К.В. Показеев

Т.О. Чаплина

Ю.Д. Чашечкин

ОПТИКА ОКЕАНА

Москва 2010 г.

Московский государственный университет

им. М.В. Ломоносова

ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ

К.В. Показеев, Т.О. Чаплина, Ю.Д. Чашечкин

Федеральная целевая программа «Интеграция».

Программное мероприятие 2.9 «Создание рабочих мест в ИПМ РАН и ИВПС КНЦ РАН для осуществления научной деятельности студентами, аспирантами, докторантами физического факультета Университета им М.В. Ломоносова и других вузов РФ»

(Проект Я 0058).

1

ОПТИКА ОКЕАНА

Учебное пособие Москва 2010 г.

УДК 378(075.8):531. Рекомендовано УМО по классическому университетскому образованию в качестве учебного пособия по дисциплинам специализации для студентов высших учебных заведений, обучающихся по специальности 010701.65 –Физика и 010703.65 –Физика Земли и планет Рецензенты:

д.ф.м.н, профессор С.В. Нестеров д.ф.м.н, профессор В.А. Городцов Показеев К.В., Чаплина Т.О., Чашечкин Ю.Д.

Оптика океана: Учебное пособие. – М.: МАКС Пресс, 2010-216с., ил.

Пособие посвящено изложению теоретических и экспериментальных основ оптической океанологии. Круг вопросов, освещенных в пособии, охватывает оптические методы и их приборные реализации, предназначенные для проведения измерений оптических и гидрофизических параметров состояния морской воды. Подробно рассматривается теория распространения, поглощения и рассеяния света в морской воде. Особое внимание уделяется процессам поглощения и рассеяния на взвешенных и растворенных веществах океана и приближенным методам решения уравнения переноса излучения применительно к морю - среде со значительным поглощением. Подробно обсуждаются факторы, определяющие оптические свойства морской воды и приводятся экспериментальные данные значений гидрооптических характеристик в различных районах Мирового океана. Описаны методы оптических исследований моделей океанографических процессов в лабораторных условиях.

Издание базируется на материале лекций, читаемых на физическом факультете МГУ.

Даются практические рекомендации по применению оптических методов к решению конкретных задач океанологии. В пособии приведены задачи и перечень лабораторных работ созданных в рамках Научнообразовательного центра физического факультета и Института проблем механики РАН «Потоки и структуры в жидкостях (физика геосфер)».

Пособие предназначено для студентов и аспирантов физических, механико-математических и гидрометеорологических факультетов университетов.

Рекомендовано к изданию УМО университетов России.

© Авторы, © Физический факультет МГУ им. Ломоносова,

ОГЛАВЛЕНИЕ

ВВЕДЕНИЕ

ГЛАВА 1. ОСНОВНЫЕ СВОЙСТВА ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВОЛН

1.1. Оптический диапазон электромагнитных волн

1.2. Энергетические и фотометрические понятия и величины

1.3. Свойства электромагнитных волн

1.4. Давление света

1.5. Поляризация электромагнитных волн

Задачи к Главе 1

ГЛАВА 2. ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ЯВЛЕНИЯ В ОКЕАНЕ

2.1. Электромагнитные свойства морской воды

2.2. Классификация электромагнитных полей в океане

2.3. Естественные электрические токи в океане

ГЛАВА 3. ФУНДАМЕНТАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ ТЕРМОГИДРОДИНАМИКИ ОКЕАНА.................. 3.1. Основные определения термодинамики океана

3.2. Уравнения неразрывности (сохранения массы морской воды)

3.3. Теплофизические характеристики морской воды.

3.4. Фундаментальные уравнения механики неоднородных жидкостей

3.5. Плотность и уравнение состояния морской воды

ГЛАВА 4. ОПТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА МОРСКОЙ ВОДЫ

4.1. Показатель преломления света в воде как параметр ее состояния

4.2. Оптические свойства чистой воды

4.3. Факторы, определяющие оптические свойства морской воды

4.4. Характеристики, используемые для описания светового поля в океане

ГЛАВА 5. РАЙОНИРОВАНИЕ ВОД МИРОВОГО ОКЕАНА ПО ОПТИЧЕСКИМ

ХАРАКТЕРИСТИКАМ

5.1. Структура и водные массы Мирового океана

5.2. Тонкая термохалинная структура вод Мирового океана

5.3. Районирование вод Мирового океана по прозрачности

ГЛАВА 6. ОТРАЖЕНИЕ И ПРЕЛОМЛЕНИЕ СОЛНЕЧНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ НА ПОВЕРХНОСТИ

ВОДЫ

6.1. Преломление света поверхностью моря

6.2. Отражение света поверхностью моря

6.3. Влияние волнения на характер отражения и пропускания света

6.4. Описание взволнованной поверхности моря функцией распределения микроплощадок

6.5. Численное моделирование изображения водной поверхности

ГЛАВА 7. ТЕОРИЯ ПОГЛОЩЕНИЯ И РАССЕЯНИЯ СВЕТА В МОРСКОЙ ВОДЕ

7.1. Молекулярное рассеяние света

7.2. Рассеяние света крупными включениями

7.3. Сложное рассеяние света при многократных встречах с частицами

7.4. Поглощение света водой

Задачи к Главам 4 - 7.

ГЛАВА 8. ЛУЧИСТАЯ ЭНЕРГИЯ В МОРЕ

8.1. Тепловой баланс океана

8.2. Суммарная радиация, падающая на поверхность моря

8.3. Характеристики светового поля в океане

8.4. Подводная облученность

8.5. Цвет моря

ГЛАВА 9. УРАВНЕНИЕ ПЕРЕНОСА ИЗЛУЧЕНИЯ И ОСНОВНЫЕ МЕТОДЫ ЕГО РЕШЕНИЯ......

