слой принимают за плоский слой бесконечного простирания, проведенный на высоте точки наблюдения (рис. 12).

Рис. 12. Иллюстрация к понятию аномалии Буге.

В этом случае в значение действительной силы тяжести вводится поправка Буге, и выражение для вычисления аномалии Буге получится следующим:

(g – )Б – аномалия Буге; gБ = (-2 f H ) – поправка Буге;

где – средняя плотность промежуточного слоя; H – высота точки М.

Если в формуле (2.56) Н – геодезическая высота, то получаем чистую аномалию Буге, если нормальная – смешанную аномалию Буге.

Отметим, что выражение (2.56) справедливо только для равнинных районов. В горных районах при вычислении аномалии Буге учитывают еще поправку за рельеф на высоте точки наблюдения, то есть на уровне этой высоты рельеф как бы выравнивают (рис. 13).

Рис. 13. Иллюстрация к введению поправки за рельеф:

Тогда выражение для аномалии Буге будет иметь вид где gрел. – поправка за рельеф.

Аномалия Фая получается в случае, когда в действительную силу тяжести введена только поправка за рельеф (рис. 14).

где ( g ) ф – аномалия Фая; g рел. – поправка за рельеф, получаемая при выравнивании рельефа на высоте точки наблюдения.

Рассмотренные виды аномалии силы тяжести применяются в зависимости от поставленных задач. Так геодезистов чаще всего интересуют аномалии в свободном воздухе, геологов – аномалии Буге. Геодезисты используют также аномалии Буге и топографические аномалии для косвенного интерполирования аномалий силы тяжести. Вопрос косвенного интерполирования мы разберем несколько позднее, а сейчас рассмотрим оставшиеся характеристики аномального гравитационного поля, показанные на рис. 9.

Уклонения отвеса характеризуют отличия направления действительной силы тяжести от направления нормальной силы тяжести и от направления нормали к эллипсоиду (рис. 15). Существует два вида уклонения отвеса: гравиметрическое (абсолютное) и астрономо-геодезическое (относительное).

Угол между направлением нормальной силы тяжести и направлением действительной силы тяжести есть гравиметрическое уклонение отвеса:

Рис. 15. Иллюстрация к понятию уклонений отвеса Угол между направлением действительной силы тяжести и направлением нормали к эллипсоиду есть астрономо-геодезическое уклонение отвеса:

На практике чаще всего используют не полные значения уклонений отвеса u, а их составляющие в меридиане и в первом вертикале, то есть проекции угла u на плоскость меридиана и на плоскость первого вертикала. Эти проекции связаны с полными уклонениями отвеса следующим образом:

гр,гр, а г, а г – составляющие гравиметрического и астрономо-геодезического уклонений отвеса.

Формулы перехода от составляющих гравиметрических уклонений отвеса к составляющим астрономо-геодезических уклонений отвеса имеют вид где В – геодезическая широта; H км – нормальная высота в км.

Аномалия высоты – это разность между геодезической высотой Н М и нормальной высотой H M (рис. 16).

где – аномалия высоты.

Рис. 16. Иллюстрация к понятию аномалии высоты:

W0 – потенциал силы тяжести в исходном пункте нивелирования (на поверхности квазигеода); U 0 – нормальный потенциал силы тяжести на поверхности эллипсоида;

U нормальный потенциал силы тяжести в точке М; W действительный Из рис. 16 также следует второе определение аномалии высоты как высоты поверхности квазигеоида над поверхностью эллипсоида.

Понятие квазигеоид (почти геоид) введено Молоденским. Поверхность квазигеоида получается путем отложения нормальной высоты вниз от земной поверхности.

Геодезические и нормальные высоты связаны с потенциалами силы тяжести выражениями где m – среднее значение нормальной силы тяжести на отрезке нормали, опущенной из точки М на эллипсоид.

Возмущающий потенциал Т определяется как разность между действительным потенциалом силы тяжести W и нормальным потенциалом силы тяжести U:

Возмущающий потенциал является важнейшей характеристикой аномального гравитационного поля. К его определению сводится задача определения гравитационного поля Земли (задача Стокса и задача Молоденского).

2.3.2. Косвенная интерполяция аномалий силы тяжести Аномалии силы тяжести являются исходным материалом для составления гравиметрических карт, которые используются при вычислении поправок за неоднородность гравитационного поля в результаты геодезических измерений, при поисках месторождений полезных ископаемых и в других практических областях науки, техники и народного хозяйства.

Как следует из всех выше приведенных формул, аномалии силы тяжести можно вычислить только в тех точках, где имеются измеренные значения ускорения силы тяжести g, то есть в гравиметрических пунктах.

Ввиду того, что гравиметрические пункты расположены дискретно на земной поверхности, а на практике возникает необходимость в знании аномалии силы тяжести в любой ее точке, в общем случае, не совпадающей с гравиметрическим пунктом, то возникает задача интерполирования аномалий силы тяжести.

Геодезистов интересуют, преимущественно, аномалии в свободном воздухе; однако именно эти аномалии на земной поверхности изменяются по сложному закону, не подчиняющемуся закону линейного интерполирования. Исследования показали, что наибольшее влияние на сложный характер изменения аномалий в свободном воздухе на земной поверхности оказывают топографические массы. Так как в горных районах ускорение силы тяжести обычно измеряют в долинах, а геодезические пункты находятся на вершинах, то определение значения аномалии в свободном воздухе на геодезическом пункте методом линейного интерполирования значений этих аномалий в точках, расположенных в долинах, будет заведомо неправильным. В связи с этим в Советском Союзе разработан метод косвенного интерполирования аномалий силы тяжести, который успешно применяется на практике и в настоящее время.

