WWW.DISUS.RU

БЕСПЛАТНАЯ НАУЧНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА - Авторефераты, диссертации, методички

 

Pages:     || 2 |

«ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ ПО ОБЩЕЙ ФИЗИКЕ Учебно-методическое пособие для студентов фармацевтического факультета заочной формы обучения Издательско-полиграфический центр Воронежского государственного университета 2011 ...»

-- [ Страница 1 ] --

МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИСКОЙ

ФЕДЕРАЦИИ

ГОСУДАРСТВЕННОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО

ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ

ВОРОНЕЖСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ

ЛАБОРАТОРНЫЙ ПРАКТИКУМ

ПО ОБЩЕЙ ФИЗИКЕ

Учебно-методическое пособие для студентов фармацевтического факультета заочной формы обучения Издательско-полиграфический центр Воронежского государственного университета 2011 Утверждено научно-методическим советом фармацевтического факультета 16.12. 2011 г., протокол № 1500-11 Составители: С.Д. Миловидова, А.С. Сидоркин, О.В. Рогазинская Учебное пособие подготовлено на кафедре экспериментальной физики физического факультета Воронежского государственного университета.

Рекомендуется в качестве учебного пособия к лабораторным работам для студентов высшего профессионального образования заочного отделения курса фармацевтического факультета.

Работа выполнена при поддержке Федеральной целевой программы «Научные и научно-педагогические кадры инновационной России» на 2009-2013 годы.

Для специальности 060108 – Фармация

СОДЕРЖАНИЕ

Введение………………………………………………………………………... 1.1. Правила работы в лаборатории. Оформление результатов работы…... 1.2. Обработка результатов физического эксперимента…………................ 1.3. Изучение измерительных приборов…………………………….……... 1.4. Электроизмерительные приборы………………………………………. 2. Изучение законов колебательного движения математического маятника. Проверка законов колебания математического маятника и определение ускорения свободного падения………………………..... 3. Определение моментов инерции тел с помощью трифилярного подвеса.……………………………………………………………….…. 4. Определение коэффициента вязкости жидкости по методу Стокса………………………………………………………………….... 5. Градуировка термоэлемента и определение его электродвижущей силы……………………………………………………………………... 6. Изучение работы электронного осциллографа ……………………..... 7. Изучение влияния магнитного поля на вещества. Снятие петель магнитного гистерезиса ферромагнетиков ……… ………………….. 8. Изучение работы простейшего лампового генератора электромагнитных колебаний ……………………………………….... 9. Изучение явления вращения плоскости колебаний плоскополяризованного света ……………………………………….... 10. Уравнение волны. Интерференция волн. Определение длины световой волны с помощью колец Ньютона ……………..…………………...... 11. Определение длины световой волны при помощи дифракционной решетки …………………………………………………………………. 12. Литература……………………………………………………….………

ВВЕДЕНИЕ

Учебный план по физике для студентов 1 курса фармацевтического факультета заочной формы обучения Воронежского госуниверситета в семестре состоит из:

1. Лекций – 12 часов (январь).

2. Лабораторных занятий – 12 часов (январь).

3. Контрольной работы (октябрь-ноябрь).

К итоговому зачету по теоретическому материалу (1 сессия 1 курса, январь) допускаются студенты, которые получили зачет по контрольным работам, выполнили лабораторные работы и отчитались по ним.

В настоящем пособии приведены методические указания по выполнению и оформлению лабораторных работ.

К выполнению лабораторных работ допускаются студенты, которые самостоятельно (в октябре - декабре) ознакомились с правилами работы в лаборатории и оформлением результатов работы (п.1.1 настоящих указаний), обработкой результатов физического эксперимента (п.1.2) и изучили работу с измерительными (п.1.3) и электроизмерительными (п.1.4).

1.1. ПРАВИЛА РАБОТЫ В ЛАБОРАТОРИИ,

ОФОРМЛЕНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ РАБОТЫ

Перед началом выполнения лабораторного практикума каждый студент обязан пройти инструктаж по технике безопасности!!!

В начале семестра составляется график выполнения работ на весь семестр.

Студент должен заранее знать тему своей лабораторной работы и подготовиться к ней по методическому руководству и другой указанной в нем литературе.

Перед выполнением каждой лабораторной работы необходимо пройти краткое собеседование с преподавателем и получить разрешение на ее выполнение. Оно дается в том случае, если студент четко знает цель работы, методику проведения эксперимента, умеет пользоваться приборами.

При выполнении лабораторной работы используются только те приборы и принадлежности, которые указаны в методическом руководстве к ней.

ПРИСТУПАТЬ К ВЫПОЛНЕНИЮ ЛАБОРАТОРНЫХ РАБОТ БЕЗ РАЗРЕШЕНИЯ

ПРЕПОДАВАТЕЛЯ КАТЕГОРИЧЕСКИ ВОСПРЕЩАЕТСЯ!

В конце занятия студент обязан предъявить преподавателю результаты своей работы. Работа считается выполненной, если результаты утверждены и подписаны преподавателем. После этого необходимо выключить установку, привести в порядок рабочее место. И обязательно узнать, какую работу студент будет выполнять на следующем занятии.

По результатам каждой лабораторной работы составляется отчет. Он должен включать:

Краткую теорию, описание метода исследования, все необходимые формулы, в том числе и расчетную с пояснением физического смысла входящих в нее символов (0,5-1 стр.).

Условия опыта – температуру, давление и т.д. (если это важно).





Далее следует раздел «Выполнение работы» с обязательным названием каждого упражнения.

Таблицы с результатами измерений и расчетов. Таблицы составляются так, чтобы из них было ясно, какие физические величины и в каких единицах измерялись, сколько раз повторялись измерения каждой физической величины.

Статистическую обработку результатов измерений.

Выводы. Они должны быть аргументированы ссылками на соответствующие таблицы и графики, которые должны быть пронумерованы Отчет должен быть написан в хорошем стиле, аккуратным разборчивым почерком. При его оформлении не следует также пренебрегать и эстетической стороной вопроса. Заголовки, выводы и формулы целесообразно выделять пастой другого цвета, подчеркнуть и т.п.

Это облегчает чтение отчета.

Графики используются для наглядного представления результатов.

При их построении необходимо соблюдать ряд правил:

Графики нужно строить только на миллиметровой бумаге.

На осях необходимо нанести масштабную сетку, указать единицы измерения и символы изображаемых величин.

Масштаб должен быть простым, удобным для отсчета его долей.

Например, 1 см = 0,1; 1; 2 или 10 единиц. Кроме того, масштаб выбирают так, чтобы все экспериментальные точки вошли в график и достаточно далеко отстояли друг от друга.

Иногда для этой цели бывает удобно сместить начало отсчета вдоль осей.

бумаге, аккуратно вклеиваются в отчет, где для них необходимо предусмотреть соответствующее место.

1.2. ОБРАБОТКА РЕЗУЛЬТАТОВФИЗИЧЕСКОГО ЭКСПЕРИМЕНТА

Физика – наука опытная, это означает, что началом и концом каждого физического исследования является опыт. Опыт является одним из средств научного познания мира. Проведенный в лабораторных условиях опыт носит название эксперимента. Экспериментатор, ставя тот или иной опыт, измеряет ряд физических величин, знание которых позволяет ему судить о характере данного физического явления.

Важно не только умение производить экспериментальные измерения, но и умение математически обработать результаты измерений.

Без этого ценность любых измерений равна нулю.

Что же значит вообще – измерить какую-либо величину?

Измерить какую-либо величину – значит узнать, сколько раз содержится в ней однородная с ней величина, принятая за единицу меры.

Измерения подразделяются на прямые и косвенные.

Прямым называется измерение, при котором искомое значение величины находится непосредственно из опыта путем отсчета по шкале измерительного прибора. Так, например, измерение длины некоторого тела мы производим путем последовательного прикладывания к нему другого тела, длина которого принята за единицу длины.

Это так называемое непосредственное или прямое измерение.

Прямым измерением мы пользуемся довольно редко: таково измерение массы тела с помощью весов, определение температуры тела термометром и т. д.

На практике чаще всего мы сталкиваемся с косвенным измерением, т.е. мы измеряем не саму требуемую величину, а ряд других величин, связанных с искомой определенными соотношениями. Искомая величина находится по формуле, в которую входят физические величины, найденные при прямых измерениях. Например: определение плотности тела по его геометрическим размерам и массе, определение силы тока по напряжению и сопротивлению и т. д.

Физика является не только опытной, но и точной наукой, поэтому для подтверждения той или иной теории необходимо весьма тщательное измерение физических величин.

Между тем абсолютно точно измерить какую – либо величину нельзя, что является следствием неточности измерительных инструментов и приборов, трудности учета некоторых факторов, влияющих на измерения и т. д.

Каждое измерение, как бы тщательно оно не было проведено, отличается от истинного значения измеряемой величины, т. е. имеет погрешность.

Точность измерения определяется той наименьшей частью единицы меры, до которой с уверенностью в правильности результата можно провести измерение.

Степень точности зависит и от методики измерений и от точности приборов. Прежде чем приступать к измерениям, необходимо определить пределы точности, которые могут быть получены с данными приборами.

Так, например, при определении плотности твердого тела необходимо определить массу тела и его геометрические размеры с помощью штангенциркуля. Если последнее измерение может быть проведено с точностью 1%, то нет никакого смысла взвешивать тело с точностью до сотых и тысячных долей %.

Т.е., если приходится измерять различные величины и пределы возможной точности у них оказываются различными, то нет оснований при отдельных измерениях выходить за пределы точности наименее точно измеряемой величины.

По характеру влияния на результаты измерений погрешности делятся на 3 типа: систематические, случайные, промахи.

Систематическими называются погрешности, величина которых не меняется при повторении измерений данной величины в тех же условиях (тем же методом, теми же приборами и т. д.).

Систематические погрешности возникают в тех случаях, когда не учитывается влияние на результаты эксперимента различных постоянно действующих факторов: температуры, давления, влажности воздуха, выталкивающей силы Архимеда, сопротивления подводящих проводов, контактных ЭДС и т. п. Источниками систематических погрешностей могут быть также измерительные приборы вследствие неточности их градуировки или неисправности.

Исключение систематических погрешностей требует принятия специальных мер предосторожности. К ним относятся:

Своевременный ремонт и систематическая проверка приборов.

Использование специальных способов измерения (например, двойное взвешивание для исключения неравноплечности весов, использование охранных колец при измерении объемного сопротивления плохих проводников, позволяющее исключить влияние их поверхности) Внесение соответствующих поправок на влияние внешних факторов.

невнимательностью экспериментатора (неверный отсчет показаний прибора, описка при записи показаний и т. д.). Промахи могут сильно исказить результаты измерений, особенно в тех случаях, когда их число невелико.

Вывод: при выполнении работы нужно быть очень внимательным, не спешить, не отвлекаться.

Случайными называются погрешности, величина и знак которых меняется непредсказуемым образом при повторных измерениях данной величины в тех же условиях. Случайные погрешности могут быть вызваны неточностью отсчетов, которую непроизвольно вносит в измерение экспериментатор, и которые являются следствием несовершенства наших органов чувств и некоторых других обстоятельств, которые не могут быть заранее учтены (изменения давления воздуха, температуры, толчки здания, влияющие на показания точного зеркального гальванометра и т. д.).

Многократное повторение отсчетов измерения снижает уровень случайных ошибок.

Среднее арифметическое из большого числа измерений, конечно, ближе всего к истинному значению измеряемой величины. Вот почему в лабораторной практике всегда проводят неоднократное измерение какойлибо величины.

Случайные погрешности подчиняются законам теории вероятности.

В дальнейшем мы будем говорить только о случайных погрешностях, опуская слово «случайные».

В основе теории погрешностей лежат три аксиомы:

1. Случайные погрешности, равные по абсолютной величине, но противоположные по знаку, равновероятны. Это означает, что мы можем с одинаковой вероятностью ошибаться как в одну, так и в другую сторону (как в меньшую, так и в большую).

2. Среднее арифметическое из случайных погрешностей измерений одной и той же величины при увеличении числа измерений стремится к нулю.

3. Чем больше по абсолютной величине погрешность измерения, тем меньше ее вероятность, т.е. тем реже она встречается.

Теперь выясним, как вычисляются погрешности при прямых измерениях, а затем при косвенных.