9.1. Уравнение переноса излучения и его общие свойства

9.2. Строгие методы решения уравнения переноса

9.3. Двухпотоковое приближение

9.4. Диффузионное приближение

ГЛАВА 10. МЕТОДЫ ИЗМЕРЕНИЙ ОПТИЧЕСКИХ СВОЙСТВ МОРСКОЙ ВОДЫ

10.1. Методы измерения параметров состояния морской воды на основе использования рефрактометрической информации

10.2. Измерение поглощения света морской водой

10.3. Измерение показателя ослабления света в поверхностных прибрежных водах

10.4. Основы теневых измерений и методы определения углов отклонения лучей света в прозрачных неоднородностях

ГЛАВА 11. ДИСТАНЦИОННЫЕ МЕТОДЫ КОНТРОЛЯ СОСТОЯНИЯ И ДИНАМИКИ МОРСКОЙ

СРЕДЫ

11.1. Основные проблемы и методы аэрокосмического изучения океана

11.2. Радиофизические методы исследования океана из космоса

11.3. Использование лидаров для изучения оптических свойств морской воды

11.4. Дистанционные измерения топографии дна океана

ГЛАВА 12. ЛАБОРАТОРНОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ДИНАМИКИ И СТРУКТУРЫ ПРИРОДНЫХ

СИСТЕМ

12.1. Краткая история лабораторного моделирования

12.2. Течения, индуцированные диффузией на топографии

12.3. Вихревые течения и их воздействие на окружающую среду

12.4. Простая модель вихря в жидкости со свободной поверхностью

12.5. Лабораторные установки для моделирования эффектов стратификации и вращения

12.6. Примеры применения теневых методов для исследования процессов в стратифицированных средах

12.7. Моделирование морских разливов нефти в лабораторных условиях

ГЛАВА 13. ПРИМЕНЕНИЕ ОПТИЧЕСКИХ МЕТОДОВ ДЛЯ РЕШЕНИЯ ЭКОЛОГИЧЕСКИХ

ПРОБЛЕМ

13.1. Методы молекулярной спектроскопии в анализе объектов окружающей среды

13.2. Спектроскопия комбинационного рассеяния

13.3. Флуоресценция как метод химического анализа воды

13.4. Загрязнение морских вод

13.5. Лидарные методы обнаружения загрязнения Мирового океана

ЛИТЕРАТУРА

ВВЕДЕНИЕ

Пособие посвящено изложению теоретических и экспериментальных основ оптической океанологии. Круг вопросов, освещенных в пособии, охватывает оптические методы и их приборные реализации, предназначенные для проведения измерений оптических и гидрофизических параметров состояния морской воды. Подробно рассматривается теория распространения, поглощения и рассеяния света в морской воде.

Особое внимание уделяется процессам поглощения и рассеяния на взвешенных и растворенных веществах океана и приближенным методам решения уравнения переноса излучения применительно к морю - среде со значительным поглощением. Подробно обсуждаются факторы, определяющие оптические свойства морской воды и приводятся экспериментальные данные значений гидрооптических характеристик в различных районах Мирового океана. Описаны методы оптических исследований моделей океанографических процессов в лабораторных условиях.

В настоящее время со все большей остротой возникает необходимость срочного решения такой проблемы, как исследование причин и масштабов загрязнения вод океанов и морей и разработка мер борьбы с ним. В пособии описывается применение оптических методов для решения экологических проблем.

Издание базируется на материале курса лекций “Оптика океана”, который читается для студентов 4 курса физического факультета Московского государственного университета имени М.В.Ломоносова, специализирующихся в области гидрофизики. В пособии приведены задачи и перечень лабораторных работ созданных в рамках Научнообразовательного центра физического факультета и Института проблем механики РАН «Потоки и структуры в жидкостях (физика геосфер)». Выполнение лабораторных работ должно способствовать усвоению теоретического материала.

Учебное пособие состоит из 13 Глав.

В первой главе описаны основные свойства электромагнитных волн. Описываются характеристики оптического диапазона электромагнитных волн. Приведены общие формулы для плотности потока энергии и импульса электромагнитного поля применительно к оптическому диапазону. Приведены основные энергетические и фотометрические понятия и величины, и описан способ пересчета энергетических величин в фотометрические и наоборот. В конце главы приведены задачи для самостоятельного решения для лучшего усвоения материала.

Глава 2 посвящена описанию магнитных и электромагнитных явлений в океане.

Электромагнитные явления с каждым годом обнаруживают все новые и новые связи с другими явлениями в океане, в частности с теми, о которых речь пойдет в 6-9 Главах настоящего пособия. В Главе 2 рассмотрены электромагнитные свойства морской воды, которые вследствие особенностей ее молекулярной структуры, весьма существенно отличаются от электромагнитных свойств других сред. Приведена их зависимость от температуры, солености, гидростатического давления и частоты электромагнитных волн.

Рассмотрены основные факторы и процессы образования электромагнитных полей в океане: магнитогидродинамический, диффузионный и биоэлектрический эффекты.

В Главе 3 рассматриваются термодинамические характеристики воды в океане (температура, солёность, плотность, скорость звука, электропроводность, показатель преломления, теплоемкость и т.д.), а также процессы формирования их распределений по глубине (стратификацию) и по горизонтали (включая тепловой и водный баланс океана, перемешивание вод, замерзание и таяние льдов). Авторами приведены и проанализированы фундаментальные уравнения термогидродинамики океана (уравнения неразрывности, уравнение состояния морской воды, дифференциальные уравнения неразрывности Даламбера, переноса импульса Навье-Стокса, температуры Фурье и вещества Фика). В конце главы приведены задачи для самостоятельного решения.