Сущность его заключается в том, что от аномалий в свободном воздухе, вычисленных по измеренным значениям ускорения силы тяжести на гравиметрических пунктах, переходят к аномалиям Буге или топографическим аномалиям, характер изменения которых на земной поверхности является плавным и подчиняется закону линейного интерполирования. Значения последних аномалий интерполируют, а затем в точках интерполирования восстанавливают аномалии в свободном воздухе. Поясним это с помощью рис. 17.

Рис. 17. Иллюстрация к методу косвенной интерполяции аномалии На рис. 17 А и В – гравиметрические пункты, на которых по результатам гравиметрических измерений вычислены значения аномалий в свободном воздухе, соответственно, ( g )св.в. и ( g )св.в. Чтобы определить с помощью интерполирования аномалию в свободном воздухе в точке С, поступают следующим образом: перевычисляют аномалии в свободном воздухе в точках А и В в аномалии Буге согласно формулам (2.68), затем с помощью линейного интерполирования определяют значения аномалии Буге в точке С и по формуле (2.69) восстанавливают значение аномалии в свободном воздухе в точке С.

В последних формулах H A, H B, H C – высоты в точках А, В, С соответственно.

2.3.3. Числовые характеристики аномального гравитационного поля Аномалии силы тяжести на земной поверхности в среднем составляют несколько десятков миллигал, в горах и районах глубоководных впадин они могут достигать несколько сотен миллигал. Экстремальные значения аномалий силы тяжести в свободном воздухе на поверхности Земли следующие:

– желоб Пуэрто-Рико (Атлантический океан, H = - 9218 м) –380 мГал;

– Марианская впадина (запад Тихого океана, Н = - 8240 м) –244 мГал.

Аномалии силы тяжести могут быть как положительными, так и отрицательными. На протяжении нескольких тысяч километров знак аномалии силы тяжести может сохраняться, с положением материков аномалии силы тяжести не коррелируют. Области минимальных аномалий (-40 -50 мГал) располагаются в Индийском океане к югу от Индии и Австралии, области максимальных аномалий (40 50 мГал) – на юге Индийского и в западной части Тихого океанов, а также в горах Южной Америки.

Уклонения отвесных линий на поверхности Земли в экстремальном случае могут достигать минуты; в основном, их значения составляют секунды и доли секунд. Наиболее резко они изменяются в районах с неоднородным строением земной коры.

Аномалии вторых производных потенциала силы тяжести обусловлены, преимущественно, местными близповерхностными неоднородностями земной коры и притяжением рельефа. В среднем они составляют несколько сотен Этвеш, в горах – несколько тысяч Этвеш.

1. Силы, характеризующие гравитационное поле Земли, и их потенциалы.

2. Факторы, влияющие на изменение силы тяжести во времени.

3. Роль введения понятия в гравиметрии нормального гравитационного поля Земли.

4. Как вычислить нормальную силу тяжести на поверхности референцэллипсоида, и будет ли она равна значению нормальной силы тяжести в проекции этой точки на поверхности Земли?

5. Как можно обосновать отличие нормального гравитационного поля Земли от действительного?

6. Есть ли связь между теоремой Клеро и формулами Гельмерта и Кассиниса по определению нормальной силы тяжести? Можно ли сказать, что первая формула теоремы Клеро является следствием формулы Гельмерта?

7. Чем отличаются аномалии в свободном воздухе от аномалий Буге, Фая и топографических?

8. Отличие астрономо-геодезических уклонений отвеса от гравиметрических.

9. Что такое составляющие уклонения отвеса? Какова связь между составляющими астрономо-геодезического уклонения отвеса и составляющими гравиметрического уклонения отвеса?

10. Какая характеристика аномального гравитационного поля Земли дает отличие между геодезическими и нормальными высотами?

11. Как связаны вторые производные действительного (или нормального) потенциала силы тяжести с введением поправки за высоту в действительную (или нормальную) силу тяжести?

12. Может ли значение аномалии силы тяжести на Земле характеризоваться величиной более 1000 мГал?

13. Где величины уклонений отвеса больше: в горах или в равнинной местности? Каких экстремальных величин они достигают на поверхности Земли?

14. Почему на практике применяют метод косвенной интерполяции аномалий силы тяжести?

3. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПОВЕРХНОСТИ И ГРАВИТАЦИОННОГО

ПОЛЯ ЗЕМЛИ ПО ИЗМЕРЕНИЯМ СИЛЫ ТЯЖЕСТИ

3.1. Исходные данные для определения поверхности и гравитационного поля Земли. Связь возмущающего потенциала с аномалиями силы тяжести, уклонением отвеса и аномалией высоты Как известно, определение фигуры и гравитационного поля Земли является основной задачей высшей геодезии. Эту задачу можно решить несколькими методами: астрономо-геодезическим; физическим или гравиметрическим, спутниковым геометрическим; спутниковым динамическим;

путем использования наблюдений далеких космических объектов (космических летательных аппаратов, целей на поверхности Луны); комбинацией различных методов.

1. Астрономо-геодезический метод. Исходными данными в этом методе служит весь комплекс наземных геодезических измерений, то есть угловых, линейных, нивелирования, а также астрономические определения широт, долгот и азимутов. При решении задачи редуцирования и интерполирования здесь привлекают незначительный объем гравиметрических данных. Этот метод является старейшим методом изучения фигуры Земли, известным еще с античных времен. Однако его возможности в изучении внешнего гравитационного поля ограничены.