Вычисление погрешностей прямых измерений Представим, что мы на опыте измерили какую-либо величину и получили всего «m» результатов отдельных измерений: N1, N2, N3…Nn – всего «n» измерений.

По сказанному выше – среднее арифметическое будет наиболее близким к истинному значению измеряемой величины:

Будем называть величину N средним арифметическим или, с некоторым приближением, истинным значением искомой величины.

Найдем разницу между отдельным каждым измерением и истинным значением измеряемой величины, т.е.

Берем знаки ±, т.к.Ni могут быть как больше, так и меньше N.

Разность между истинным значением измеряемой величины и отдельным измерением дает нам абсолютную погрешность отдельного измерения.

Среднее арифметическое из численных значений отдельных ошибок называется средней абсолютной ошибкой измерений:

(абсолютные ошибки берутся по абсолютной величине) Зная абсолютные погрешности отдельных измерений, можно найти относительные ошибки отдельных измерений, которые представляют собой отношение следующих величин:

Относительные погрешности выражаются обычно в %, в то время как абсолютные – в единицах измерения искомой величины.

Отношение средней абсолютной ошибки N к среднему арифметическому N называется средней относительной ошибкой Например: 1. Измерение времени:

Искомый результат записывается: t = (19,9±0,2) с.

Измерение толщины пластинки:

Отсюда видно, что абсолютная погрешность показывает, в каких пределах находится измеряемая величина.

По абсолютной погрешности можно судить и о точности измерения однородных величин одного порядка.

второе измерение сделано с точностью в 10 раз большей, чем первое.

Относительная же погрешность позволяет судить о степени точности измерения величин разных порядков как однородных, так и разнородных.

Поясним это примером:

Были измерены две физические величины – толщина пластинки d и скорость света c. С учетом абсолютных ошибок измерения эти величины запишутся: d ± d = (2,25 ± 0,01) мм, с ± с = (300000 ± 100) км/с.

На первый взгляд (по абсолютным ошибкам измерения) кажется, что толщина пластинки измерена точнее скорости света.

Но! Значение d и с не позволяет судить о степени точности этих измерений. Найдем относительные погрешности:

откуда следует, что второе измерение было произведено с точностью, примерно в 10 раз большей, чем первое, что с первого взгляда было неочевидно.

В том случае, когда данная физическая величина определялась много раз – теоретически число измерений равно - степень точности результата измерений можно оценить более строго, воспользовавшись формулой, которую дает теория вероятностей. Это так называемая средняя квадратичная абсолютная погрешность:

Здесь n – число измерений, а (Ni)2 есть сумма квадратов абсолютных ошибок отдельных измерений.

До сих пор мы говорили о погрешностях прямых измерений, которые в лабораторной практике встречаются не столь часто.

Погрешности косвенных измерений В большинстве случаев для получения результата надо произвести ряд прямых измерений других величин, связанных между собой определенными формулами. Зная погрешности, допущенные при измерениях этих величин, входящих в формулу для определения искомого результата, необходимо определить и погрешность самого результата. Для нахождения абсолютных и относительных погрешностей косвенных измерений удобно пользоваться следующими правилами:

средние абсолютные ошибки можно находить по правилам дифференцирования, заменив значок дифференцирования (d) значком ошибки (). Знаки (+ или -) при этом надо выбирать так, чтобы абсолютная ошибка была max.

Относительную погрешность результата можно найти следующим образом: логарифмируем исходное выражение, а затем его дифференцируем, заменяя в конечном итоге значки d на значок.

Знаки + и – опять – таки выбираем таким образом, чтобы абсолютная величина относительной ошибки была бы максимальной.

Проиллюстрируем нахождение N и Е косвенных измерений.

1. Измеряемая величина находится по формуле N c находятся прямыми измерениями и для них рассчитываются а, b, c.

Необходимо найти абсолютную и относительную ошибки величины N:

Найдем N:

для этого вначале продифференцируем все выражение для N:

значки дифференцирования заменяем на и получаем абсолютную Теперь найдем Е, исходя из значения N.

Из этого примера видно, что здесь проще было бы найти относительную ошибку, а затем абсолютную. Скажем сразу, что во всех тех случаях, когда искомая величина есть произведение и дробь величин, измеренных непосредственно на опыте, удобнее и легче находить в первую очередь относительную погрешность, а затем абсолютную. В самом деле:

после дифференцирования, замены значков дифференцирования на и изменения знаков так, чтобы ошибка была максимальная получаем А теперь, если нужно, можно найти и N, зная, что N=Е N.

1.3. ИЗУЧЕНИЕ ИЗМЕРИТЕЛЬНЫХ ПРИБОРОВ

Часто при измерении длины какого-либо тела длина его не укладывается в целое число делений масштаба. Для того чтобы можно было поручиться при линейных измерениях и за десятые доли масштаба (а Нониусы бывают линейные и круговые, прямые и обратные, нерастянутые и растянутые.

Линейный нониус представляет собой небольшую линейку (шкалу), скользящую вдоль большей масштабной линейки (рис.2). Как видно из рис.1, 10 делений нониуса соответствуют 9 делениям основного масштаба.

В случае прямого нерастянутого нониуса, который мы рассматриваем, одно деление нониуса короче одного деления масштаба на величину, которая называется точностью нониуса. Точность нониуса является разностью длин делений основного масштаба и нониуса и легко может быть определена, если мы знаем число делений нониуса n и длину наименьшего деления масштаба m Длина отрезка, измеряемая при помощи нониуса, будет равна числу целых делений масштаба до нуля нониуса плюс точность нониуса, нониуса.

Погрешность, которая может возникнуть при таком методе отсчета, будет обуславливаться неточным совпадение деления нониуса с одним из делений масштаба, и величина ее не будет превышать, очевидно, 1/2.

Таким образом, можно сказать, что погрешность нониуса равна половине его точности.

Чтобы легче было заметить, какое деление нониуса совпадает с каким- либо делением основной шкалы, на практике делают нониусы растянутыми. Прямой растянутый нониус получится, если длина одного деления нониуса будет короче не одного наименьшего деления масштаба (как мы полагали до сих пор), а двух, трех и т.д. наименьших делений его.

Точность нониуса в этом случае определяется по той же формуле.

Круговой нониус в принципе ничем не отличается от линейного. Он представляет собой небольшую дуговую линейку, скользящую 4). Точность кругового нониуса 170 обычно выражается в минутах.

направлениях (по часовой стрелке или против нее), состоят из двух совершенно одинаковых шкал, расположенных по обе стороны от нуля. Легко представить, что при отсчете следует всегда пользоваться той шкалой, которая идет вперед по направлению отсчетов.

Очень часто в круговых нониусах м=0,5о=30 минут, а n равно 15 или 30, в таком случае точность нониуса, соответственно равна двум минутам или одной минуте.

В лабораторной практике для измерения длин, площадей и объемов наиболее распространенными приборами являются штангенциркуль и микрометр.

Штангенциркуль Штангенциркуль (рис.5) служит для линейных измерений, не требующих высокой точности.

Отсчетным приспособлением у всех конструкций штангенциркулей служит основная масштабная шкала штанги 1, цена деления которой 1 мм, и линейный нониус на подвижной рамке 2. Он представляет собой небольшую линейку, скользящую вдоль основного масштаба. На этой линейке нанесена маленькая шкала, состоящая из m делений.

При нулевом показании инструмента нуль нониуса совпадает с нулевым штрихом основной шкалы. При измерении подвижная рамка с нониусом смещается и предмет зажимается губками 3 штангенциркуля.

Так как цена деления нониуса не равна цене деления масштаба, то обязательно найдется на нем такое деление, которое будет ближе всего подходить к какому-то делению масштаба.

Правило отсчета можно сформулировать следующим образом: длина предмета, измеряемого при помощи нониуса, равна числу целых делений масштаба плюс точность нониуса, умноженная на номер деления нониуса, совпадающего с некоторым делением масштаба. В лабораторной практике обычно используются штангенциркули с точностью 0,1 и 0,05 мм, которая указывается на приборе.

Для измерения внутренних размеров тел служат обычно верхние заостренные ножки 4. Если же штангенциркуль не имеет верхних ножек, то измерение внутренних размеров производится теми же ножками, которые служат для обмера наружных размеров тела; в этом случае необходимо учитывать толщину ножек штангенциркуля, которая указывается на самом инструмента. Некоторые штангенциркули снабжаются линейкой 5, служащей для измерения глубин.

В лабораторной практике широко используются также круговые нониусы в различных приборах для измерения углов.

Микрометр Микрометр (рис.6) служит для измерений диаметров проволок, небольших толщин пластинок и т.п. Он имеет вид тисков и при измерении предмет зажимается между неподвижным подвижным торцом вращают, держась за стержне микровинта укреплен барабан 4, с нанесенной на нем шкалой, имеющей 50 делений. Отсчет ведется по горизонтальной шкале 5 и по шкале барабана. Ход винта (поступательное перемещение барабана и стержня 2 при совершении одного оборота винта) равен 0,5 мм. Это означает, что цена деления барабана 0,01 мм. Следует обратить внимание, что выше основной миллиметровой шкалы имеется дополнительная линейная шкала, смещенная относительно основной на 0, мм.

Прежде чем пользоваться микрометром, необходимо убедиться, что предметом. Момент зажатия фиксируется треском. После этого треска дальнейшее вращение головки 3 бесполезно, а барабана 4 недопустимо.

Отсчет производят по шкалам: миллиметры по основной линейной шкале, доли миллиметра по шкале на барабане. При отсчете необходимо учитывать, появилась ли половинка деления верхней шкалы после последнего перед краем барабана деления нижней основной шкалы или нет. На рис.7 крупным планом показаны шкалы микрометра. Как видно из рис.7 (слева), когда край барабана перешел нижнюю риску, соответствующую 6,00 мм, а риска верхней шкалы не видна, то длина измеряемого предмета равна 6,15 мм. Когда же край барабана перешел верхнюю риску (рис.7, справа), соответствующую 6,50 мм, то длина измеряемого предмета равна 6,65 мм. Нетрудно понять, что цена деления барабана, равная 0,01 мм, и является точностью прибора, которая указывается на микрометре.

1.4.ЭЛЕКТРОИЗМЕРИТЕЛЬНЫЕ И ВСПОМОГАТЕЛЬНЫЕ

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ПРИБОРЫ

Основные электроизмерительные приборы предназначенное для измерения электрических величин – тока, напряжения и т.п. Все электроизмерительные приборы подразделяются на приборы непосредственной оценки и приборы сравнения. В приборах первого типа измеряемая величина отсчитывается по показаниям предварительно отградуированных приборов. В приборах второго типа в процессе измерения имеет место прямое сравнение с мерой (компенсаторы, мосты).

В основе действия электроизмерительного прибора лежит превращение электрической энергии в другие виды энергии, например, механическую, тепловую и т. д.

Каждый электроизмерительный прибор непосредственной оценки состоит из двух основных частей: электрической схемы и измерительного механизма. Электрическая схема преобразует измеряемую величину, например, мощность, энергию, частоту и т.д., в другую электрическую измерительном механизме возникают силы, перемещающие его подвижную часть. Угловое или линейное перемещение подвижной части и является мерой измеряемой величины.

Все электроизмерительные приборы классифицируются по следующим основным признакам:

1) по роду измеряемой величины: амперметры (А), вольтметры (В), омметры ( ), ваттметры (W) и др.;

2) по роду тока: приборы для цепей постоянного тока (–), приборы, применяемые в цепях переменного тока (~), приборы постоянного и переменного тока (–,~);

магнитоэлектрические, электромагнитные, электродинамические, электростатические, тепловые и др.;

4) по классу точности. Всего существует: 8 классов точности: 0,05;

0,1; 0,2; 0,5; 1,0; 1,5; 2,5; 4,0;

5) по характеру применения;

6) по способу монтажа.

На шкалу прибора наносится целый ряд символов, указывающий:

1. принцип действия прибора (таблица1);

2. род тока - постоянный (–), переменный (~);

3. рабочее положение прибора - вертикальное (, ), горизонтальное (, );

4. пробивное напряжение изоляции прибора ( 2 кВ);

5. класс точности (0,1) и др.

Чувствительность и цена деления электроизмерительного Чувствительностью "S" электроизмерительного прибора называется отношение линейного или углового перемещения указателя к измеряемой величине х, вызывающей это перемещение:

- S = / х.

Чувствительность измеряется, например, в дел/В или мм/А.