Глава 4 посвящена изучению оптических свойств морской воды. Оптические свойства морской воды являются важнейшим фактором, определяющим распространение излучения в океане, как естественного, так и от различных искусственных источников.

Величины, характеризующие эти свойства, входят в качестве параметров в уравнение переноса излучения, от их значений зависит количество и спектральный состав солнечного света на различных глубинах в океане. В Главе 4 описаны оптические свойства чистой и морской воды, а также факторы их определяющие. Описаны гидрооптические характеристики, используемые для количественной оценки условий распространения излучения в океане, такие как показатель вертикального ослабления света, коэффициент диффузного отражения, альбедо океана и т.д. Приводятся экспериментальные данные значений гидрооптических характеристик в различных районах Мирового океана.

В Главе 5 описана структура вод Мирового океана и его динамический режим, который определяется в значительной степени общей циркуляцией водных масс.

Причиной возникновения общей циркуляции могут служить нагревание, охлаждение, осадки и испарение, касательное напряжение ветра, атмосферное давление.

Примечательной особенностью водных масс Мирового океана является открытая сравнительно недавно их тонкая термохалинная структура. Вопрос моделирования структуры деятельного слоя океана в последнее время приобрел особую актуальность. Это связано с тем, что верхний слой является зоной наиболее активных физических процессов и служит основной сферой жизнедеятельности морских организмов. Приведена карта гидрооптического районирования вод Тихого океана по прозрачности, описаны основные особенности распределения показателя ослабления света в поверхностных водах и определены его числовые характеристики на отдельных участках прибрежной зоны.

Главы 6 и 7 посвящены описанию основных процессов, характеризующих оптику океана. Подробно описываются явления отражения и преломление света поверхностью моря, исследуется влияние волнения на характер отражения и пропускания света. В данных главах описана теория поглощения и рассеяния света в морской воде, рассмотрены различные виды рассеяния света (молекулярное рассеяние света, рассеяние света крупными включениями, а также сложное рассеяние света при многократных встречах с частицами). В главу включены материалы, которые касаются сложных явлений многократного рассеяния и одновременного поглощения света в морской воде и в искусственных мутных средах. В конце Главы 7 приведены задачи для самостоятельного решения.

Глава 8 посвящена описанию характеристик световых полей в океане, как создаваемых солнечным излучением, так и искусственными квазистационарными источниками. Представлены данные по относительному распределению энергии в спектре суммарной радиации для различных высот Солнца. Условия освещения поверхности и значения собственных оптических характеристик воды определяют структуру формирующегося в океане светового поля солнечного излучения. Авторами приведен вывод общего соотношения, которое позволяет вычислять различные спектры света, исходящего из моря. Также в Главе 8 рассмотрены главные составляющие теплового баланса океана: радиационный баланс (суммарная солнечная радиация минус обратное излучение океана); потеря тепла на испарение; турбулентный теплообмен между поверхностью океана и атмосферой и внутренний теплообмен (между поверхностью океана и нижележащими слоями) и приведены их средние значения по широтным поясам.

Глава 9 посвящена теории переноса оптического излучения в океане. Вопросы теории переноса излучения тесно связаны с рядом фундаментальных и прикладных проблем океанологии. Приведено уравнение переноса излучения и рассмотрены его общие свойства. Особое внимание уделено приближенным методам решения этого уравнения применительно к морю – среде со значительным поглощением и очень вытянутой индикатрисой рассеяния.

В Главе 10 описываются методы измерений оптических свойств морской воды.

Описана новая и оригинальная аппаратура, применяемая отечественными и зарубежными исследователями, в экспедициях и в лабораторных условиях для измерения параметров состояния морской воды. Приводится целый ряд экспериментальных данных о значениях оптических свойств (показателей поглощения, показателя ослабления) в различных районах Мирового океана.

Особое внимание авторами уделено теневым методам, возникшим в вначале как методы испытания оптических деталей, а в настоящее время получившим широкое распространение при исследовании прозрачных неоднородностей. Авторами пособия разработан ряд лабораторных работ, которые рекомендуется провести для усвоения данной главы.

Глава 11 посвящена дистанционным методам контроля состояния и динамики морской среды. Дистанционные измерения, проводящиеся с борта судна и летательных аппаратов, позволяют в короткий срок получить информацию о распределении оптических характеристик на больших по размерам акваториях океана. Рассматриваются принципы использования лидаров для океанологических исследований, их применение для решения прикладных задач подводной фотографии и подводного телевидения.

Отдельный параграф посвящен оптическим методам в космической океанологии.

В Главе 12 описывается лабораторное моделирование динамики и структуры природных систем. Авторы считают, что наиболее конструктивным является сочетание аналитических исследований природных процессов на основе полных систем уравнений и их лабораторное моделирование. Современная аппаратура позволяет устойчиво регистрировать картины течений и определять их основные количественные характеристики. Даны описания лабораторных установок для моделирования эффектов стратификации и вращения, а также примеры применения теневых методов для исследования процессов в стратифицированных средах. Авторами данного пособия разработаны лабораторные работы «Периодические внутренние волны в непрерывно стратифицированной жидкости» и «Экспериментальное исследование вихревого течения со свободной поверхностью, индуцированного вращающимся диском в цилиндрическом контейнере», которые рекомендуется выполнить для усвоения данной главы.