2. Физический или гравиметрический метод. Исходными данными в этом методе являются измеренные значения ускорения силы тяжести, полученные в результате гравиметрической съемки, выполненной на всей поверхности Земли и преобразованные в аномалии силы тяжести. При изучении фигуры Земли его возможности невелики, но он является весьма эффективным при изучении внешнего гравитационного поля Земли, так как позволяет выявлять такие детали поля, которые не позволяет выявлять никакой из других методов. Однако он уступает динамическому спутниковому методу при изучении основных особенностей поля.

3. Астрономо-гравиметрический метод объединяет два первых подхода. Исходными данными в нем являются все виды астрономо-геодезических и гравиметрических измерений, а также результаты спутниковых наблюдений. Этот метод лучше всего подходит для детальных исследований.

В зависимости от поставленных целей при решении основной научной задачи высшей геодезии используют и другие сочетания перечисленных методов. Так, например, сочетание спутникового геометрического и спутникового динамического методов, а также сочетание длиннобазисной радиоинтерферометрии с наблюдениями далеких космических объектов лучше всего подходят для планетарных исследований.

Остановимся более подробно на втором методе решения основной научной задачи высшей геодезии, то есть физическом или гравиметрическом. Схема решения задачи в данном случае является следующей.

Как известно, действительное гравитационное поле (ДГП) Земли может быть представлено в виде суммы двух полей: нормального (НГП) и аномального (АГП).

При заданной нормальной Земле НГП является известным, а значит, известны все его характеристики (, U, U ). Следовательно, для того, чтобы определить ДГП, нужно определить все характеристики АГП (( g ),,,, ) (раздел 2.3.1). Из перечисленных характеристик АГП аномалию силы тяжести ( g ) можно вычислить по результатам гравиметрических измерений на поверхности Земли.

Задача сводится к определению оставшихся характеристик АГП:

В свою очередь, возмущающий потенциал Т связан математически строго со всеми характеристиками АГП через следующие формулы:

где W0 – потенциал силы тяжести в исходном пункте нивелирования (на поверхности квазигеода);

U 0 – потенциал силы тяжести на поверхности эллипсоида;

( g ) – смешанная аномалия силы тяжести;

m среднее значение нормальной силы тяжести в промежутке от поверхности эллипсоида до поверхности Земли.

Рис. 18. Иллюстрация к понятиям связи Т с ( g ) и граничного условия:

W0 – потенциал силы тяжести в исходном пункте нивелирования (на поверхности квазигеода); U 0 – нормальный потенциал силы тяжести на поверхности эллипсоида;

U нормальный потенциал силы тяжести в точке М; W действительный – Связь T c составляющими уклонения отвеса где B, L – широта и долгота;

R – радиус кривизны нормального сечения в точке М (часто используют средний радиус Земли);

Н – высота точки наблюдения (геодезическая или нормальная).

– Связь Т с аномалией высоты может быть представлена по формуле Брунса Из приведенных формул прослеживается следующая схема решения задачи: по результатам гравиметрических измерений определяют возмущающий потенциал (формула 3.2). Далее по формулам (3.3) – (3.5) определяют оставшиеся характеристики АГП. В результате задача определения ДГП практически сводится к определению возмущающего потенциала.

Определением возмущающего потенциала занимались английский ученый Стокс и советский ученый Молоденский.

3.2. Задача Стокса и задача Молоденского. Формулы Стокса и ВенингМейнеса. Современная методика вычисления аномалий высот 3.2.1. Схема решения задачи по определению гравитационного Рассматривая свойства потенциалов, мы установили, что возмущающий потенциал Т является гармонической функцией во внешнем пространстве относительно физической поверхности Земли.

Из курса математической физики известно, что функция f, гармоническая в заданной области, может быть определена в любой точке этой области, если на поверхности, ограничивающей эту область, известно:

водной некоторый коэффициент).

Сформулированное положение с тремя условиями составляет основное содержание трех краевых (граничных) задач теории потенциала. Эти задачи в математической физике решены и при определении возмущающего потенциала в гравиметрии используют математический аппарат третьей краевой задачи теории потенциала.

В качестве граничного условия при определении гравитационного поля Земли принимают выражение (3.2). Трудность формального применения теории граничных задач при определении возмущающего потенциала заключается в том, что теория граничных задач требует знания поверхности, к которой отнесено граничное условие. В нашем случае граничное условие должно быть отнесено к поверхности Земли, которая сама подлежит определению. Поэтому задача по определению возмущающего потенциала решается способом приближений путем отнесения граничного условия к той или иной поверхности, заменяющей земную. При этом выражение для граничного условия (3.2) существенно упрощается.

По изложенной схеме решали задачу Стокс и Молоденский. Рассмотрим эти решения.

3.2.2. Решение Стокса по определению возмущающего потенциала Стокс решил задачу по определению возмущающего потенциала Т при следующих допущениях:

1. Физическая поверхность Земли совпадает с уровнем моря и является уровенной.

2. Поверхность геоида W = W0 совпадает с поверхностью сферы радиусом R.

3. Потенциал силы тяжести в исходном пункте нивелирования W0 равен потенциалу силы тяжести на поверхности эллипсоида U0 (см. рис. 18).

При данных допущениях граничное условие (3.2) в решении Стокса принимает вид Далее Стокс применяет математический аппарат третьей краевой задачи теории потенциала и находит выражение для возмущающего потенциала в виде где Т – возмущающий потенциал;

– поверхность сферы радиусом R.

Функция Стокса имеет вид сферическое расстояние от текущей точки до точки, в которой определяется возмущающий потенциал.