Цена деления “С”- величина, обратная чувствительности прибора:

С = х /. Цена деления зависит от верхнего предела измерения прибора (хmax) и от числа делений на шкале (N): С = хmax / N. Цена деления прибора измеряется, соответственно, в В/дел или А/мм и т.д.

В случае многопредельного прибора цена деления зависит от того, как он подключен в данный момент.

Важной характеристикой каждого измерительного прибора является его погрешность. Относительная погрешность представляет собой отношение абсолютной погрешности к действительному значению измеряемой Однако эта погрешность зависит от каждого значения измеряемых величин. Например, при измерении напряжений в 1 В, 10 В или 300 В одним и тем же прибором относительная погрешность будет разная.

Поэтому она не может служить для оценки точности такого прибора.

Для этого вводится так называемая приведенная погрешность.

Приведенная относительная погрешность определяется как отношение абсолютной погрешности х к предельному (максимальному) значению прибора хmax, которое может быть измерено по шкале прибора и Приведенная относительная погрешность и лежит в основе деления приборов на классы точности, о которых шла речь выше.

В зависимости от того, какое физическое явление положено в основу действия прибора, электрические измерительные приборы разделяются на следующие системы: приборы магнитоэлектрической системы, электромагнитной, электродинамической и т.д.

Амперметры – приборы, служащие для измерения силы тока. При измерениях амперметр включают в цепь последовательно, т.е. так, чтобы весь измеряемый ток проходил через амперметр. Поэтому амперметры должны иметь малое сопротивление, чтобы включение их не изменяло заметно величины тока в цепи. Вольтметры – приборы, служащие для измерения напряжения. При измерении вольтметр включают параллельно тому участку цепи, на концах которого хотят измерить разность потенциалов. Для того чтобы включение вольтметра не изменяло заметно режима цепи, сопротивление вольтметра должно быть очень велико по сравнению с сопротивлением участка цепи R. Для расширения пределов измерения амперметров и вольтметров применяются шунты и добавочные сопротивления.

Многопредельные приборы – это амперметр или вольтметр, к которым подключены несколько шунтов (Rш) или добавочных 3V 15V 75V предполагаемой величины напряжения подсоединяют клемму с максимальным значением, чтобы прибор не сгорел. Цена деления зависит от того, как подключен прибор.

ИССЛЕДОВАНИЕ ЗАКОНОВ КОЛЕБАТЕЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ

МАТЕМАТИЧЕСКОГО МАЯТНИКА.

ОПРЕДЕЛЕНИЕ УСКОРЕНИЯ СВОБОДНОГО ПАДЕНИЯ

Гармоническими называются колебания, которые совершаются по закону синуса (или косинуса):

где смещение (отклонение) колеблющейся системы от А - амплитуда, т.е. максимальное смещение от положения равновесия, 0 - фаза колебаний. Физический смысл фазы в том, что она пределяет смещение х в данный момент времени, о - начальная фаза колебания (при t=0);

t - время колебаний;

- круговая частота (или угловая скорость) колебаний. связана с частотой колебания и периодом колебания Т:

Т - период - время одного полного колебания.

График зависимости смещения х от времени или график гармонического колебания представлен на рис.1.

Однако гармонические колебания возникают под действием не только упругих, но и других сил, по природе не упругих, но для которых остается справедливым закон F= – kx Такие силы получили название квазиупругих.

Как известно, движение системы под действием силы описывается где a - ускорение колеблющейся системы ( a ), а F= – kx для гармонических колебаний. Тогда второй закон Ньютона будет иметь вид неполного дифференциального уравнения второго порядка которое называют уравнением движения классического осциллятора.

Решением данного уравнения (3) является выражение (1), что нетрудно проверить, дифференцируя дважды (1) по времени и подставляя называется собственной частотой колебаний системы (точки или тела).

Одним из таких классических гармонических осцилляторов является.

математический маятник.

Математическим маятником называют систему, состоящую из невесомой и нерастяжимой нити, на которой подвешен шарик, масса которого сосредоточена в одной точке (рис.2). В положении равновесия на шарик действуют две силы: сила тяжести P=mg и сила натяжения нити N равные по величине и направленные в противоположные стороны.

Если маятник отклонить от положения равновесия на вертикальной плоскости под действием составляющей силы тяжести Pt, которую называют тангенциальной составляющей (нормальная составляющая силы тяжести Pn будет уравновешиваться силой натяжения нити N).

Период колебаний определяется при помощи секундомера и его время рассчитывается из 20-30 полных колебаний маятника по формуле Т = t/n, где t – время n полных колебаний математического маятника.

Целью работы является изучение зависимости периода колебаний математического маятника от длины. Как следует из теории математического маятника период его колебаний определяется по формуле Тогда, очевидно, для разных длин маятника Для проверки этого соотношения кронштейном установите длину маятника 140-150 см и определите его период колебаний. Затем, передвигая кронштейн, уменьшите длину маятника вдвое и опять определите период колебаний. Измерения проводятся не менее трех раз и данные заносятся в таблицу Ср.

Сделайте вывод о характере зависимости периода колебаний математического маятника от его длины.

При определении ускорения свободного падения наблюдают находят g по формуле, полученной из (7):

Расстояния 1 и 2 и соответствующие им значения Т1 и Т2 можно взять из проделанных выше опытов.

ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОМЕНТОВ ИНЕРЦИИ ТВЕРДЫХ ТЕЛ С

ПОМОЩЬЮ ТРИФИЛЯРНОГО ПОДВЕСА

Любое твердое тело можно рассматривать как систему материальных точек, причем масса тела равна сумме масс этих точек Каждая из этих материальных точек при вращении тела имеет траекторию движения в виде окружности, центр которой лежит на оси вращения.

Очевидно, что линейная скорость i каждой i-той точки зависит от расстояния ri до оси вращения и поэтому она не может служить кинематической характеристикой вращательного движения твердого тела.

Равномерное движение материальной точки по окружности можно характеризовать угловой скоростью: равна отношению угла поворота к промежутку времени t, за который этот поворот произошел:

Для неравномерного вращательного движения вводится понятие Измеряется угловая скорость в радиан в секунду (рад/с) или с-1.

Вектор угловой скорости направлен вдоль оси вращения тела таким образом, чтобы его направление совпадало с направлением поступательного движения правовинтового буравчика, ось которого расположена вдоль оси вращения тела OO, а головка вращается вместе с телом. Все три вектора ri, i и взаимно перпендикулярны.

Для неравномерного вращения тела вводится понятие вектора углового ускорения. Вектор углового ускорения в каждый момент времени равен скорости изменения вектора угловой скорости:

Единицей измерения углового ускорения является радиан на секунду в квадрате (рад/с2) или с-2. Если вращение тела вокруг неподвижной оси происходит ускоренно, то вектор углового ускорения совпадает по направлению с вектором угловой скорости. В случае замедленного вращения вектора и направлены противоположно друг другу Возьмем некоторое тело, которое может вращаться вокруг неподвижной оси OO (рис. 1).

Для того чтобы привести тело во вращательное движение, пригодна не всякая внешняя сила. Эта сила должна обладать вращающим моментом относительно данной оси, а направление силы не должно быть плоскости. в которой лежат векторы r и F, т.е. в соответствии с правилом буравчика. Численное значение момента силы определяется выражением:

- угол между векторами r и F. Как видно из рис. 3, величина где h r sin, равная расстоянию от оси вращения до направления действия силы, называется плечом силы относительно этой оси. Следовательно, момент силы численно равен произведению силы на плечо:

Таким образом, физический смысл момента силы состоит в том, что при вращательном движении воздействие силы определяется не только величиной силы, но и тем, как она приложена.

В динамике вращательного движения вводится понятие момента O` вращаться вокруг неподвижной оси OO, как систему инерции тела: сумма моментов инерции всех материальных точек, составляющих тело, т.е.:

Физический смысл момента инерции J состоит в том, что при вращательном движении инерция тела определяется не только величиной массы, но и распределением этой массы относительно неподвижной оси вращения.

т.е. угловое ускорение, с которым вращается тело, прямо пропорционально моменту сил, действующих на тело и обратно пропорционально моменту инерции тела. Этот закон аналогичен основному закону динамики для поступательного движения (второму закону Ньютона): a. При вращении тела аналогично понятию импульса тела ( p mv ) для поступательного движения вводят понятие где J i и i - моменты инерции и угловые скорости тел, составляющих изолированную систему. Он гласит:

в изолированной системе (т.е. момент внешних сил M 0 ) сумма моментов импульса всех тел есть величина постоянная.

Для изолированной системы, состоящей из одного вращающегося тела, закон сохранения (10) запишется в виде:

симметрично расположенных нерастяжимых нитях перпендикулярной к ее плоскости и проходящей через платформы и некоторого тела, находящегося на этой платформе.

Изучение зависимости момента инерции системы (платформа плюс тело) от расположения тела на платформе По диаметру платформы поместить два тела одинаковой формы и массы так, чтобы они соприкасались в центре платформы.

. Измеряя время t 10-20 полных колебаний n платформы, определить период колебаний T по формуле T = t/n. Данные измерения провести не менее трех раз и найти среднее T. Момент инерции системы, из платформы и двух тел определяется по формуле (2):

где k const для данной установки.

Величины R, r, l и mпл указаны на установке, и множитель k определяется один раз для всех измерений.

Результаты занести в таблицу.

По результатам опыта необходимо оценить абсолютную и относительную ошибки измерений.

Увеличив расстояние между телами, повторить опыт. Оформить его в виде аналогичной таблицы.

Сделать вывод о том, как изменяется момент инерции системы от положения тел на платформе.

Это упражнение можно выполнить, изменяя положение одного тела на платформе (например, параллелепипеда) из вертикального в горизонтальное и наоборот.

ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТИ

ПО МЕТОДУ СТОКСА

Реальная жидкость, в отличие от идеальной, обладает вязкостью (внутренним трением), обусловленной сцеплением (взаимодействием) между ее молекулами. При движении жидкости между ее слоями возникают силы внутреннего трения, действующие таким образом, чтобы уравнять скорости всех слоев. Природа этих сил заключается в том, что слои, движущиеся с разными скоростями, обмениваются молекулами.

Молекулы из более быстрого слоя передают более медленному некоторое количество движения, вследствие чего последний начинает двигаться быстрее. Молекулы из более медленного слоя получают в быстром слое некоторое количество движения (или импульса), что приводит к его торможению.

Таким образом, при переносе импульса от слоя к слою происходит изменение импульса этих слоев (увеличение или уменьшение). Это значит, что на каждый из этих слоев действует сила, равная изменению импульса в единицу времени (второй закон Ньютона). Эта сила называется силой трения между слоями жидкости, движущимися с различными скоростями (внутреннее трение).

Рассмотрим жидкость, движущуюся в направлении оси Х (рис.1) Пусть сторону возрастания скорости.

Сила внутреннего трения (вязкости) по Ньютону, действующая между двумя слоями жидкости, пропорциональна площади соприкасающихся слоев S и градиенту скорости:

Знак минус означает, что импульс движения переносится в направлении уменьшения скорости, - коэффициент внутреннего трения, или коэффициент вязкости.

Физический смысл коэффициента вязкости заключается в том, что он численно равен силе внутреннего трения, возникающей на единице площади соприкасающихся слоев жидкости при градиенте скорости между ними, равном единице.

Как следует из формулы (1), в системе СИ коэффициент вязкости измеряется в Нс/м2=Пас (паскаль-секунда), а в системе СГС в днс/см2=г/смс (Пуаз).

Рассмотрим падение твердого тела в форме шарика в вязкой жидкости (рис.2). На шарик действуют три силы: сила тяжести f1 = mg, подъемная или выталкивающая сила (закон Архимеда) – f2 и сила сопротивления движению шарика, обусловленная силами внутреннего трения жидкости, - f3.

При движении шарика слой жидкости, граничащий с его поверхностью, прилипает к шарику и движется со скоростью шарика. Ближайшие смежные слои жидкости также приводятся в движении, но получаемая ими скорость тем меньше, чем дальше они находятся от шарика. Таким Рис.2 образом, при вычислении сопротивления среды следует учитывать трение отдельных слоев жидкости друг о друга, а не трение шарика о жидкость.

Сила сопротивления движению шарика определяется формулой Стокса где v – скорость движения шарика, r – его радиус.

С учетом действия на шарик трех сил уравнение движения в общем где – плотность шарика, 1 – плотность вязкой жидкости, g – ускорение свободного падения.