В Главе 13 описывается применение оптических методов для решения экологических проблем. Подробно исследованы такие актуальные методы, как спектроскопия комбинационного рассеяния, флуоресценция, перечислены их преимущества и недостатки. Авторами описаны радиофизические методы, основанные на принципе различия контрастности оптических, тепловых и радиоактивных свойств гидроповерхности "чистой" воды и загрязненной нефтью и нефтепродуктами. Созданные методы, помимо высокой оперативности, позволяют выявлять и оконтуривать загрязнения вскоре после разлива нефти, когда еще при малых затратах реально осуществить очистку акватории.

Издание может быть полезным изучающим океанологию и всем интересующимся проблемами Мирового океана.

ГЛАВА 1. ОСНОВНЫЕ СВОЙСТВА ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВОЛН

1.1. Оптический диапазон электромагнитных волн Теоретически существование электромагнитных волн было предсказано Максвеллом как прямое следствие из уравнений электромагнитного поля. Скорость электромагнитных волн в вакууме оказалась равной величине µ, называемой электродинамической постоянной. Ее числовое значение 3,110 м/с совпадает со скоростью света в вакууме. Другое важное свойство электромагнитных волн и света обусловлено поперечностью волн. Эти два факта привели Максвелла к заключению, что свет представляет собой электромагнитные волны.

Электромагнитной волной называется процесс распространения переменного электромагнитного поля в свободном пространстве с конечной скоростью (скоростью света). Физические причины существования электромагнитного поля связаны с тем, что изменяющееся во времени электрическое поле E порождает магнитное поле H, а изменяющееся H - вихревое электрическое поле: обе компоненты E и H, непрерывно изменяясь, возбуждают друг друга.

Экспериментально существование электромагнитных волн было доказано еще в 1888 году Г.Р. Герцем. Длина волн, генерированных и детектированных, составляла примерно 66 см. С помощью металлического зеркала Герц наблюдал отражение и преломление волн, изучил их поляризация, получил стоячие волны, доказав тем самым их способность к интерференции.

В соответствии с длинами волн [1] весь спектр электромагнитного излучения условно делится на ряд частично перекрывающихся областей – от радиоволн на его длинноволновой границе до гамма-лучей на границе коротких волн.

Видимый диапазон и примыкающие к нему диапазоны ультрафиолетового и инфракрасного излучений в совокупности составляют диапазон электромагнитных волн, изучаемый в оптике. Кванты излучения видимого диапазона называются фотонами. Они имеют энергию в интервале [2]:

При температуре выше 0°К все материальные тела излучают электромагнитные волны, которые поглощаются и отражаются (рассеиваются) материальными телами.

Интенсивность излучения отражения и поглощения зависит от частоты излучения, температуры, свойств вещества и других факторов. Наиболее интенсивным источником электромагнитного излучения, определяющим «радиационную обстановку» вблизи земной поверхности, является Солнце. Температура поверхности Солнца составляет около 6000°К. Спектр его излучения является спектром излучения абсолютно черного тела.

Максимум интенсивности излучения по длинам волн приходится примерно на длину волны 0,5 мкм. Международная классификация электромагнитных волн представлена в табл. 1.1.

При прохождении света через атмосферу Земли в результате рассеяния и поглощения состав солнечного спектра существенно меняется в зависимости от толщины проходимого светом слоя воздуха, запыленности и других факторов. В результате, спектр у поверхности Земли обрывается примерно на волне = 0,З мкм. Волны с меньшей длиной волны от Солнца поверхности Земли не достигают. Это обусловливается поглощением их озоном O3 в верхних слоях атмосферы [1].

Таким образом, при прохождении атмосферы наиболее сильно ослабляется коротковолновая часть спектра. Это является, в частности, причиной покраснения Солнца при восходе и заходе. За счет поглощения в атмосфере доля энергии ультрафиолетовой части спектра уменьшается, а инфракрасной и микроволновой — увеличивается.

частотного диапазона диапазона волнового диапазона диапазона Табл. 1.1. Международная классификация электромагнитных волн по частотам.

Видение предметов осуществляется посредством отраженного света. Поэтому наиболее подходящим для зрения является интервал вблизи длины волны, на которую приходится максимальная интенсивность излучения, т.е. = 0,5 мкм, причем интервал должен быть таким, чтобы на него приходилась значительная часть полной энергии излучения. Этим условиям полностью удовлетворяет видимый диапазон электромагнитных волн. Является вполне естественным, что в результате эволюции именно в этом диапазоне развилась способность человека к зрению.

Однако достаточно много энергии (больше 50%) приходится на микроволновую часть спектра. Поэтому энергетические соображения в принципе не исключают возможности развития способности зрения у человека в этом диапазоне. Тем не менее, эта область спектра непригодна для зрения.

1.2. Энергетические и фотометрические понятия и величины Физические приборы и человеческий глаз в оптическом диапазоне регистрируют средние значения измеряемых величин по большому числу периодов колебаний. Однако ощущения, вызываемые светом, зависит не только от энергетических характеристик света, но и от других обстоятельств, в первую очередь от длины волны света. Например, максимальной чувствительностью глаз обладает к зеленому свету с длиной волны 555 нм.

К границам видимого диапазона чувствительность глаза уменьшается до нуля. Например, чтобы излучение с длиной волны 760 нм создало у человека такое же ощущение яркости, как излучение с длиной волны 555 нм, необходимо увеличить мощность излучения в 20000 раз [1]. Под светом в настоящее время понимают не только видимое излучение, но и примыкающие к нему широкие области инфракрасного (ИК) и ультрафиолетового (УФ) излучения.

Во многих случаях интерес представляют не сами энергетические характеристики света, а те субъективные ощущения, которые с ними связаны. Например, необходимо определить освещенность письменного стола, которая наиболее благоприятна для работы.