Подставляя (3.7) в формулу Брунса (3.5), получим выражение для аномалии высоты (3.9) – формула Стокса по определению аномалии высоты.

Подставляя выражение (3.7) в формулы (3.3) – (3.4), устанавливающие связь возмущающего потенциала T с составляющими гравиметрического уклонения отвеса, после дифференцирования и преобразований можно получить формулы (3.10) для составляющих уклонения отвеса в меридиане и в первом вертикале. Эти формулы были выведены голландским ученым Венинг-Мейнесом и носят его имя:

где А – азимут направления на текущую точку;

Q( ) функция Венинг-Мейнеса вида Стокс рассматривал полученную им интегральную формулу для возмущающего потенциала Т (3.7) как формулу, которая определяет возмущающий потенциал в точках геоида, а поверхность уровенного эллипсоида ( U = U 0 ) только как отсчетную поверхность, относительно которой определяется поверхность геоида.

Заменяя поверхность Земли поверхностью геоида, Стокс понимал, что отступает от своей собственной теории. Согласно этой теории поверхность, для которой определяется потенциал, должна охватывать все притягивающие массы и являться по отношению к ним внешней, чего нельзя сказать о поверхности геоида, над которой возвышаются все материки.

Кроме того, сила тяжести измеряется на поверхности Земли, а не на поверхности геоида.

Стокс и его последователи надеялись устранить эти недостатки путем введения уточняющих поправок за редуцирование силы тяжести с поверхности Земли на поверхность геоида, а также за перенесение масс материков внутрь поверхности геоида.

Изучив все трудности решения Стокса, российский ученый Молоденский предложил не связывать решение основной научной задачи высшей геодезии с фигурой геоида, так как фигура геоида, строго говоря, вообще неопределима из-за необходимости знания закона детального распределения плотности между поверхностью Земли и поверхностью геоида.

Поэтому он предложил свое решение.

3.2.3. Решение Молоденского по определению возмущающего В 1945 году М.С. Молоденский опубликовал свою работу «Внешнее гравитационное поле и фигура Земли», в которой сформулировал и решил проблему определения фигуры Земли без привлечения каких-либо гипотез о внутреннем строении Земли. Он дал общее решение, из которого решение Стокса получается как первое приближение. Молоденский показал теоретически, что уровенная поверхность геоида, проходящая внутри масс, неопределима и решил задачу для физической поверхности Земли, на которой фактически производятся все гравиметрические и геодезические измерения и для которой определяется аномалия силы тяжести ( g ).

Граничное условие у Молоденского имеет практически такой же вид, как и в задаче Стокса Отличие заключается в том, что и возмущающий потенциал Т, и нормаль n, и аномалии силы тяжести отнесены не к геоиду, а к некоторой кусочнонепрерывной поверхности S, названной Молоденским поверхностью Земли первого приближения. Эту поверхность образует система нормальных высот H, отложенных от нормального эллипсоида (рис. 19). Аномалия ( g М N ) – смешанная аномалия, в которой g отнесено к поверхности Земли, а – к точкам поверхности Земли первого приближения. Молоденский доказал, что замена реальной поверхности Земли на поверхность Земли первого приближения не влияет на конечную строгость результата.

Решение краевой задачи М.С. Молоденский находит, представляя возмущающий потенциал T через потенциал простого слоя плотности µ (см.

раздел 2.1.1, формула 2.16) и принимая за простой слой слой, расположенный между эллипсоидом и поверхностью Земли первого приближения:

Рис. 19. Иллюстрация к понятию поверхности Земли первого приближения Находя производную от Т по направлению координатной линии и учитывая разрыв производной простого слоя при пересечении через поверхность S (см. раздел 2.1.1), Молоденский получает интегральное уравнение для сферической отсчетной поверхности, решение которого представляется рядом В (3.15) Т 0 совпадает с решением Стокса (3.7). Поэтому решение Стокса в современной научной литературе называют нулевым приближением к решению Молоденского.

Решение Молоденского получилось следующее:

Определяемые по Молоденскому характеристики аномального гравитационного поля,, находятся по формулам 0,0, 0 полностью совпадают с решением Стокса, дальше идут уточняющие поправки i, i, i.

Решение Молоденского является строгим. Согласно Молоденскому для определения возмущающего потенциала необходимо и достаточно знать смешанные аномалии силы тяжести на всей поверхности Земли, то есть наличие мировой гравиметрической съемки позволяет строго решить основную задачу высшей геодезии по определению внешнего гравитационного поля Земли.

3.2.4. Современная методика вычисления аномалий высот Российский ученый Молоденский создал строгую теорию для определения возмущающего потенциала, а значит и вычисления составляющих уклонения отвеса и аномалий высот. Однако на практике методика вычисления этих величин по формулам строгой теории пока недостаточно отработана, в частности, из-за наличия белых пятен в мировой гравиметрической съемке. Поэтому в практической деятельности обычно используют приближенные формулы Венинг-Мейнеса и Стокса, полученные согласно решению Стокса.

Практическое применение формул Стокса и Венинг-Мейнеса Обратимся к формулам Стокса (3.9) и Венинг-Мейнеса (3.10). Вид указанных формул интегральный. Однако интегрирование по этим формулам не может быть выполнено аналитически, так как подынтегральная функция в нашем конкретном случае не является непрерывной, потому что в нее входят аномалии силы тяжести, которые могут быть определены только на гравиметрических пунктах, то есть в дискретных точках земной поверхности. Поэтому интегрирование по формулам Венинг-Мейнеса и Стокса выполняют численным методом.