Все три силы, входящие в правую часть уравнения (3), будут направлены по вертикали: сила тяжести – вниз, подъемная сила и сила сопротивления – вверх.

Сила сопротивления с увеличением скорости движения шарика возрастает. При некоторой скорости шарика сила сопротивления становится равной сумме сил тяжести, т.е. f3 = f2 +f1. Таким образом, равнодействующая этих сил обращается в нуль. Это означает, что уравнение (3) принимает вид m 0. Так как m0, то 0и Таким образом, по достижении шариком скорости v0 далее он движется с постоянной скоростью и уравнение (3) принимает следующий откуда можно получить формулу для определения коэффициента вязкости где - длина пути, проходимого шариком при установившемся движении, t – время его движения.

Определение коэффициента вязкости исследуемой жидкости.

Прибор для определения коэффициента вязкости жидкости состоит из стеклянного цилиндра, наполненного исследуемой жидкостью и имеющего горизонтальные, подвижные металлические обручи 1 и 2 (рис.4). Расстояние между обручами задается преподавателем.

данной работе используются маленькие шарики из свинца.

Измерив предварительно диаметры шариков, опускают их в установившимся к моменту прохождения шариком верхнего обруча, в момент прохождения шарика через верхний край обруча 1 пускают секундомер и в момент прохождения шариком нижнего обруча 2 -останавливают.

Рис.4 По формуле (6) вычисляют значение коэффициента вязкости исследуемой жидкости. В нашем случае = 11,30 г/см3, 1 = 0,96 г/см3.

Проведя эксперимент с указанным числом шариков, вычисляют значения коэффициентов вязкости для каждого шарика, а затем вычисляют среднюю абсолютную и относительную ошибки измерений.

Полученные результаты заносятся в таблицу:

ГРАДУИРОВКА ТЕРМОЭЛЕМЕНТА

И ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЕГО ЭЛЕКТРОДВИЖУЩЕЙ СИЛЫ

Приборы и принадлежности: термопара, два металлических сосуда с термометрами, гальванометр, милливольтметр, аккумулятор, переменное сопротивление, ключ, электроплитка.

При тесном соприкосновении (контакте) двух разнородных металлов между ними возникает разность потенциалов. Она получила название контактной разности потенциалов.

электроны, находящиеся внутри металла, в среднем взаимно уравновешиваются, и электроны движутся свободно внутри металла между узлами решетки. Если же по какой-либо причине электрон выйдет за пределы металла, то на него начнут действовать неуравновешенные силы притяжения со стороны ионов поверхности металла и со стороны того избыточного положительного заряда, который возник в металле в связи с потерей электрона. Результирующая сила F, направленная в сторону металла, возвратит электрон в металл. Между тем, обладая кинетической энергией, электроны непрерывно «выскакивают» из металла на расстояния, не превышающие атомных размеров, и втягиваются обратно. В результате решетка из положительных ионов будет снаружи обволакиваться тонким слоем отрицательных электронов и на всей поверхности металла образуется двойной электрический слой, который является своеобразным конденсатором, препятствующим новым электронам выходить изнутри металла наружу. Таким образом, для того, чтобы покинуть металл и уйти в окружающую среду, электрон должен совершить работу А против сил притяжения к металлу, действующих на расстоянии порядка размера кристаллической ячейки (10-8 см). Эта работа называется работой выхода электронов из металла. Чем больше работа выхода, тем труднее электрону вылететь из металла. Величина работы выхода зависит от химической природы металла и состояния его поверхности, загрязнения, влажности и т.д.

Работу выхода принято выражать в электронвольтах (эВ). Один электронвольт равен работе перемещения электрона в электрическом поле между точками с разностью потенциалов 1 В.

1 эВ=1,610-12 эрг=1,610-19 Дж.

Работа выхода у различных металлов различна и колеблется в пределах от 1 до 6 эВ.

Итак, переходя теперь к выводу общего выражения для контактной разности потенциалов, учтем сначала первую причину – различную работу выхода. Для этого приведем в контакт два металла 1 и 2, имеющих работу Следовательно, через поверхность соприкосновения металлов будет происходить «перекачка» свободных электронов из первого металла во второй, в результате чего первый металл зарядится положительно, второй – отрицательно. Возникающая при этом разность потенциалов создает электрическое поле напряженностью, которое будет затруднять дальнейшую «перекачку» электронов и совсем прекратит ее, когда работа перемещения электрона за счет контактной разности потенциалов станет равна разности работ выхода электрона из металлов:

где е – заряд электрона. Значение 1' ' составляет обычно около одного вольта.

Второй причиной, обусловливающей контактную разность потенциалов является различная концентрация свободных электронов.

. Из молекулярной физики известно, что концентрация атомов газа n на высоте h связана с концентрацией nо у поверхности Земли формулой Здесь mgh есть разность потенциальных энергий молекул воздуха W1-W2 на высоте h и у Земли. В случае двух соприкасающихся металлов электроны находятся в электрическом поле и W1 W2 e 1 " " где n1 и n2 – концентрация электронов в обоих металлах. Отсюда зависит только от температуры и химической природы металлов.

Приведем в соприкосновение несколько (например, четыре) разнородных металлических проводников, имеющих одинаковую температуру (рис.3,а). Очевидно, что разность потенциалов между Тогда, учитывая (3) и выполняя простые преобразования, получим показывает, что разность потенциалов между концами такой цепи не зависит от химической природы промежуточных проводников.

Если теперь непосредственно соединить между собой концевые проводники (рис.3,б), то эта разность потенциалов компенсируется равной по величине разностью потенциалов 1-2, возникающей в месте контакта проводников 1 и 4. Поэтому контактная разность потенциалов не создает тока в замкнутой цепи металлических проводников, имеющих одинаковую температуру. Однако контактная разность потенциалов, как видно из формулы (3), зависит от температуры. Этой зависимостью и обусловлено явление, получившее название термоэлектрического эффекта.

называемая термоэлектродвижущей силой, а в замкнутой цепи пойдет ток силой J. Пользуясь формулой (3), получаем пропорциональна разности температур спаев. Физический смысл постоянной термопары определяется из формулы 4:

термоэлектродвижущей силе, возникающей при разности температур спаев в 1 градус. Наиболее распространенные термопары: медьконстантан, железо-константан, железо-никель, платина-платинородий и др. имеют среднюю величину с порядка (5-100) мкВ/К.

Зависимость ТЭДС от разности температур спаев позволяет использовать термопары в качестве термоэлектрических термометров. С этой целью составляется цепь, изображенная на рис.5. Спай b термопары, составленной из проводников 1 и 2 (на рис.6 они показаны разной толщины), поддерживается при постоянной известной температуре Tb (например, при температуре тающего льда или комнатной температуре).

Спай a помещается в среду, температура Ta которой подлежит измерению.

Зная постоянную с данной термопары и измеряя гальванометром Г термоэлектродвижущую силу, рассчитывают температуру Ta.

Термоэлектрический термометр очень чувствителен, имеет малую температурную инерцию, применим в широком диапазоне температур, позволяет измерять температуру малых объемов среды (практически – точек среды). Кроме того, он допускает дистанционные измерения, т.е.

определение температуры объекта, расположенного на большом расстоянии от места измерения или недоступного для непосредственного измерения.

Описание схемы и метода измерения термоэлектродвижущей силы Правый спай термопары опущен в сосуд, наполненный водой комнатной температуры. Левый спай опущен в такой же сосуд с водой, температура которой может изменяться путем подогревания с помощью электроплитки.

Эл. печь плитка

ИЗУЧЕНИЕ РАБОТЫ ЭЛЕКТРОННОГО ОСЦИЛОГРАФА.

ПРОВЕРКА ГРАДУИРОВКИ ЗВУКОВОГО ГЕНЕРАТОРА

Устройство электронного осциллографа Основными узлами осциллографа являются электронно–лучевая трубка, блок питания, усилитель напряжения Ux, усилитель напряжения Uy, генератор пилообразного напряжения Up и синхронизирующее устройство.

Электронно-лучевая трубка внешне представляет собой стеклянный баллон с высоким вакуумом (рис.1).

Она состоит из электронной пушки, дающей пучок электронов (на рис. она выделена пунктиром ), двух пар отклоняющих пластин Пх и Пу,расположенных во взаимно перпендикулярных плоскостях, и флуоресцирующего экрана. Электронная пушка позволяет получить сфокусированный поток электронов. Она состоит из накаливаемого катода К, управляющего электрода УЭ, имеющего в центре отверстие для получения узкого электронного луча, и двух анодов А1 (ускоряющий анод ) и А2 (фокусирующий анод). Между катодом и первым анодом А приложено напряжение порядка 103 В. Поэтому электроны ускоряются электрическим полем и попадают на флуоресцирующий экран, вызывая его свечение. Меняя величину этого напряжения и его полярность, можно уменьшать количество электронов, проходящих через его отверстие, а, следовательно, и яркость пятна на экране трубки.

Выйдя из второго анода, электронный луч проходит между двумя парами металлических пластин Пх и Пу Если на любую пару пластин подать напряжение, то электронный луч отклонится от своего первоначального направления, т.к. электроны будут притягиваться к пластине, заряженной положительно, и отталкиваться от пластины, заряженной отрицательно.

Напряжения на управляющем электроде, первом и вторым анодах, с помощью которых можно изменять яркость и фокус электронного луча, регулируются делителями напряжения, к которым подводится высокое постоянное напряжение от блока питания.

Другим важным элементом электронно-лучевого осциллографа является генератор развертки.

Генератор развертки представляет собой радиотехническое устройство, позволяющее перемещать электронный луч вдоль горизонтальной оси с постоянной скоростью (V=const.) Предположим, что в момент времени t0 к периодический характер, то на экране получится кривая зависимости напряжения от времени в интервале времени от t1 до t2, где t2-момент времени, когда пятно достигает края экрана. Так как U(t) -периодическая функция с периодом T=t1-t0, то на экране будет виден один период изменения величины U(t) (рис.2).Если заставить луч в момент времени t мгновенно возвратиться в исходное состояние (точку А, соответствующую времени t0) и повторить развертку с V=const до точки В (соответствующей времени t1), мы увидим на изменения величины U(t).

Таким образом, смещая луч от точки А до точки В вдоль горизонтальной оси с V=const, а потом мгновенно возвращая его от В в А и повторяя такую развертку многократно, мы сможем увидеть на экране неподвижную картину U(t) в течение одного периода, если T=t1-t0. Если же nT=t1-t0, где n-целое число, то на экране мы получим n периодов изменения величины U(t).

После всего сказанного следует, что график изменения во времени напряжения развертки Up должен иметь вид, изображенный на рис.3.

Для получения такого напряжения в осциллографе смонтирован генератор пилообразного напряжения. Итак, для получения неподвижного изображения исследуемого периодического напряжения U(t) на экране осциллографа необходимо, чтобы t1-t0=nT, где n-целое число. Если же nчисло дробное, то изображение на экране будет передвигаться, что затрудняет наблюдение за этим изображением.

На рис.4 приведен внешний вид лицевой панели осциллографа, где расположены все его органы управления с соответствующими надписями.

ВЫПОЛНЕНИЕ РАБОТЫ

1. Изучить блок-схему осциллографа и назначение каждого органа управления на передней панели.

2. Подключить осциллограф к сети, включить последовательно тумблеры "сеть" и "луч". После прогрева осциллографа (1-2мин.), манипулируя ручками "ось X" и "ось Y", поместить светящееся пятно в центр экрана и, регулируя ручками "яркость" и "фокус", добиться, чтобы оно было резким и минимальных размеров.

СЛЕД ЛУЧА НЕ ДОЛЖЕН БЫТЬ СЛИШКОМ ЯРКИМ!

3. Включить генератор развертки, установив переключатель "диапазон частот" и ручку "амплитуда синхронизации" в среднее положение.

Переключатель "синхронизация" поставить в положение "внутр ". Ручку "усиление" по горизонтали повернуть вправо до тех пор, чтобы получилась светящаяся полоса в пределах экрана.

УПРАЖНЕНИЕ 1 Исследование формы переменного электрического 1. Исследовать форму переменного электрического напряжения на выходе звукового генератора ЗГ синусоидальных напряжений.