С помощью энергетических характеристик света этого сделать нельзя, потому что одна и та же мощность излучения, направляемого на стол, вызывает совершенно различные ощущения освещенности стола при различных спектральных составах света. Для решения таких вопросов приходится пользоваться иными, отличными от энергетических величинами, называемыми фотометрическими. Энергетические и фотометрические величины взаимосвязаны.

Определение энергетических величин основываются на мощности излучения. Если в течение времени dt испускается энергия dW в форме излучения, то мощность излучения равна:

Она распределяется по всевозможным длинам волн.

Спектральной плотностью мощности излучения является величина:

где P - мощность, приходящаяся на интервал длин волн (, +d).

Свет излучают поверхности материальных тел. Элементарным излучателем является элемент поверхности тела с площадью d (рис. 1.1) [1].

Рис 1.1. К определению величин, характеризующих излучение от элемента поверхности.

Энергетической силой излучения dI элементарного источника называется отношение мощности dP излучения в элемент телесного угла d к d:

Для спектральной плотности излучения эта формула принимает вид:

где dI = - спектральная плотность энергетической силы излучения, приходящейся на интервал длин волн (, +d).

Ясно, что dI зависит от направления излучения, то есть от ориентировки элемента телесного угла d относительно элементарного излучателя. Если элементарным излучателем является элемент поверхности тела, то dI зависит от угла между нормалью n к поверхности и направлением, в котором ориентирован элемент телесного угла (рис. 1.1).

Энергетическая сила точечного источника излучения, равномерно испускаемого по всем направлениям, равна:

Из (1.3) следует соотношение, которое связывает энергетическую силу точечного источника с полной мощностью его излучения:

Излучение с элемента поверхности d испускается по всевозможным направлениям, характеризуемым углом между нормалью n к элементу поверхности и направлением распространения излучения (рис. 1.2). Проекция d на поверхность, перпендикулярную направлению распространения излучения, равна:

Энергетической яркостью поверхности в точке элемента поверхности d называется отношение энергетической силы излучения dI с этого элемента поверхности к площади d:

Для спектральной плотности эта формула имеет вид:

Мощность излучения с элемента поверхности по всем направлениям, отнесенная к площади этого элемента, называется энергетической светимостью:

Все предыдущие величины характеризовали процесс излучения. Теперь рассмотрим падение излучения на элемент поверхности. Это явление характеризуется величиной, называемой энергетической освещенностью. Она равна отношению мощности излучения dP, падающего на элемент поверхности, к площади элемента d:

Когда излучение падает перпендикулярно поверхности, ее освещенность равна интенсивности.

При расчетах нормаль к поверхности считается направленной в ту сторону поверхности, откуда падает излучение. Спектральная плотность энергетической освещенности дается формулой:

Фотометрические величины определяются аналогично энергетическим, но исходя из силы света как основной величины. Единица силы света - кандела определяется с помощью черного излучателя, принятого в качестве основного эталона, работающего при температуре затвердевания платины.

Кандела (кд) - это сила света, излучаемого перпендикулярно поверхности черного излучателя с площади 1/610-5 м2 при температуре затвердевания платины, находящейся под давлением 101325 Па [1].

Кандела является основной световой единицей. На основе канделы определяют все другие фотометрические величины. Их обозначают теми же буквами, что и энергетические величины, с добавлением индекса V.

Световым потоком называется произведение силы света dIV источника на телесный угол d, в котором испущен свет:

Световой поток аналогичен мощности излучения в энергетическом определении, однако его обычно обозначают не PV, а ФV. Из (1.13) видно, что если точечный источник света dIoV излучает во всех направлениях, то полный поток его излучения равен ФV=4I0V.

Спектральная плотность светового потока определяется формулой:

Фотометрическая яркость вводится аналогично определению (1.8) энергетической яркости:

Перепишем (1.15) в виде:

Зависимость LV от углов обусловливается свойствами поверхности. Если LV не зависит от углов, то LV d = (dI )v0 = const и (1.17) принимает вид:

где dI V ( ) - сила света в направлении угла, (dI )V0 - сила света по нормали к поверхности. Зависимость (1.18) называется законом Ламберта, а поверхности, излучение которых характеризуется условием LV = const - ламбертовскими [1]. Излучение от таких поверхностей имеет диффузный характер, и поэтому их называют также диффузно излучающими.

В таблице 1.2 для примера приведены значения яркостей некоторых источников.

Яркость кд/м 1.3. Свойства электромагнитных волн В классической электродинамике электромагнитное поле в свободном пространстве описывается двумя векторами E и H. Для учета влияния этих полей на вещество необходимо ввести еще 2 вектора, а именно, вектор электрического смещения D и вектор магнитной индукции B. Уравнения Максвелла для вакуума при отсутствии токов (j=0) и зарядов (=0) имеют следующий вид:

диэлектрику записываются так где 0 и µ0 - соответственно электрическая и магнитная постоянные.

Эти четыре уравнения выражают основные законы электродинамики в дифференциальном виде. Уравнение (1.19а) является дифференциальной формой обобщенного закона Ампера, описывающего генерацию индуцированного магнитного поля потоком зарядов. Уравнение (1.20а) – дифференциальное выражение закона индукции Фарадея, описывающего генерацию индуцированного электрического поля за счет изменяющегося во времени магнитного потока. Уравнение (1.21а) можно рассматривать как условие отсутствия свободных магнитных зарядов (монополей).

Уравнение (1.22а) является дифференциальной формой закона Кулона, описывающего связь между распределением зарядов и электрическим полем.

Параметры и µ, характеризующие среду, представляют собой тензоры второго ранга. Для изотропной среды они сводятся к скалярным величинам, во многих случаях величины и µ можно считать независимыми от напряженности полей. Однако для сильных полей, таких, например, как поля, возникающие при фокусировке лазерного пучка или при облучении сильным электрическим полем, следует учитывать зависимость этих величин от E и H.