В численном интегрировании знак интеграла заменяется суммой.

Для этого площадь в пределах интегрируемой области (в нашем случае земная поверхность) делится на элементарные учаcтки (например, трапеции 1015), затем вычисляются значения подынтегральной функции для каждого элементарного участка и производится суммирование по всей площади.

На практике численное интегрирование по формулам Стокса и Венинг-Мейнеса выполняется с помощью круговой палетки Еремеева. Эта палетка охватывает нулевую и ближнюю зоны (нулевая зона от 0 до 5,0 км, ближняя – от 5 до 48,5 км, иногда от 5 до 100 км).

Палетка Еремеева состоит из восьми зон и шестнадцати секторов. Каждое отделение палетки принимается как элементарный участок интегрирования, в котором определяется по гравиметрической карте среднее значение аномалии силы тяжести для участка, а затем по формулам Стокса и ВенингМейнеса, преобразованным для численного интегрирования (3.19 – 3.23), вычисляются составляющие характеристики гравитационного поля,,.

Запишем указанные формулы для палетки Еремеева:

– для нулевой зоны (от 0 до 5 км):

(0 5), (0 5) – составляющие уклонения отвеса в меридиане и в пергде вом вертикале, вызванные влиянием аномальных масс, расположенных в центральной зоне;

g k – среднее значение аномалии силы тяжести нулевой зоны четного сектора (k – номер четного сектора);

k – азимут направления на четный сектор.

((0м )5) – аномалия высоты, вызванная влиянием аномальных масс, расположенных в нулевой зоне, g o – значение аномалии силы тяжести на пункте, для которого мы вычисляем составляющие уклонения отвеса и аномалию высоты, g k – среднее значение аномалии силы тяжести нулевой зоны четного сектора, n =1,2……8.

– ближние зоны (от 5 до 100 км):

(5 100), (5 100) – значения составляющих уклонения отвеса в меригде диане и в первом вертикале, вызванные влиянием аномальных масс ближних зон.

Зоны, расположенные от пункта наблюдения далее 100 км, называются дальними зонами.

Порядок вычисления по формулам (3.19) – (3.23) следующий:

1) центр круговой палетки Еремеева совмещается с центром геодезического пункта, нанесенным на гравиметрическую карту; ориентируют палетку по меридиану на север;

2) выбирают среднее значение аномалий силы тяжести для каждого отделения палетки, расположенного на пересечении сектора и зоны (для центральной зоны – только для четных секторов);

3) производится вычисление по формулам в специальной таблице.

Вычисленные значения и подставляют в формулу для вычисления поправок за уклонение отвесных линий в результаты геодезических измерений.

Следует отметить, что формулы Стокса и Венинг-Мейнеса дают удовлетворительные результаты только для пунктов, расположенных на равнине. Уклонение отвеса по ним на равнине получается с точностью (0,3 – 0,4), в горах – с точностью (1,0 – 1,4). Чтобы в горах получить такую же точность, как и на равнине, необходимо тем или иным способом учесть влияние топографических масс на аномалии силы тяжести. В простейшем случае это достигается путем использования метода косвенной интерполяции аномалий в свободном воздухе через аномалии Буге (формула 2.69). Поле аномалий Буге имеет плавный характер, что делает более правомерной линейную интерполяцию этих аномалий между гравиметрическими пунктами, а значит, повышает точность составления гравиметрических карт. В этом случае мы используем формулы Стокса и ВенингМейнеса в следующем виде:

Обозначения в (3.24) и (3.25) совпадают с приведенными выше.

Дальше используют два типа карт: гравиметрическую карту в аномалиях Буге и гипсометрическую карту, то есть карту рельефа. Затем переходят к численному интегрированию с использованием палетки Еремеева:

снимают с гравиметрической карты аномалии Буге, а с гипсометрической карты – средние значения отметки (Н) в каждом отделении палетки, которые умножают на 2 f. Далее по приведенным выше формулам вычисляются значения, и отдельно по гравиметрическим картам и отдельно по гипсометрическим картам. Окончательные искомые величины получают как суммы:

Однако в высокогорных районах вместо аномалий Буге желательно все же использовать топографические аномалии.

Вопросы для проверки усвоения материала по теме 1. Методы определения гравитационного поля и фигуры Земли.

2. Почему задача по определению гравитационного поля Земли сведена к задаче по определению возмущающего потенциала?

3. В чем заключаются нестрогости в решении Стокса?

4. Сформулировать отличие решения Молоденского от решения Стокса.

5. Дать понятие поверхности Земли первого приближения и сформулировать определение аномалии высоты с использованием этого понятия.

6. Почему решение Стокса называют нулевым приближением к решению Молоденского?

7. Как на практике применяют формулы Стокса и Венинг-Мейнеса по определению,, ?

ТЕМА 4. ИЗМЕРЕНИЕ СИЛЫ ТЯЖЕСТИ И ВТОРЫХ

ПРОИЗВОДНЫХ ПОТЕНЦИАЛА СИЛЫ ТЯЖЕСТИ

4.1. Методы измерения силы тяжести. Результаты современных абсолютных измерений силы тяжести. Относительные маятниковые 4.1.1. Методы измерения силы тяжести. Результаты современных Современные методы измерения силы тяжести (ускорения силы тяжести) делятся на динамические и статические. Заметим, что, строго говоря, в гравиметрии измеряют ускорение силы тяжести. Однако при выводе формул и расчетах обычно принимают единичную массу груза, тогда сила тяжести по величине оказывается равной ее ускорению, и для краткости в гравиметрии принято говорить вместо ускорения силы тяжести просто сила тяжести.