Для этого необходимо исследуемое напряжение подать на вертикальный вход осциллографа "осьY" (клеммы "вход" и "земля"). Регулируя ручкой "усиление" по вертикали, а если потребуется переключателем "ослабление", уложить наблюдаемую картину в экран осциллографа по вертикали. Меняя частоту генератора развертки (переключатель "диапазон частот" и ручка "частота плавно"), добиться устойчивого изображения нескольких периодов колебаний переменного электрического напряжения.

Зарисовать наблюдаемую картину и сделать соответствующие выводы.

2. Исследовать форму переменного электрического напряжения в городской электрической сети ( снять с трансформатора или с клеммы "контр. сигнал").

Клемма "контр. сигнал" находится на передней панели осциллографа. К ней подключен один конец вторичной обмотки трансформатора, находящегося внутри осциллографа. Второй конец этой обмотки припаен к клемме “земля”. Поэтому для исследования этого напряжения достаточно соединить клемму "контр. сигнал" с входом "У".

Далее повторить, как и в п.1.

3. Исследовать анологично форму переменного электрического напряжения на выходе внешнего генератора пилообразных напряжений.

УПРАЖНЕНИЕ 2. Измерение переменного электрического Для измерения переменного электрического напряжения с помощью осциллографа нужно знать его чувствительность. Определить чувствительность осциллографа по вертикали jy и неизвестное напряжение можно следующим образом.

1.Выключить ''усиление'' по горизонтали.

2.Переключатель ''ослабление'' поставить в положение 1:10.

3.Подать на вертикальный вход известное напряжение U0 с клеммы ''контр.

сигнал'' (U0=2,5В).

4.Уложить наблюдаемую картину в экран по вертикали, регулируя ручкой ''усиление'' по ''оси Y''.

В ДАЛЬНЕЙШЕМ УСИЛЕНИЕ ПО ВЕРТИКАЛИ НЕ ТРОГАТЬ!

5.Измерить отклонение L луча на экране.

6.Определить чувствительность осциллографа по формуле jy =(L/2)/U0, где U0- амплитудное значение напряжения. Таким образом, чувствительность осциллографа при данном усилении численно равна отклонению луча (в мм) на экране осциллографа, вызываемого напряжением в 1В.

7.Неизвестное напряжение U (с трансформатора или с выхода звукового генератора) подать на вертикальный вход и измерить отклонение l луча, вызываемое этим напряжением. Тогда, с учетом (1), U=U0(l/L). Если отклонение луча l не укладывается в экране осциллографа, следует переключатель ''ослабление'' поставить в положение 1:100 и учесть это при вычислении U. Если отклонение l луча очень мало, следует переключатель ''ослабление'' поставить в положение 1:1 и также это учесть при вычислении U.

УПРАЖНЕНИЕ 3. Наблюдение фигур Лиссажу с помощью звукового Фигуры Лиссажу- это кривые сложной формы, которые получаются в результате сложения двух взаимно перпендикулярных гармонических колебаний с различными частотами :

Вид фигуры Лиссажу зависит от соотношения складываемых частот. Если частота одного колебания известна, например x, то частоту другого колебания y можно найти из общего вида фигур Лиссажу по формуле:

где nх - число пересечений данной фигуры с осью Х, а nу - с осью У.

Фигуры Лиссажу демонстрируются лаборантом или преподаввателем:

ИЗУЧЕНИЕ ВЛИЯНИЯ МАГНИТНОГО ПОЛЯ НА ВЕЩЕСТВА

СНЯТИЕ ПЕТЛИ МАГНИТНОГО ГИСТЕРЕЗИСА

ФЕРРОМАГНЕТИКОВ

Все вещества, помещенные в магнитное поле, намагничиваются в большей или меньшей степени. При этом одни вещества ослабляют внешнее магнитное поле, а другие его усиливают. Первые называются диамагнетиками, вторые - парамагнетиками. Среди магнетиков особенно выделяется группа веществ, вызывающих очень большое усиление внешнего магнитного поля. Эти вещества называются ферромагнетиками.

Рассмотрим причины возникновения диа-, пара- и ферромагнитного состояний в различных веществах. Каждому атому приписываеися свой магнитный момент. Как известно, атомы любого вещества состоят из ядер, вокруг которых по стационарным орбитам движутся электроны.

Магнитный момент, вызванный движением электрона по орбите, называется его орбитальным магнитным моментом. Помимо этого, электрон обладает так называемым собственным (спиновым) магнитным моментом, обусловленным его вращением вокруг собственной оси.

Собственным магнитным моментом обладает также ядро атома.

Геометрическая сумма орбитальных и спиновых магнитных моментов электронов и собственного магнитного момента ядра образует магнитный момент атома вещества.

У диамагнитных веществ суммарный магнитный момент атома равен нулю, т.к. имеющиеся в атоме орбитальные, спиновые и ядерные магнитные моменты взаимно компенсируются. Однако под влиянием внешнего магнитного поля у этих атомов возникает магнитный момент, направленный всегда противоположно этому внешнему полю (рис. 1). В результате диамагнитная среда намагничивается и создает собственное магнитное поле, направленное противоположно внешнему полю и поэтому ослабляющее его. Возникшие магнитные моменты атомов диамагнетиков сохраняются до тех пор, пока существует внешнее магнитное поле. При выключении этого поля индуцированные магнитные моменты атомов исчезают и диамагнетики размагничиваются. Необходимо отметить, что диамагнитный эффект происходит независимо от температуры вещества.

Диамагнитными веществами являются висмут, ртуть, фосфор, сера, медь, серебро, большинство органических соединений (в том числе вода).

У атомов парамагнитных веществ орбитальные, спиновые и ядерные магнитные моменты атомов не компенсируют друг друга. Поэтому атомы парамагнетика всегда обладают магнитным моментом. Однако атомные магнитные моменты расположены беспорядочно и поэтому в отсутствии внешнего магнитного поля парамагнитная среда в целом не обнаруживает магнитных свойств. Внешнее магнитное поле поворачивает атомы парамагнетика так, что их магнитные моменты устанавливаются преимущественно в направлении этого поля. При этом полной их ориентации в указанном направлении препятствует тепловое движение атомов. В результате парамагнетик намагничивается и создает собственное магнитное поле, всегда совпадающее по направлению с внешним и потому усиливающее его. При выключении внешнего магнитного поля тепловое движение атомов разрушает ориентацию атомных магнитных моментов и парамагнетик размагничивается. Поэтому с повышением температуры у этих веществ намагниченность уменьшается. В парамагнетике, конечно, имеет место и диамагнитный эффект - появление индуцированных магнитных моментов, ослабляющих внешнее магнитное поле. Однако здесь диамагнитный эффект не заметен на фоне сильного парамагнитного эффекта. К парамагнетикам относятся некоторые газы (кислород, азот), металлы (алюминий, вольфрам, платина), щелочные и щелочноземельные металлы.

В ферромагнетиках особенно сильно взаимодействие магнитных моментов атомов между собой. В результате ниже определенной температуры (она называется точкой Кюри ферромагнетика) магнитные моменты атомов уже в отсутствии внешнего магнитного поля принимают упорядоченную ориентацию, которая сохраняется одинаковой в пределах макроскопических областей, называемых доменами. Однако ориентация магнитных моментов отлична друг от друга, и ферромагнетик в целом не обладает магнитным моментом. Во внешнем магнитном поле за счет движения границ доменов происходит преимущественный рост тех доменов, которые своим магнитным моментом ориентированы в направлении этого поля, и ферромагнетик намагничивается до насыщения.

При выключении внешнего магнитного поля ферромагнетик в отличие от диа- и парамагнетиков полностью не размагничивается, а сохраняет некоторую остаточную магнитную индукцию, т.к. тепловое движение не в состоянии дезориентировать столь крупные совокупности атомов, какими являются домены. К ферромагнетикам относятся железо, никель, кобальт, гадолиний, диспрозий, некоторые сплавы и окислы этих металлов, а также ряд сплавов марганца и хрома.

Для всех рассмотренных типов магнетиков при помещении их в магнитное поле результирующую магнитную индукцию B можно записать где B0 - магнитная индукция внешнего магнитного поля. Таким образом, у парамагнетиков и ферромагнетиков векторы B0 и Bсобст. направлены в одну сторону, а у диамагнетиков - в разные стороны.

характеристики магнитного поля кроме вектора магнитной индукции B вводят дополнительный вектор - напряженность магнитного где - магнитная проницаемость среды, а 0 - магнитная постоянная. Как видно из формулы (2), вектор H не зависит от магнитных свойств среды и поэтому характеризует магнитное поле в вакууме. Магнитная индукция внешнего магнитного поля (т.е. вакуума) B0 будет связана с напряженностью магнитного поля следующим соотношением:

т.к. для вакуума =1. Из формул (2) и (3) следует, что Таким образом, магнитная проницаемость показывает, во сколько раз магнитная индукция в веществе изменяется по сравнению с вакуумом.

Способность различных веществ к намагничиванию характеризуют еще вектором интенсивности намагничивания J 0, который равен векторной сумме магнитных моментов всех атомов, содержащихся в единице объема вещества. Вектор намагничивания J связан с вектором индукции собственного магнитного поля B собст. соотношением Из (1), (3) и (5) следует, что Итак, вектор J характеризует магнитное поле, созданное магнитными моментами атомов вещества; вектор H характеризует магнитное поле вакуума, созданного токами в проводниках; вектор B характеризует результирующее магнитное поле, т.е. поле, созданное и токами в проводниках, и магнитными моментами атомов вещества.

Для диамагнетиков 1, для парамагнетиков - 1. В обоих случаях величина магнитной проницаемости не зависит от пропорциональна напряженности внешнего магнитного поля. При сравнительно небольшой величине напряженности H H индукция достигает довольно большого значения BH, после чего она изменяется слабо, т.е. наступает как бы ее насыщение.

Если в ферромагнетике, насыщенном, например, до состояния BH (рис.3), начать уменьшать напряженность внешнего магнитного поля H, то индукция B будет также уменьшаться. Однако ее уменьшение будет происходить не по кривой 1-0, а по кривой 1-2 графика намагничивания.

При H =0 ферромагнетик не размагничивается полностью - в нем сохраняется остаточная магнитная индукция Bост..

Полное размагничивание (кривая 2-3) наступит лишь в том случае, если к образцу приложить внешнее магнитное поле H H c, т.е. поле противоположного знака. Эта напряженность магнитного поля называется коэрцитивным полем. Дальнейшее увеличение магнитного поля противоположного знака вызовет индукцию - BH обратного направления (кривая 3-4) и соответственно остаточную индукцию - Bост. того же направления. Затем ферромагнетик можно опять размагнитить (кривая 4-5и вновь перемагнитить до насыщения (кривая 6-1).

Рассмотренное явление отставания изменения магнитной индукции от изменения напряженности намагничивающего поля называется магнитным гистерезисом, а замкнутая кривая 1-2-3-4-5-6-1 - петлей магнитного гистерезиса.

Выше отмечалось, что ферромагнетики (в отличие от диапарамагнетиков) обладают характерной особенностью - ниже точки Кюри они разбиваются на самопроизвольно намагниченные до насыщения области или домены. Домены – это макроскопические области, в каждой из которых магнитные моменты всех атомов имеют одинаковое направление (рис.1) Линейные размеры ферромагнитных доменов 10-2 - 10 - 3 см. При достаточно сильном магнитном поле H H магнитные моменты отдельных доменов выстраиваются параллельно внешнему полю и ферромагнетики быстро намагничиваются до насыщения. При выключении внешнего магнитного поля тепловое движение не в состоянии полностью разрушить доменную структуру, т.е.

сохраняется остаточная магнитная индукция. Для размагничивания на ферромагнетик необходимо подействовать так называемой коэрцитивной силой: это напряженность магнитного поля, в которое необходимо поместить ферромагнетик, чтобы его полностью размагнитить.

Этим объясняется магнитный гистерезис. Размагничиванию способствуют также встряхивание и температурный нагрев. При температуре, равной точке Кюри (например, для железа она равна 770оС), тепловое движение оказывается способным дезориентировать атомы в самих доменах, вследствие чего ферромагнетик превращается в парамагнетик.

Изучение ферромагнетиков статическим методомОписание схемы и Основной частью схемы (рис.4) является измерительный прибор магнитоэлектрической системы, в котором постоянный магнит заменен электромагнитом.Сердечником электромагнита служит исследуемый ферромагнетик 1, изготовленный в виде стержня. При пропускании по катушке 2 электромагнита постоянного тока J внутри ее создается магнитное поленапряженностью H (Н ~ J) Это магнитное поле намагничивает ферромагнетик 1 (рис.4). Магнитное поле ферромагнетика взаимодействует с магнитным полем катушки с током, что приводит к отклонению стрелки прибора. Это отклонение N прямо пропорционально намагниченности ферромагнетика В.