Применяя к обеим частям уравнения (1.19) операцию rot, получаем:

где учтены соотношения (1.23) и принять во внимание, что порядок дифференцирований по независимым переменным (пространственным координатам и времени) можно изменить. Принимая во внимание векторное равенство:

и заменяя в правой части (1.24) rot E его выражением (1.20), получаем уравнение для B :

Аналогично, применяя операцию rot к обеим частям равенства (1.20), получаем уравнение для E :

называется оператором ДАламбера, где с= 1 0 µ 0 – скорость света в вакууме.

Волновые уравнения (1.26) и (1.27) могут быть записаны в форме:

Огромную роль в физике играет волновое уравнение. Для скалярной функции Ф оно имеет вид:

Пусть Ф зависит только от одной из декартовых координат, например, z, т.е.

Ф=Ф(z,t). В этом случае уравнение (1.30) принимает вид:

Введем новые независимые переменные:

получаем, что:

Разделив обе части уравнения (1.34) на с и вычитая их почленно из левых и правых частей уравнения (1.33), получим:

Аналогично, почленное сложение правых и левых частей тех же уравнений дает:

С учетом (1.36) и (1.37) уравнение (1.31) можно преобразовать к виду:

Интегрируя (1.38) по, получаем независимую от функцию, которая в данном случае может зависеть только от, то есть является произвольной функцией ( ). Тогда уравнение (1.38) принимает вид:

Интегрируя (1.39) по, получаем:

где Ф1 ( ) - первообразная функция в интеграле от ( ) по d, Ф2 ( ) - постоянная интегрирования. С учетом (1.32) общее решение (1.40) уравнения (1.31) может быть записано в виде:

Волна, описываемая формулой (1.41), является суперпозицией двух волн, движущихся в противоположных направлениях. В простейшем случае получается стоячая волна, а в общем случае - сложное электромагнитное поле, которое требует специального изучения.

Значение функции Ф для фиксированных z и t является постоянным на плоскости, перпендикулярной оси z. Поэтому такие волны называются плоскими.

Если волна от точечного источника изотропна, то решение уравнения (1.31) необходимо искать в виде Ф = Ф(r, t ), где r – расстояние от точечного источника, принятого за начало координат. Учитывая, что в сферической системе координат (r,, ) :

Общее сферически симметричное решение уравнения (1.31) имеет вид Первое слагаемое описывает волну, движущуюся в направлении уменьшений значений r, т.е. к центру. Такая волна называется сходящейся. Второе слагаемое описывает волну, движущуюся в направлении уменьшения значений r, т.е. от центра.

Такая волна называется расходящейся. Общее решение (1.44) является суперпозицией сходящейся и расходящейся волн. Значение Ф в фиксированный момент времени на сфере постоянного радиуса является постоянным. Такие волны называются сферическими.

Подчеркнем, что эти волны являются идеализациями и в природе их не существует, но они позволяют рассматривать процесс распространения любых световых волн.

Принцип суперпозиции утверждает, что световые волны разных частот и разных направлений распространяются в вакууме независимо друг от друга. Опыт подтверждает принцип суперпозиции в широких пределах: свету далекой звезды, идущей к нам из космоса, не мешает распространяться свет других звезд или свет горящей поблизости лампочки. Они беспрепятственно проходят друг через друга, не искажая и не «замечая»

друг друга.

Плотность потока энергии электромагнитного поля определяется вектором Пойнтинга модуль которого в случае плоской волны может быть представлен в виде так как 1 µ 0 = 0 c, перепишем соотношение (1.46) в форме Электромагнитная волна обладает не только энергией, но и импульсом. В теории электричества и магнетизма было показано, что плотность импульса G электромагнитной волны связана с плотностью потока энергии S в ней соотношением:

1.4. Давление света Давление света - давление, оказываемое светом на отражающие и поглощающие тела, частицы, а также отдельные молекулы и атомы; одно из пондеромоторных действий света, связанное с передачей импульса электромагнитного поля веществу [3]. Гипотеза о существовании давления света была впервые высказана И. Кеплером (J.Kepler) в 17 в. для объяснения отклонения хвостов комет от Солнца. Теория давление света в рамках классической электродинамики дана Дж. Максвеллом (J.Maxwell) в 1873 году. В ней давление света тесно связано с рассеянием и поглощением электромагнитной волны частицами вещества. В рамках квантовой теории давление света - результат передачи импульса фотонами телу.

При нормальном падении света на поверхность твердого тела давление света определяется формулой P =, где S - плотность потока энергии (интенсивность света), R - коэффициент отражения света от поверхности.

Экспериментально давление света на твердые тела было впервые исследовано П.Н. Лебедевым в 1899 году [3]. Основные трудности в экспериментальном обнаружении давления света заключались в выделении его на фоне радиометрических и конвективных сил, величина которых зависит от давления окружающего тело газа и при недостаточном вакууме может превышать давление света на несколько порядков. В опытах Лебедева в вакуумированном стеклянном сосуде на тонкой серебряной нити подвешивались коромысла крутильных весов с закрепленными на них тонкими дисками-крылышками, которые и облучались. Крылышки изготавливались из различных металлов и слюды с идентичными противоположными поверхностями. Последовательно облучая переднюю и заднюю поверхности крылышек различной толщины, Лебедеву удалось нивелировать остаточное действие радиометрических сил и получить удовлетворительное (с ошибкой ± 20 % ) согласие с теорией Максвелла. В 1907-10 гг. Лебедев выполнил еще более тонкие эксперименты по исследованию давления света на газы и также получил хорошее согласие с теорией.