В динамических методах наблюдают за движением тела в реальном гравитационном поле. В статическом методе наблюдают состояние равновесия тела в реальном гравитационном поле под действием двух сил: силы тяжести и некоторой компенсирующей силы.

К динамическим методам относятся маятниковый и баллистический методы.

Маятниковый метод основан на формуле Гюйгенса, приводимой ранее, где Т – период колебаний, g – ускорение силы тяжести, l – приведенная длина (рис. 20).

Рис. 20. Иллюстрация к маятниковому методу измерения Баллистический метод основан на уравнении свободно падающего тела где S – путь, пройденный свободно падающим телом, Sо – начальный путь, 0 начальная скорость, t – время падения тела.

По видам измерения силы тяжести делятся на абсолютные и относительные.

При абсолютных измерениях силы тяжести мы получаем ее полное значение в точке наблюдения. Чтобы получить абсолютное значение ускорения силы тяжести, необходимо измерить две величины: длину и время. При относительных измерениях силы тяжести мы получаем ее приращение между двумя точками. В этом случае достаточно измерить только одну величину (как правило, длину).

Абсолютные измерения ускорения силы тяжести можно выполнить только динамическими методами. С помощью баллистического метода можно получить абсолютные значения ускорения силы тяжести с точностью порядка 0,01 мГал, маятниковым методом – с точностью (0,1 – 0,3) мГал. Поэтому маятниковый метод в настоящее время, в основном, применяется для относительных измерений ускорения силы тяжести.

Баллистический метод – это основной метод абсолютных измерений ускорения силы тяжести. Исторически он известен раньше маятникового метода, однако наибольшее развитие получил в ХХ веке после появления возможности измерения длины и времени с высокой точностью. В настоящее время эти величины определяются с относительной ошибкой порядка 10-9.

Баллистическая установка представляет собой некоторую вакуумную камеру, где свободно падает грузик, для которого с высокой точностью фиксируют S0, S1, S2 …. Sn и t1, t2...tn (рис. 21). Затем составляются уравнения из решения которых по методу наименьших квадратов определяется ускорение силы тяжести.

Из современных баллистических установок S1, t следует отметить баллистическую установку в ды там выполнялись абсолютные измерения силы тяжести под руководством профессора Сакума.

Ускорения силы тяжести были получены с точностью 0,2 мГал. Эта баллистическая установка используется вплоть до настоящего времени. Сейчас Рис. 21. Баллистический ее чувствительность составляет 2 мкГал. В 1975 – метод измерения ускорения силы тяжести 1981 гг. в Международной широтной обсерватории в Мидзусова (Япония) был сконструирован также стационарный абсолютный гравиметр, подобный гравиметру МБМВ (Севр). Цель создания подобных постоянных станций заключается в установлении и поддержке мировой гравиметрической системы на современном уровне, слежении за долговременными изменениями силы тяжести глобального характера, а также в метрологическом обеспечении абсолютных нестационарных гравиметров.



Pages:     || 2 | 3 | 4 |


Похожие работы:

«МЕТОДИЧЕСКИЕ РАЗРАБОТКИ ПО ДИСЦИПЛИНАМ РУП ООП 270800 Строительство, профиль Экспертиза и управление недвижимостью № Обозначение Название дисциплины Методическое обеспечение п/п по РУП Б1 Гуманитарный, социальный и экономический цикл Б1.Б.1 История 1. Тексты лекций (в электронном виде). 1 2. Кунжаров Е.М., Кудашкин В.А. Отечественная история: учебное пособие. Братск: Изд-во БрГУ. 2010 г. – 176 с. 3. Кудашкин В.А., Кунжаров Е.М. История: учебное пособие. Братск: Изд-во БрГУ. 2011 г. – 180 с. 4....»

«В.В. МОИСЕЕВ ИСТОРИЯ ГОСУДАРСТВЕННОГО УПРАВЛЕНИЯ РОССИИ Второе издание, переработанное и дополненное Рекомендовано ГОУ ВПО Государственный университет управления в качестве учебного пособия для студентов высшего профессионального образования, обучающихся по специальности 08.05.04 Государственное и муниципальное управление УДК 340(075.8) ББК 67.3я73 М74 Рекомендовано к изданию Ученым советом ТФ ОРАГС Рецензенты: О.Г. Вронский, проректор по научно исследовательской работе Тульского...»

«ЕВРОПЕЙСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ В САНКТ-ПЕТЕРБУРГЕ СПЕЦИАЛЬНЫЕ ИСТОРИЧЕСКИЕ ДИСЦИПЛИНЫ Учебное пособие 2-е издание, исправленное С.-ПЕТЕРБУРГ 2003 Специальные исторические дисциплины: Учеб. пособие/С. В. Белецкий, И. В. Воронцова, 3. В. Дмитриева и др.; Сост. М. М. Кром. 2-е изд., испр. CП6.: Дмитрий Буланин, 2003. Учебное пособие предназначено для студентов исторических факультетов вузов и содержит очерки по всем предусмотренным программой специальным (или вспомогательным) дисциплинам: палеографии...»

«ФГОУ КУБАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ АГРАРНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Кафедра Тракторы, автомобили и техническая механика МОБИЛЬНЫЕ ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЕ СРЕДСТВА (Часть 1. Расчет параметров и определение основных эксплуатационных показателей трактора) Методическое пособие по выполнению курсовой работы Краснодар - 2010 1 Мобильные энергетические средства (Часть 1. Расчет параметров и определение основных эксплуатационных показателей трактора): Методическое пособие / Ю.Т. Чекемес, В.С. Курасов, А.Н. Пикушов, В.В....»