Так как напряженность магнитного поля пропорциональна току, фиксируемому амперметром, то измеренение зависимости B от H можно свести к нахождению зависимости N f (J ).

С помощью потенциометра R2 и коммутатора К2 можно менять величину и направление постоянного тока через обмотку электромагнита, а следовательно, величину и направление магнитного поля в исследуемом образце.

Ключ К3 через добавочное сопротивление включает источник постоянного тока с напряжением 1,25 В.

1. Снятие кривой намагничивания и петли магнитного гистерезиса проводится для всей группы с помощью лаборанта.

Для этого подключают схему коммутатором К1 к источнику постоянного напряжения (36 В), замыкают ключ К3 и, меняя с помощью потенциометра R2 ток в катушке через 0,02 А, отмечают соответствующие показания N измерительного прибора и составляют таблицу значений 2. Не выключая установки после выполнения п.3, уменьшают с помощью потенциометра R2 через 0,2 А ток до нуля. Затем, изменяя с помощью коммутатора К2 направление тока, увеличивают его до возможных пределов и снова уменьшают до нуля. Переключив коммутатор К2, снова увеличивают ток - полный цикл изменения тока завершен. Изменение тока сопровождают записью соответствующих пар значений J и N и составляют таблицу значений N f (J ) помня, что при переключении коммутатора К ток изменяет направление. Необходимо учитывать знаки показаний прибора.

3. По результатам измерений строятся графики N f (J ), что аналогично B fH.

ИЗУЧЕНИЕ РАБОТЫ ПРОСТЕЙШЕГО ЛАМПОВОГО ГЕНЕРАТОРА

ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ КОЛЕБАНИЙ

конденсатора можно понять, вспомнив, в чем состоит явление самоиндукции.

Явление самоиндукции состоит в следующем: при всяком изменении тока в контуре в нем возникает э.д.с. самоиндукции, которая прямо пропорциональна скорости изменения тока в контуре (di/dt) и обратно этой скорости направлена:

Если ток нарастает, э.д.с. препятствует этому увеличению тока и создает индукционный ток противоположного направления. Если ток уменьшается, э.д.с. препятствует уменьшению тока и создает индукционный ток того же направления и перезаряжает пластины конденсатора. Далее процесс повторяется в обратном направлении.

Т.е. в ходе процесса периодически изменяются (колеблются) заряд и напряжение на конденсаторе, сила и направление тока, текущего через индуктивность. Эти колебания сопровождаются взаимными превращениями энергий электрического и магнитного полей.

Если сопротивление контура равно нулю, то указанный процесс будет продолжаться неограниченно долго и мы получим незатухающие электрические колебания, период которых будет зависеть от величин L и Колебания, происходящие в таком идеальном контуре (R=0), называются свободными, или собственными, колебаниями контура с В реальном колебательном контуре омическое сопротивление R нельзя свести к нулю. Поэтому в нем электрические колебания всегда рис.3. Он состоит из колебательного контура LC, включенного в анодную цепь трехэлектродной лампы последовательно с источником БА постоянного анодного напряжения. Анодная батарея БА является как бы "резервуаром", из которого подается энергия в колебательный контур. С катушкой L контура индуктивно связана катушка L1, концы которой подключены к сетке и катоду лампы. Она связывает работу лампы с колебательным процессом в контуре и называется катушкой обратной связи.

Трехэлектродная лампа вместе с катушкой обратной связи служит для того, чтобы энергия подавалась в контур в такт колебаниям.

Незатухающие колебания получаются благодаря периодической подзарядке конденсатора анодным током лампы, проходящим через контур. Для того чтобы осуществлять периодическую подзарядку конденсатора контура в необходимые моменты времени, анодный ток должен иметь пульсирующий характер. Это обеспечивается путем соответствующего изменения потенциала на сетке лампы, который меняется при изменении направления тока разрядки в контуре LC за счет явления взаимной индукции между катушками L и L1.

При отрицательном заряде на сетке лампа оказывается "запертой", анодный ток через лампу не пойдет. Колебательный контур будет работать в обычном режиме. При положительном заряде на сетке лампа ’’откроется’’ и произведет подразядку конденсатора. Затем начнется повторение процесса.

Таким образом, лампа периодически подает в контур энергию от анодной батареи. Благодаря этому в контуре совершаются незатухающие электрические колебания.

В данной работе используется ламповый генератор с автотрансформаторной обратной связью. На рис.4 его схема приведена слева.

В этой схеме в контуре, состоящем из катушки L и конденсатора С создаются незатухающие колебания участка характеристики триода.

Справа на рис.4 расположен резонансный контур с катушкой индуктивности L1=0,475 10-3 Гн и конденсатором переменной емкости С1=10 550 пФ. Параллельно им включен микроамперметр. Очевидно, что катушки L и L1 индуктивно (посредством магнитных полей) связаны друг с другом.

Определение периода незатухающих колебаний генератора.

Работа выполняется двумя студентами с помощью лаборанта с записью результатов на доске для всей группы.

Наличие генерации демонстрируется при помощи индикатора высокочастотного электромагнитного поля на неоновой лампе, которая загорается при приближении его к катушке индуктивности L.

Так как катушки генератора L и резонатора L1 связаны между собой индуктивно, то в резонаторе также возникнут колебания, на наличие которых указывает ток в микроамперметре. Изменяя емкость С1, можно наблюдать резонанс:

- явление резкого увеличения тока в резонаторе при совпадении частоты колебания резонатора с частотой колебания лампового генератора.

В этом случае колебания в резонаторе будут происходить с таким же периодом, как и в генераторе: Т1=Т, т.е.

где C1 - значение емкости переменного конденсатора С1, соответствующее максимальному значению тока.

Изменяя величину емкости С1, определяют силу тока в резонаторе, обязательно пройдя через максимальное значение силы тока. Результаты измерений записывают на доске. Каждый студент переписывает эти данные в тетрадь и строит график зависимости силы тока в резонаторе от величины емкости С1 (по оси ординат откладывается сила тока, а по оси абсцисс - емкость переменного конденсатора). На полученной резонансной кривой максимум тока будет соответствовать определенной емкости C1.

Зная эту емкость и величину L (см. выше), определяют период и частоту колебаний генератора по формулам:

ИЗУЧЕНИЕ ЯВЛЕНИЯ ВРАЩЕНИЯ ПЛОСКОСТИ КОЛЕБАНИЙ

ПЛОСКОПОЛЯРИЗОВАННОГО СВЕТА

1. Естественный и поляризованный свет.

Свет представляет собой сложное явление (как иногда говорят, имеет двойственную природу) – в одних случаях он проявляет себя как волновой процесс, в других – как поток световых частиц – фотонов.

Другими словами, свет – это электромагнитные волны, обладающие некоторыми свойствами частиц.

Распространение света в пространстве при таких, например, явлениях, как интерференция, дифракция, поляризация, правильно описываются классической теорией электромагнетизма.

При испускании, поглощении, рассеянии света в первую очередь проявляются корпускулярные свойства фотонов. Если волновая и корпускулярная гипотезы противоречат одна другой, то волновая и квантовая теории света не отвергают, а дополняют друг друга.

В настоящее время показано, что такую двойственную природу имеют все элементарные частицы (электроны, протоны, нейтроны), из которых состоит вещество.

Свет, излучаемый отдельным атомом, представляет собой электромагнитную волну: совокупность двух поперечных взаимно перпендикулярных колебаний вектора напряженности E электрического и B колеблются в одинаковой фазе. Вектор скорости распространения электромагнитной волны всегда перпендикулярен векторам E и B :

Электромагнитные волны, излучаемые светящимися телами, являются результирующими тех отдельных волн, которые испускаются его атомами.

Вследствие того, что атомы беспрерывно изменяют свою пространственную ориентацию, изменяется с большой частотой и направление колебания вектора E (а значит, и B ) результирующей световой волны.

В дальнейшем, при рассмотрении явления поляризации света все рассуждения будут идти относительно вектора напряженности E, но при этом следует помнить об обязательном существовании перпендикулярного электромагнитная волна, в которой колеблется лишь один из этих векторов, невозможна.

источника в направлении к читателю. Тогда мгновенная "фотография" расположения элементарных векторов E от каждого излучающего атома будет подобна схеме, изображенной на рис. 2а.

Свет называется естественным, если плоскостей колебания вектора E бесконечное множество (рис. 2а).

Если колебания вектора E совершаются в одной плоскости, то свет называется поляризованным. (рис. 2в).

Если под влиянием внешних воздействий или внутренних особенностей источника света появляется предпочтительное, наиболее вероятное направление колебаний, то такой свет называется частично поляризованным (рис. 2б).

Плоскость, в которой происходят колебания вектора напряженности E электрического поля, называется плоскостью колебаний.

Плоскость, в которой колеблется вектор индукции магнитного поля B, называется плоскостью поляризации. Следовательно, плоскость колебаний перпендикулярна плоскости поляризации.

Практически неполяризованным светом можно считать дневной свет.

Искусственные источники света, как правило, дают частично поляризованный свет. Вольфрамовая нить электрической лампочки излучает свет, поляризованный до 15 – 20%, ртутная лампа до 5 – 8%, люминесцентные лампы испускают сильно поляризованный свет.

Естественный свет можно поляризовать, т.е. превратить его в поляризованный свет. Для этого надо создать такие условия, при которых колебания вектора напряженности E электрического поля могли бы совершаться только вдоль одного определенного направления. Подобные условия могут, например, создаваться при прохождении естественного света сквозь среду, анизотропную в отношении электрических колебаний.

Как известно, такая анизотропия свойственна кристаллам. На рис. показано, как при попадании естественного света на поляризатор П из последнего выходит поляризованный луч. Чтобы убедиться в том, что полученный луч поляризован, и выяснить направление поляризации, поставим на его пути дальше вторую такую же поляризующую пластинку А, называемую в этом случае анализатором. Если оптические оси поляризатора и анализатора параллельны друг другу, то поляризованный свет пройдет через анализатор, почти не снижая своей интенсивности.

Если же оптические оси поляризатора и анализатора перпендикулярны, то анализатор полностью погасит падающий на него поляризованный луч. В этом случае говорят, что анализатор и поляризатор скрещены. В общем случае интенсивность света, вышедшего из анализатора J равна интенсивности плоскополяризованного света, падающего на анализатор J умноженному на квадрат косинуса угла между оптическими осями поляризатора и анализатора (законом Малюса):

Понятно, что обе пластинки совершенно одинаковы (их можно менять местами); данные названия характеризуют лишь назначение пластинок.

Некоторые вещества, называемые оптически активными, обладают способностью вызывать вращение плоскости колебаний (а значит, и плоскости поляризации) проходящего через них плоскополяризованного света. При повороте плоскости колебаний по часовой стрелке, если смотреть на встречу лучу, вещество называют правовращающим, при повороте против часовой стрелки – левовращающим.

К оптически активным веществам относится ряд твердых тел (кварц, сахар и др.) и многие жидкости (скипидар, водный раствор сахара, углеводы, эфирные масла и др.) Многие оптически активные вещества существуют в двух разновидностях – правовращающей и левовращающей. Это явление вращения плоскости колебаний в основном обусловлено наличием определенной асимметрии в строении отдельных молекул среды и угол поворота прямо пропорционален числу этих молекул на пути луча. В кристаллах, например в кварце, оптическая активность обусловлена особенностями строения самого кристалла, а не составляющих его молекул. Так, в природе встречаются кристаллы кварца в двух модификациях – правые и левые кристаллы, являющиеся зеркальными изображениями один другого. Пластинки, вырезанные из одного из этих кристаллов, вращают плоскость колебаний вправо, а пластинки, вырезанные из другого, дают такое же вращение влево. Для четкого наблюдения этого явления плоскополяризованный луч должен входить в кристалл вдоль оптической оси.

Для твердых тел угол поворота плоскости колебаний поляризованного света пропорционален толщине l слоя вращающего вещества, сквозь где – удельное вращение, которое характеризует вращательную способность вещества.