Давление света играет большую роль в астрономических и атомных явлениях. В астрофизике давление света наряду с давлением газа обеспечивает стабильность звёзд, противодействуя силам гравитации. Действием давления света объясняются некоторые формы кометных хвостов. К атомным эффектам относится т. н. световая отдача, которую испытывает возбужденный атом при испускании фотона. В конденсированных средах давление света может вызывать ток носителей (светоэлектрический эффект).

Специфические особенности давления света обнаруживаются в разреженных атомных системах при резонансном рассеянии интенсивного света, когда частота лазерного излучения равна частоте атомного перехода. Поглощая фотон, атом получает импульс в направлении лазерного пучка и переходит в возбужденное состояние. Далее, спонтанно испуская фотон, атом приобретает импульс в произвольном направлении. При последующих поглощениях и спонтанных испусканиях фотонов произвольно направленные импульсы световой отдачи взаимно гасятся, и, в конечном итоге, резонансный атом получает импульс, направленный вдоль светового луча – резонансное давление света. Сила F резонансного давления света на атом определяется как импульс, переданный потоком фотонов с плотностью N в единицу времени:

где k = 2 - импульс одного фотона, - сечение поглощения резонансного фотона, - длина волны света.

При относительно малых плотностях излучения резонансное давление света прямо пропорционально интенсивности света. При больших плотностях N в связи с конечным временем жизни возбужденного уровня происходит насыщение поглощения и насыщение резонансного давления света (эффект насыщения). В этом случае давление света создают фотоны, спонтанно испускаемые атомами со средней частотой (обратной времени жизни возбужденного атома) в случайном направлении, определяемом диаграммой испускания атома. Сила светового давления перестаёт зависеть от интенсивности, а определяется скоростью спонтанных актов испускания: F = k. Для типичных значений 10 8 с-1 и 0,6 мкм сила давления света F 5 10 3 эВ/см.

Своеобразные черты имеет резонансное давление света на атомы, помещенные в поле интенсивной стоячей волны. С квантовой точки зрения стоячая волна, образованная встречными потоками фотонов, вызывает толчки атома, обусловленные поглощением фотонов и их стимулированным испусканием. Средняя сила, действующая на атом, при этом не равна нулю вследствие неоднородности поля на длине волны. С классической точки зрения сила давления света обусловлена действием пространственно неоднородного поля на наведенный им атомный диполь. Эта сила минимальна в узлах, где дипольный момент не наводится, и в пучностях, где градиент поля обращается в нуль. Максимальная сила давления света по порядку величины равна F ± Ekd (знаки относятся к синфазному и противофазному движению диполей с моментом d по отношению к полю с напряжённостью E ).

1.5. Поляризация электромагнитных волн В океане ряд процессов (отражение и преломление на границе раздела вода-воздух, рассеяние в среде) приводит к поляризации света. Поэтому для полного описания светового поля необходимо задавать состояние поляризации.

Световые волны в океане можно с достаточной степенью точности считать поперечными, то есть векторы электрического и магнитного полей перпендикулярны направлению распространения волны. Наиболее просто состояние поляризации света вводится для плоских монохроматических волн, где оно может быть описано в терминах напряженностей электрического поля. Поскольку приемники оптического излучения позволяют измерять лишь его энергетику, то о поляризационных характеристиках можно судить, исходя из некоторых квадратичных функций напряженности поля.

Рассмотрим плоскую квазимонохроматическую волну, распространяющуюся вдоль оси z :

где k = 2 / - волновое число; = 2 / T – круговая частота; E (t ) = E1 (t ) e1 + E 2 (t ) e2 – комплексная амплитуда, мало изменяющаяся за время периода колебаний; e1 ; e2 – единичные векторы в направлении осей x и y. Осредненная квадратичная функция напряженности поля имеет четыре отличных от нуля члена, которые образуют тензор E i E ; i, j =1, 2 ; осреднение производится за период, намного превышающий характерное время изменения функции E (t ). Более употребительна для описания состояния поляризации света совокупность четырех действительных величин, являющихся линейной комбинацией элементов тензора E i E и носящих название параметров Стокса [1]:

Для плоской монохроматической волны, которая по определению полностью поляризована, параметры Стокса выражаются через амплитуды взаимно перпендикулярных колебаний и разность фаз между ними:

Из (1.52) следует, что для полностью поляризованного света:

Таким образом, состояние поляризации задается тремя независимыми параметрами. Соотношение (1.53) является необходимым и достаточным условием полной поляризации светового пучка.

Противоположным случаем является неполяризованный (естественный) свет, для которого все направления в плоскости, перпендикулярной направлению распространения, эквивалентны. Для естественного света S1 0, S 2 = S 3 = S 4 = 0, то есть единственной его характеристикой является яркость.

Важным свойством параметров Стокса является их аддитивность при суперпозиции некогерентных пучков света. То есть, параметры полного пучка равны сумме параметров Стокса всех составляющих его пучков. Справедливо также и обратное:

любую волну можно рассматривать как сумму независимых волн, которые можно выбирать различными способами.

Определить характеристики волны, получаемой в результате суперпозиции двух волн с одинаковой амплитудой, поляризованных по правому и левому кругу, если в начальный момент разность фаз волн равна.

Абсолютно черное тело при температуре затвердевания платины при давлении 101 325 Па излучает с плоской круговой площадки радиусом 6 мм. Найти освещенность другой площадки, расположенной в направлении, образующем угол 45° с нормалью к излучающей поверхности, на расстоянии 0,45 м от нее. Угол между нормалью к площадке, воспринимающей излучение, и линией, соединяющей испускающую и воспринимающую излучение площадки, равен 28°.