«Православная религиозная организация – учреждение среднего профессионального религиозного образования Русской Православной Церкви Вятское духовное училище Требования к написанию курсовой работы (для студентов очной формы обучения) Вятка 2011 Православная религиозная организация - учреждение среднего профессионального религиозного образования Русской Православной Церкви Вятское духовное училище Утверждаю _ Первый проректор Вятского духовного училища _ Требования к написанию курсовой работы (для...»

«РОССИЙСКАЯ ФЕДЕРАЦИЯ МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ КАЛИНИНГРАДСКОЙ ОБЛАСТИ ГОСУДАРСТВЕННОЕ БЮДЖЕТНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ СРЕДНЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ КАЛИНИНГРАДСКОЙ ОБЛАСТИ ГУСЕВСКИЙ АГРОПРОМЫШЛЕННЫЙ КОЛЛЕДЖ АННОТАЦИИ К ПРОГРАММАМ УЧЕБНЫХ ДИСЦИПЛИН, ПРОФЕССИОНАЛЬНЫХ МОДУЛЕЙ ПО ОСНОВНОЙ ПРОФЕССИОНАЛЬНОЙ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЙ ПРОГРАММЕ СРЕДНЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ ПО СПЕЦИАЛЬНОСТИ 111801 ВЕТЕРИНАРИЯ Гусев ОБЩЕОБРАЗОВАТЕЛЬНАЯ ПОДГОТОВКА БД.01 РУССКИЙ ЯЗЫК 1....»

«МУНИЦИПАЛЬНОЕ БЮДЖЕТНОЕ ОБЩЕОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ГОРОДСКОГО ОКРУГА БАЛАШИХА СРЕДНЯЯ ОБЩЕОБРАЗОВАТЕЛЬНАЯ ШКОЛА № 22 Материалы методической недели Преимущества и недостатки электронных учебников Из опыта работы Т.Ю. Середы, учителя математики. Балашиха-2013 В настоящее время в системе образования Российской Федерации продолжаются работы по интеграции средств информационных и коммуникационных технологий, научно-методического обеспечения учебного процесса и научных исследований с целью...»

«КАЗАХСКИЙ НАЦИОНАЛЬНЫЙ АГРАРНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ФАКУЛЬТЕТ ТЕХНОЛОГИИ ПРОИЗВОДСТВА И ПЕРЕРАБОТКИ ПРОДУКЦИИ ЖИВОТНОВОДСТВА КАФЕДРА ТЕХНОЛОГИИ ПРОИЗВОДСТВА ПРОДУКТОВ ЖИВОТНОВОДСТВА И РЫБОВОДСТВА УЧЕБНО-МЕТОДИЧЕСКИЙ КОМПЛЕКС технология производства по дисциплине Козоводство, молока, мяса, шерсти и пуха 5В080200 - Технология производства продуктов животноводства (очная форма обучения) АЛМАТЫ 2013 Кулатаев Б.Т., доцент Автор: Учебно-методический комплекс дисциплины составлен на основе ГОСО РК по...»

«Саратовский государственный университет им. Н.Г. Чернышевского ПРОЕКТИРОВАНИЕ И МОДЕЛИРОВАНИЕ БИЗНЕС – ПРОЦЕССОВ Составители Орел А.А., Ромакина О.М. Учебное пособие по курсу “Проектирование бизнес - процессов” для студентов механико-математического факультета САРАТОВ 2008 1 ОГЛАВЛЕНИЕ 1 Применение методологии SADT в моделировании бизнес – процессов. 3 1.1 Состав функциональной модели 1.2 Стратегии декомпозиции 2 Проектирование бизнес-процессов 2.1 Разработка модели бизнеса предприятия 2.2...»

«РИМСКОЕ ПРАВО • ИЗДАТЕЛЬСТВО ТГТУ • МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ТАМБОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ РИМСКОЕ ПРАВО МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ ТАМБОВ • ИЗДАТЕЛЬСТВО ТГТУ • 2001 ББК Х2(0)323 я 73-5 Р51 Утверждено Редакционно-издательским советом университета Рецензенты: Доктор юридических наук Н. А. Придворов Кандидат педагогических наук В. Ф. Пеньков Р51 Римское право: Метод. указ. / Автор-сост. Е. Ю. Лысикова. Тамбов: Изд-во Тамб. гос. техн. ун-та, 2001. 32 с. В...»

«Успехи в химии и химической технологии. Том XXVII. 2013. №4 Из данных таблицы 1можно сделать вывод, что при низких концентрациях нанотрубок полимер в процессе синтеза ПАН образует упорядоченные структура вокруг МУНТ, таким образом происходит повышение Tg. В то же время по достижении более высокой концентрации МУНТ в полимере происходит понижениеTg за счет увеличения доли аморфной составляющей в системе ПАН/УНТ. В результате работы был получен композиционный материал ПАН/УНТ методом...»

«РЯЗАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ИМЕНИ С.А. ЕСЕНИНА А. К. Муртазов ФИЗИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ ЭКОЛОГИИ ОКОЛОЗЕМНОГО ПРОСТРАНСТВА Допущено УМО по классическому университетскому образованию в качестве учебного пособия для студентов высших учебных заведений, обучающихся по специальности 010702.65 - Астрономия РЯЗАНЬ-2008 Рецензенты А.С. Расторгуев - профессор кафедры экспериментальной астрономии Московского Государственного Университета им. М.В.Ломоносова, доктор физико-математических наук, А.Е....»