Для растворов равно отношению угла, на который поворачивается плоскость колебаний поляризованного света, проходящего сквозь слой раствора, к толщине слоя и концентрации раствора. Таким образом, в случае раствора этот угол пропорционален еще и концентрации c раствора:

В отличие от удельного вращения кристаллов этот коэффициент для растворов обозначается через [].

Простейшая установка для измерения угла вращения плоскости колебаний состоит (рис. 5) из источника монохроматического света S, поляризатора П, кюветы К с исследуемым веществом и анализатора А.

Очевидно, что при скрещенных поляризаторе и анализаторе и отсутствии раствора свет будет полностью гаситься. Если кювету К наполнить раствором оптически активного вещества, то вследствие вращения плоскости колебаний наступит просветление поля зрения. Угол, на который нужно повернуть анализатор для полного затемнения, будет равен углу вращения плоскости колебаний вектора E.

Явление вращения плоскости колебаний находит широкое применение в промышленности для измерения и контроля концентрации оптически активных растворов. Зная удельное вращение данного вещества и длину трубки l, можно, измерив угол поворота, определить по формуле (3) концентрацию раствора c. Приборы, служащие для исследования растворов (преимущественно сахарных), вызывающих вращение плоскости колебаний, носят название сахариметров.

В поляриметрах вращение анализатора измеряется в угловых градусах, а в сахариметрах – сразу указывается процентное содержание сахара в растворе.

Определение удельного вращения кварца с помощью поляриметра Поляриметр предназначен для измерения оптической активности твердых и жидких веществ в угловых градусах.

Ввиду того, что глаз более чувствителен к сравнению освещенностей, чем к абсолютному их измерению, поле зрения в вещества основан на уравнивании яркости трех частей поля зрения :средней и двух боковых (рис.6).

Работа с поляризатором состоит в следующем. Вращением анализатора устанавливают его в положение, при котором освещенность трех частей поля зрения будут одинаковы (рис.6в). Записывают полученное значение угла 0, соответствующее исходному положению анализатора.

1. Искомый угол вращения плоскости колебаний находится по разности: =1 - 0..

На рис. 7 приведен внешний вид поляриметра. Источником света в поляриметре является лампа накаливания 1. Свет от лампы попадает на барабан 2, в котором имеется четыре светофильтра – красный, оранжевый, зеленый, синий. Пройдя светофильтр, свет попадает на входную головку прибора 3, где находится конденсор, поляризатор и кварцевая пластинка.

Далее свет проходит через соединительную трубу 4 со шторкой, в которое помещается исследуемое вещество. На выходе трубы находится устройство анализатора, которое состоит из неподвижного лимба 5 с градусной шкалой от 0о до 360о, двух диаметрально расположенных вращающих нониусов, приводимых во вращение с помощью фрикциона 6, и зрительной трубы с окуляром 7. На зрительной трубе имеется муфта 8, с помощью которой устанавливается резкое видение тройного поля зрения.

Шкалу лимба и нониусы можно рассматривать через расположенные перед ними линзы.

1. Включить шнур электропитания поляриметра в сеть и вращением барабана установить один из светофильтров, например, оранжевый. Без исследуемого вещества и с закрытой шторкой соединительной трубы перемещением муфты 8 зрительной трубы установить окуляр 7 на резкое изображение разделяющих линий тройного поля. После этого вращением фрикциона 6 (т.е. вращением анализатора) добиться равномерного затемнения (или просветления) тройного поля зрения. По одному из нониусов сделать отсчет по шкале лимба 5 и повторить эти измерения не менее трех раз. Среднее значение данного отсчета 0 будем считать "нулевым".

3. Между поляризатором и анализатором поместить кварцевую пластинку, которая, как известно, обладает оптической активностью, и закрыть шторку. При этом равенство яркостей частей поля зрения нарушится. Поворотом анализатора необходимо снова установить равномерное затемнение (или просветление) тройного поля зрения и по тому же нониусу сделать отсчет. Этот отсчет также необходимо проделать не менее трех раз определить среднее значение 1. Разность между средним конечным и средним "нулевым" значениями равна углу вращения плоскости колебаний плоскополяризованного света исследуемым веществом.

4. Зная толщину кварцевой пластинки, по формуле =/l определить удельное вращение кварца. Составить таблицу и результаты эксперимента занести в эту таблицу.

В работе определяется удельное вращение двух кварцевых пластин:

пластина № 59-1412, l = 0,66 мм; пластина № 59-1372, l = 1,62 мм.

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ДЛИНЫ СВЕТОВОЙ ВОЛНЫ

С ПОМОЩЬЮ КОЛЕЦ НЬЮТОНА

Если в упругую среду поместить колеблющееся тело (источник колебаний), то соседние частицы среды тоже придут в колебательное движение. Колебание этих частиц передается (силами упругости) соседним частицам среды и т.д. Через некоторое время колебание охватит всю среду.

Однако оно будет совершаться с различными фазами: чем дальше расположена частица от источника колебаний, тем позднее она начнет 80Установим зависимость между смещением х частиц среды, участвующих в волновом процессе, и расстоянием у этих частиц от источника О колебаний для любого момента времени t. Для большей наглядности рассмотрим поперечную волну, хотя все последующие рассуждения верны и для продольной волны. Пусть колебания источника (точка О) являются гармоническими: x sin t, где А – амплитуда, – круговая частота колебаний. Тогда все частицы среды тоже придут в гармоническое колебание с той же частотой и амплитудой, но с различными фазами. В среде возникает синусоидальная волна (рис.1).

График волны (рис.1) внешне похож на график гармонического колебания, но по существу они различны. График колебания представляет зависимость смещения частицы от времени, график волны – смещения всех частиц среды от расстояния до источника колебаний в данный момент времени. Он является как бы моментальной фотографией волны.

Рассмотрим некоторую частицу С, находящуюся на расстоянии у от источника колебаний (частицы О). Очевидно, что если частица О колеблется уже t секунд, то частица С колеблется еще только (t-) секунд, где – время распространения колебаний от 0 до С, т.е. время, за которое волна переместилась на определенное расстояние у. Тогда уравнение колебания частицы С следует написать так:

Но y /, где v – скорость распространения волны. Тогда Соотношение (1), позволяющее определить смещение (отклонение) любой точки среды от положения равновесия в любой момент времени, называется уравнением волны. Вводя в рассмотрение длину волны как расстояние между двумя ближайшими точками волны, находящимися в одинаковой фазе, например, между двумя соседними гребнями волны, можно придать уравнению волны другой вид. Очевидно, что длина волны равна расстоянию, на которое распространяется где – частота волны.

2, получим другие формы уравнения волны:

Если в среде несколько источников колебаний, то исходящие от них волны распространяются независимо друг от друга и после взаимного пересечения расходятся, не имея никаких следов происшедшей встречи.

Это положение называется принципом суперпозиции. Его иллюстрацией может служить распространение водяных волн, вызванных двумя брошенными на поверхность воды камнями (рис.2).

В местах встречи волн колебания среды, вызванные каждой из волн, складываются друг с другом (можно сказать: волны складываются) Результат сложения (результирующая волна) зависит от соотношения фаз, периодов и амплитуд встречающихся волн. Большой практический интерес представляет случай сложения двух (или нескольких) волн, имеющих постоянную разность фаз и одинаковые частоты. Подразумевается, что направление колебаний у всех волн одинаково. Такие волны и создающие их источники колебаний называются когерентными. Сложение когерентных волн называется интерференцией.

Рассмотрим интерференцию двух волн одинаковой амплитуды, исходящих из когерентных источников S и S и встречающихся в точке Р (рис.3).

Согласно уравнению волны (3), смещения, вызванные в точке Р первой и второй волнами, равны соответственно:

В результате точка Р будет совершать колебания по синусоидальному закону:

с амплитудой 2А cos 2(у1 –y2) /, зависящей от разности фаз то в точке Р наблюдается максимум: колебания максимально усилят друг друга и результирующая амплитуда будет равна 2А.

где n=0,1,2,3,…, то в точке Р будет минимум: колебания взаимно погасятся и результирующая амплитуда в этом случае равна нулю.

Условия максимума (4) и минимума (5) можно еще записать соответственно так:

где у= (у1 –y2) – разность хода волн, или разность хода лучей.

Следовательно, в точке Р будет максимум, если разность хода волн составляет четное число полуволн (целое число волн); если разность хода составляет нечетное число полуволн, то в точке Р будет минимум.

Интерференцией света называется сложение когерентных световых волн с одинаковыми направлениями колебаний вектора электрической напряженности Е, в результате которого в пространстве появляются области максимальной и минимальной интенсивности результирующей световой волны.

Когерентными волнами (или источниками) называются волны (источники), имеющие одинаковую частоту и не изменяющуюся с течением времени разность фаз.

Нетрудно понять, что никакие два светящиеся тела не могут быть когерентными источниками света. В самом деле, свет, исходящий от светящегося тела (например, от нити электролампы), представляет собой совокупность множества электромагнитных волн, излучаемых отдельными частицами (атомами и молекулами) тела. Условия излучения этих частиц очень быстро и беспорядочно изменяются. Для того, чтобы два светящиеся тела являлись когерентными источниками света, длины волн, излучаемых всеми частицами первого тела, должны отличаться по фазе от длин волн, излучаемых всеми частицами второго тела, все время на одно и то же значение. Такое событие практически совершенно невероятно. Поэтому для получения когерентных источников прибегают к искусственному приему: «раздваивают» свет, исходящий от одного источника.

Это «раздвоение» можно осуществить, например, посредством экрана с двумя малыми отверстиями. В соответствии с принципом Гюйгенса-Френеля источник света S создает в отверстиях экрана вторичные источники света S1 и S2. Очевидно, что всякое изменение фазы волн, излучаемых основным источником S, сопровождается точно такими же изменениями фаз волн, излучаемых вторичными источниками S1 и S2.

Следовательно, у волн, излучаемых источниками S1 и S2, разность фаз все время остается неизменной, т.е. источники являются когерентными.

Другой способ получения когерентных источников основан на отражении света от двух плоских зеркал, установленных под углом, близким к 1800. Эта оптическая система называется зеркалами Френеля.

Когерентными источниками служат изображения S1 и S2 основного источника света S.

В отличие от механических волн, для электромагнитных (световых ) волн необходимо определять не геометрическую разность хода, а так называемую оптическую разность хода лучей, которая будет рассмотрена ниже.

Интерференция света, отраженного от прозрачных пленок Рассмотрим интерференционные явления, возникающие при отражении света от тонких прозрачных пластин (пленок).

Пусть на тонкую пленку толщиной d падают параллельные лучи вещества пленки, так как на участке АВС луча 1 световые волны распространяются со скоростью в n раз меньшей, чем на участке DC луча 2. Это ведет к увеличению разности фаз волн, а, следовательно, и разности хода лучей. Поэтому в данном случае следует рассматривать оптическую разность хода лучей.

Слагаемое /2 появляется в связи с тем, что луч 2 отражается (в точке С) от оптически более плотной среды, его фаза изменяется на, что соответствует дополнительной разности хода /2. Луч 1 отражается (в точке В) от оптически менее плотной среды, его фаза не изменяется.

Если разность хода равна целому числу длин волн падающего света, то лучи 1 и 2 максимально усилят друг друга. Нетрудно усмотреть, что при (при данном значении ) такой результат интерференции будет иметь место не только для точки С, но и для всех других точек поверхности пленки. Поэтому глазу, аккомодированному на поверхность пленки, вся пленка представится ярко освещенной. Если же равно нечетному числу полуволн, то все отраженные от ее поверхности лучи взаимно погасятся и пленка будет казаться темной.

Таким образом, изменяя угол падения, мы увидим пленку попеременно то светлой, то темной.

До сих пор мы имели дело с плоскопараллельной пленкой.

Рассмотрим теперь пленку переменной толщины, например, клинообразную (рис.5). В отраженном свете поверхность такой пленки уже не покажется равномерно освещенной, так как разность хода лучей, интерферирующих в различных (по толщине) местах пленки, будет неодинаковой. Эта разность сохраняется постоянной только вдоль линий, параллельных ребру клина, и убывает в направлении от основания к ребру ребру клина (рис.5 б). Очевидно, что чем больше угол клина, тем быстрее изменяется разность хода лучей вдоль клина и тем чаще расположены интерференционные полосы.