Доказать, что:

S12 = S 2 + S32 + S 4, где S1, S 2, S3 и S4 - параметры Стокса.

Вывести закон Брюстера: tg = n, где - угол поляризации.

Вывести соотношение, связывающее энергетическую светимость и энергетическую яркость.

Доказать, что плотность потока энергии S = c 0 E 2.

Вывести формулу, связывающую энергетическую силу точечного источника с полной мощностью его излучения.

Определите, во сколько раз изменится освещённость изображения Солнца, полученного плосковыпуклой линзой, если линзу разрезать по диаметру и сложить плоскими сторонами.

ГЛАВА 2. ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ЯВЛЕНИЯ В ОКЕАНЕ

2.1. Электромагнитные свойства морской воды Электромагнитные свойства морской воды вследствие особенностей ее молекулярной структуры весьма существенно отличаются от электромагнитных свойств других сред. Электромагнитные свойства любой среды характеризуются следующими параметрами: диэлектрической проницаемостью, магнитной проницаемостью µ и удельной электропроводностью. Первые два параметра характеризуют способность среды изменять свою электрическую и магнитную индукцию под влиянием электрического и магнитного внешних полей. Третий параметр характеризует перенос электрических зарядов в среде под действием внешнего электрического поля.

Диэлектрическая и магнитная проницаемость среды связана с электрической и магнитной m восприимчивостью следующими соотношениями:

Диэлектрическая и магнитная восприимчивость среды в свою очередь зависит от вектора электрической поляризации P, вектора намагничивания Pm, создаваемыми внешними электрическим и магнитным полями, а также от векторов электрической E и магнитной H напряженности результирующих полей [4]:

где 0 = Ф/м — электрическая постоянная. При этом диэлектрическая восприимчивость принимает лишь положительные значения, поскольку вектор поляризации P в изотропной среде всегда направлен вдоль электрического поля E.

Магнитная восприимчивость m может быть как положительной, так и отрицательной.

Для морской воды, как диамагнитной среды, m < 0 и, следовательно, µ < 1.

Таким образом, Значения электромагнитных параметров и µ зависят от строения и свойств молекул среды, а также от способности среды поляризоваться и намагничиваться во внешнем электромагнитном поле. Кроме того, эти параметры зависят также от частоты переменных электромагнитных полей, распространяющихся в среде в виде электромагнитных волн.

Рассмотрим более подробно вышеописанные параметры для морской воды и их зависимость от температуры, солености, гидростатического давления и частоты электромагнитных волн.

Морская вода обладает аномально высокой диэлектрической проницаемостью, существенно превышающей диэлектрическую проницаемость воздуха (Табл. 2.1).

Высокие значения диэлектрической проницаемости воды обусловлены полярностью ее молекул, приводящей к образованию ковалентных связей между молекулами.

Для морской воды характерны три вида поляризации: электронная, дипольнорелаксационная и ионная:

где Э, Д, И — коэффициенты соответствующих видов поляризации [4].

частоте электромагнитных волн [5].

Электронная поляризация обусловливается смещением электронов относительно ядра при воздействии внешнего электрического поля. При смещении электронов возникает дипольный момент атома, однако он невелик.

Дипольно-релаксационная поляризация связана с тем, что молекула воды имеет некоторую асимметрию внутримолекулярных сил. При этом «центры тяжести»

положительных и отрицательных зарядов молекулы не совпадают друг с другом, и молекула представляет собой «жесткий» диполь даже при отсутствии внешнего электрического поля. Однако тепловое движение молекул приводит к тому, что их дипольные моменты ориентированы в пространстве хаотично. В присутствии внешнего электрического поля дипольные моменты ориентируются в направлении поля. Тепловое движение молекул стремится нарушить эту ориентацию. В результате этих противоположных воздействий все же устанавливается преимущественная ориентация дипольных молекул в направлении внешнего поля.

Ионная поляризация вызывается смещением ионов растворенных в морской воде солей во внешнем электрическом поле. При этом положительные ионы смещаются в направлении поля E, а отрицательные — против поля. Результирующий дипольный момент направлен вдоль внешнего электрического поля.

Морская вода представляет собой раствор большого числа солей, среди которых главную роль играет хлористый натрий. Чрезвычайно интересно, что при изменении общего количества солей в широких пределах относительное количество тех или иных ионов остается практически постоянным во всех морях, связанных с океаном [6]. В табл. 2.2. первый столбец содержит химические обозначения основных ионов, второй – количество граммов соответствующего иона на 1 кг воды применительно к средней солености океанических вод (34,482‰), третий столбец показывает, сколько процентов от общего веса всех ионов приходится на долю того или иного иона.

С ростом концентрации раствора электролита диэлектрическая проницаемость сначала медленно возрастает, а затем, достигнув некоторого предела, начинает резко падать. При этом величина максимума и скорость уменьшения диэлектрической проницаемости тем больше, чем тяжелее ионы электролита. Незначительное увеличение в слабоконцентрированных растворах (морская вода) объясняется тем, что к дипольнорелаксационной и электронной поляризации добавляется еще ионная поляризация.

Однако при этом ионы электролита концентрируют вокруг себя дипольные молекулы воды, что и приводит к уменьшению диэлектрической проницаемости при больших концентрациях солей.

Особенно сложной является зависимость диэлектрической проницаемости воды от температуры. При увеличении температуры уменьшается молекулярная вязкость воды, что создает более благоприятные условия для ориентации дипольных моментов молекул воды и приводит к росту. С ростом частоты температурный максимум сдвигается в сторону высоких температур, при увеличении температуры частотный максимум сдвигается в сторону высоких частот.