«А. Г. Буховец П. В. Москалев В. П. Богатова Т. Я. Бирючинская Под редакцией профессора Буховца А. Г. СТАТИСТИЧЕСКИЙ АНАЛИЗ ДАННЫХ В СИСТЕМЕ R Учебное пособие Элементы линейной алгебры Сведения из теории вероятностей Основы математической статистики Начала регрессионного анализа ВОРОНЕЖ 2010 519.25/.6 УДК Статистический анализ данных в системе R. Учебное пособие / А.Г. Буховец, П.В. Москалев, В.П. Богатова, Т.Я. Бирючинская; Под ред. проф. Буховца А.Г. – Воронеж: ВГАУ, 2010. – 124 с. – – Учебное...»

«Юридический факультет Кафедра гражданского права и предпринимательской деятельности УТВЕРЖДАЮ Первый проректор _ С.В. Шалобанов _ 2012 г. ПРОГРАММА ИТОГОВОЙ ГОСУДАРСТВЕННОЙ АТТЕСТАЦИИ ПО ДИСЦИПЛИНЕ ГРАЖДАНСКОЕ ПРАВО по направлению 030900.62 Юриспруденция (бакалавр) (профиль Гражданско-правовой) Государственный экзамен, Выпускная квалификационная работа (ВКР) Хабаровск 2012 г. Программа разработана в соответствии с требованиями федерального государственного образовательного стандарта,...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ БЮДЖЕТНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ САНКТ-ПЕТЕРБУРГСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ЭКОНОМИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ КАФЕДРА СТАТИСТИКИ И ЭКОНОМЕТРИКИ И.И. ЕЛИСЕЕВА А.Н. ЩИРИНА ПРАКТИКУМ ПО СИСТЕМЕ НАЦИОНАЛЬНЫХ СЧЕТОВ ИЗДАТЕЛЬСТВО САНКТ-ПЕТЕРБУРГСКОГО ГОСУДАРСТВЕННОГО ЭКОНОМИЧЕСКОГО УНИВЕРСИТЕТА Рекомендовано научно-методическим советом университета ББК 65.9(2)- Е Елисеева И.И. Е 51 Практикум...»

«Министерство образования Санкт-Петербургский государственный политехнический университет Баденко В.Л., Гарманов В.В., Осипов Г.К. Государственный земельный кадастр Учебное пособие Под редакцией проф. Арефьева Н.В. Санкт-Петербург Издательство СПбГПУ 2002 УДК 332.33 (075*8) Государственный земельный кадастр. Учебное пособие / Баденко В.Л., Гарманов В.В., Осипов Г.К. Под ред. проф. Н.В.Арефьева СПб.: Изд-во СПбГПУ, 2002, 331 с. В пособии рассматриваются вопросы содержания и методики ведения...»

«Шамахов В.А., Суслов Ю.Е., Золотухин В.А. СОВРЕМЕННОЕ ДИСТАНЦИОННОЕ ОБРАЗОВАНИЕ ГОСУДАРСТВЕННЫХ СЛУЖАЩИХ: ПРОБЛЕМЫ И РЕШЕНИЯ Введение Глава 1 Синтагма педагогических парадигм дистанционного обучения Глава 2 Генезис информационных образовательных технологий Глава 3 Проблемы организации дистанционного образования государственных и муниципальных служащих Глава 4 Организационное проектирование сетевого образовательного консорциума Глава 5 Индустриализация производства учебных продуктов Заключение...»

«Министерство образования и науки Российской Федерации Московский государственный университет геодезии и картографии (МИИГАиК) Кафедра Картографии Макаренко А.А., Моисеева В.С., Степанченко А.Л. Проектирование и редакционная подготовка общегеографических региональных карт Учебно-методическое пособие по курсовому проектированию для студентов по направлению подготовки Картография и геоинформатика Издательство МИИГАиК Москва 2014 УДК 528.93 ББК 26.1 Рецензенты: Баева Е.Ю. – к.т.н., доцент кафедры...»

«СМОЛЕНСКИЙ ГУМАНИТАРНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ФАКУ ЛЬТЕТРЕГИОНАЛЬНОЙ ПОЛИТИКИ И МЕЖДУНАРОДНОГО ТУРИЗМА КАФЕДР А ТЕХНОЛОГИЯ ПРОДУКТОВ ОБЩЕСТВЕННОГО ПИТАНИЯ ПУЧКОВА ВАЛЕНТИНА ФЕДОРОВНА Учебно-методическое пособие по дисциплине: Детали машин для студентов, обучающихся по специальности 260501 Технология продуктов общественного питания (заочная форма обучения) Смоленск – 2008 1.ТРЕБОВАНИЯ ГОСУ ДАРСТВЕННОГО ОБР АЗОВАТЕЛЬНОГО СТАНДАРТА ОПД.Ф.02.03 Детали машин: соединения деталей машин и аппаратов; валы и оси;...»

«Министерство образования Ставропольского края Государственное бюджетное образовательное учреждение среднего профессионального образования Георгиевский региональный колледж Интеграл Межрегиональный отраслевой ресурсный центр Сборник научно-методических материалов Георгиевск, 2012 ББК Печатается по решению Координационного совета Межрегионального отраслевого ресурсного центра ГБОУ СПО ГРК Интеграл Сборник научно-методических материалов. – Георгиевск: ГБОУ СПО ГРК Интеграл, 2012. – 333 с....»






 
2014 www.av.disus.ru - «Бесплатная электронная библиотека - Авторефераты, Диссертации, Монографии, Программы»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.