расцветке интерференционная картина. Такую картину дают мыльные пленки, нефтяные пятна на поверхности воды, крылья мелких насекомых, жировые налеты на стекле и другие тонкие пленки толщиной ~10-4 см. В более толстых пленках цветные интерференционные полосы оказываются настолько сближенными, что частично перекрывают друг друга и интерференционная картина становится неразличимой. Поэтому интерференцию света в толстых пленках можно наблюдать только при использовании строго монохроматического света.

Рассмотрим систему, состоящую из плосковыпуклой линзы, которая соприкасается своей выпуклой частью с плоской поверхностью хорошо отполированной пластинки (рис.6). Толщина образованной между ними воздушной прослойки растет от центра к краю. Если теперь на эту систему падает пучок монохроматического света, то световые волны, отраженные от нижней поверхности линзы и верхней поверхности пластинки, будут интерферировать между собой в точке C. Т.е. происходит интерференция света, отраженного от тонкой воздушной прослойки переменной толщины. При этом в центре будет наблюдаться темное пятно, окруженное рядом концентрических, светлых и черных колец убывающей ширины.



Pages:     || 2 |

Похожие работы:

«В. В. Высоков МАЛЫЙ БИЗНЕС: предпринимательский всеобуч для школьников Научно-практическое пособие Ростов-на-Дону 2011 УДК 338(075) В 93 Рецензенты: доктор экономических наук, профессор, Заслуженный деятель науки РФ Золотарев В.С. доктор экономических наук, профессор Семенюта О.Г. Научный консультант: доктор педагогических наук, профессор, ректор Ростовского областного института повышения квалификации и переподготовки работников образования Хлебунова С. Ф. Методический аппарат подготовлен...»

«ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования Казанский государственный технологический университет Рынок ценных бумаг Учебно-методическое пособие КАЗАНЬ-2006 2 Составитель доцент И.Ш. Хасанов. Рынок ценных бумаг: Учебно-метод.пособие/ Казан. гос. технол. ун-т; Сост. И.Ш. Хасанов, 2006.- 50с. Содержит общие методические рекомендации по изучению дисциплины Рынок ценных бумаг, содержание лекционных и семинарских занятий,...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ ГО- СУДАРСТВЕННОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ Южный федеральный университет Технологический институт в г. Таганроге УТВЕРЖДАЮ Руководитель ТТИ ЮФУ _ Калякин А. И. _2007г. БАЗОВЫЙ УЧЕБНО-МЕТОДИЧЕСКИЙ КОМПЛЕКС Образовательной профессиональной программы (ОПП) инженера по дисциплине Экономика электропотребления в промышленности ЕГФ_ Факультет _ Выпускающая кафедра по ОПП...»

«Учимся жить рядом с опасностью Бишкек, 2008 г. УДК 373.167.1 ББК 74.26 У 92 Manual for school students Learn how to live near danger Рецензенты: Субанова М. С., канд. пед. наук, доцент, зав. отделом естественно-математических дисциплин Кыргызской Академии Образования; Атаканова А. У., эксперт представительства Международного Общества Красного Креста и Красного полумесяца в КР У 92 Учимся жить рядом с опасностью: Пособие для учащихся / Д. А. Ветошкин, Е. А. Постнова, К. О. Молдошев, Т. В....»

«Пособие по обучению социальных адвокатов: опыт и методические рекомендации Ашгабат 2007 Авторы сборника Благодарность За программой социальных адвокатов стоят юристы и преподаватели, благодаря знаниям, преданности и упорной работе которых стало возможно развитие проекта. Выражаем признательность всем нашим преподавателям и авторам сборника за вклад в создание и реализацию программы. Особая благодарность Жаклин Фостер, Кристине Теффт и Франку Хеспе, инициативе и организационным способностям...»

«АВТОНОМНАЯ НЕКОММЕРЧЕСКАЯ ОРГАНИЗАЦИЯ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ ЧЕЛЯБИНСКИЙ МНОГОПРОФИЛЬНЫЙ ИНСТИТУТ Учебное пособие одобрено на заседании кафедры теории и истории государства и права от 25.09.2013 г. Зав. кафедрой д.ю.н. Жаров С.Н. ТЕОРИЯ ГОСУДАРСТВА И ПРАВА Разработчик _ д.ю.н. Жаров С.Н. Рецензент _ к.и.н. Харланов В.Л. Челябинск ОГЛАВЛЕНИЕ Введение.................................................. Содержание курса...........»

«1 Министерство образования и науки Российской Федерации Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования РОССИЙСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ТУРИЗМА И СЕРВИСА (ФГБОУ ВПО РГУТиС) Институт туризма и гостеприимства (г.Москва) филиал Кафедра организации и технологии в туризме и гостиничной деятельности КОЛЛЕКТИВНАЯ ДИПЛОМНАЯ РАБОТА на тему: Разработка рекомендаций по развитию въездного круизного турима в г. Санкт - Петербург по...»

«МИНИСТЕРСТВО СЕЛЬСКОГО ХОЗЯЙСТВА РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ РОССИЙСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ АГРАРНЫЙ ЗАОЧНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ Институт Коммерции, менеджмента и инновационных технологий Кафедра коммерции ТОВАРОВЕДЕНИЕ И ЭКСПЕРТИЗА ТОВАРОВ МЕТОДИЧЕСКИЕ УКАЗАНИЯ ПО ИЗУЧЕНИЮ ДИСЦИПЛИНЫ И ЗАДАНИЯ ДЛЯ КУРСОВОЙ РАБОТЫ студентам 3* и 4 курсов специальности 351300 (080301) - Коммерция (торговое дело) Москва 2009 Составители: к.э.н., доцент Быковская Н.В., к.с.-х. н., доцент Жлутко Л.М. УДК 620.2 (075.5) Товароведение и...»

«МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ФИЛИАЛ ГОСУДАРСТВЕННОГО ОБРАЗОВАТЕЛЬНОГО УЧРЕЖДЕНИЯ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ КУЗБАССКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ В Г. БЕЛОВО II Региональная научно-практическая конференция НОВЫЕ ТЕХНОЛОГИИ В УГОЛЬНОЙ ОТРАСЛИ И ЭКОНОМИКЕ КУЗБАССА Материалы конференции Белово 2010 МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ ФИЛИАЛ ГОСУДАРСТВЕННОГО ОБРАЗОВАТЕЛЬНОГО УЧРЕЖДЕНИЯ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ...»

«ВЫПИСКА ИЗ УСТАВА бюджетного образовательного учреждения Омской области среднего профессионального образования Омский строительный колледж УСТАВ утвержден распоряжением Министерства образования Омской области от 24 января 2012 г. № 153. УСТАВ согласован распоряжением Министерства имущественных отношений Омской области от 23 января 2012 г. № 68-8. УСТАВ принят общим собранием Учреждения. Протокол от 12 января 2012 г. № 1. V. Образовательный процесс в Учреждении 5.1. Общие требования к...»

«Ректор Национального технического университета Харьковский политехнический институт, Лауреат Государственной премии Украины, Заслуженный работник высшей школы Украинской ССР, доктор технических наук, профессор ТОВАЖНЯНСКИЙ ЛЕОНИД ЛЕОНИДОВИЧ (К 70-летию со дня рождения) Биобиблиографический указатель Содержание Предисловие Основные даты жизнедеятельности Л.Л. Товажнянского. Библиография трудов Л.Л. Товажнянского. Методические пособия. Книги. Монографии. Статьи. Авторские свидетельства. Патенты,...»

«Л.И. Горбунова, Г.С. Келлер КУЛЬТУРОЛОГИЯ Часть I ЧЕЛОВЕК – ОБЩЕСТВО - КУЛЬТУРА 2 ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО РЫБОЛОВСТВУ ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ МУРМАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ Л.И. Горбунова, Г.С. Келлер КУЛЬТУРОЛОГИЯ ЧЕЛОВЕК – ОБЩЕСТВО - КУЛЬТУРА Допущено Ученым советом МГТУ в качестве учебного пособия для студентов и курсантов по дисциплине Культурология для всех специальностей МГТУ Мурманск УДК 008.001...»

«МИНОБРНАУКИ РОССИИ Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования Липецкий государственный технический университет Металлургический институт (наименование факультета) УТВЕРЖДАЮ Директор МИ Чупров В.Б. _2011 г. РАБОЧАЯ ПРОГРАММА ДИСЦИПЛИНЫ (МОДУЛЯ) ТЕОРИЯ МЕХАНИЗМОВ И МАШИН Направление подготовки: 151000 Технологические машины и оборудование Профиль подготовки: Металлургические машины и оборудование Квалификация (степень) выпускника: бакалавр очная Форма...»

«УНИВЕРСИТЕТ ЦЕНТРАЛЬНОЙ АЗИИ Общая информация Университет Центральной Азии – один университет, три кампуса. Университет Центральной Азии (УЦА) был учрежден в экономического развития Центральной Азии и ее горных согоду. Учредительный договор и Устав этого частно- обществ в частности и, при этом, одновременно - в оказании го светского университета были подписаны Президента- помощи различным народам региона в сбережении своих ми Республики Таджикистан, Кыргызской Республики богатых культурных...»

«Министерство образования и науки Российской Федерации Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования РОССИЙСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ТУРИЗМА И СЕРВИСА (ФГБОУ ВПО РГУТиС) Факультет туризма и гостеприимства Кафедра технологии и организации туристической деятельности ДИПЛОМНАЯ РАБОТА на тему: Разработка методических рекомендаций по развитию паломнического туризма на примере Псковской области по специальности: 100201.65 Туризм Воробьева...»

«1 Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования Липецкий государственный технический университет УТВЕРЖДАЮ Декан экономического факультета _В.В. Московцев 20_ г. РАБОЧАЯ ПРОГРАММА ДИСЦИПЛИНЫ (МОДУЛЯ) МАРКЕТИНГ В ОТРАСЛЯХ И СФЕРАХ ДЕЯТЕЛЬНОСТИ наименование дисциплины (модуля) Направление подготовки 080200.62 Менеджмент (код и направление подготовки) Профиль подготовки Маркетинг (наименование профиля подготовки) Квалификация (степень) бакалавр (бакалавр /...»

«ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования ТОМСКИЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ ЮРГИНСКИЙ ТЕХНОЛОГИЧЕСКИЙ ИНСТИТУТ _ Утверждаю Зам. директора ЮТИ ТПУ по УР _ В.Л. Бибик _ _ 2008 г. ВЫСОКОУРОВНЕВЫЕ МЕТОДЫ ИНФОРМАТИКИ И ПРОГРАММИРОВАНИЯ Методические указания к выполнению курсовой работы по дисциплине для студентов специальности 080801 Прикладная информатика (в экономике) всех форм обучения Издательство Томского...»

«Федеральное агентство по образованию ГОУ ВПО Уральский государственный технический университет УПИ А.С. Воронин САМОСТОЯТЕЛЬНАЯ РАБОТА СТУДЕНТОВ Учебное электронное текстовое издание Подготовлено кафедрой социальной безопасности Научный редактор: доц., канд. хим. наук Н.И.Разикова Учебно-методическое пособие для студентов всех видов обучения специальности 350500 - Социальная работа Издание содержит материалы и рекомендации по проведению самостоятельной работы. Рассмотрены дидактические принципы...»

«Учебное пособие по вопросам сметного нормирования для начинающих сметчиков Учебное пособие подготовлено Центром сметного нормирования ЦНИИЭУС Госстроя России Авторы: В.И.Корецкий, М.Ю.Матвеев Подготовительные и оформительские работы: И.В.Большова, Г.Д.Иванова, О.Б.Кучер Введение Настоящее учебное пособие предназначено для начинающих сметчиков по изучению вопросов сметного нормирования в строительстве. Пособие подготовлено в соответствии с действующим законодательством Российской Федерации и...»

«Российский государственный педагогический университет им. А. И. Герцена ТЕХНОЛОГИИ УПРАВЛЕНИЯ В СОЦИАЛЬНОЙ СФЕРЕ УЧЕБНО-МЕТОДИЧЕСКИЙ КОМПЛЕКС Допущено Учебно-методическим объединением по направлениям педагогического образования Министерства образования и науки РФ в качестве экспериментального учебно-методического пособия для студентов высших учебных заведений, обучающихся по направлениям педагогического образования Санкт-Петербург Издательство РГПУ им. А. И. Герцена 2007 ББК 74.58я73 Печатается...»










 
2014 www.av.disus.ru - «Бесплатная электронная библиотека - Авторефераты, Диссертации, Монографии, Программы»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.