На правах рукописи

БОЙКО Юрий Михайлович

АДГЕЗИОННОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ

МЕЖДУ ЗАСТЕКЛОВАННЫМИ АМОРФНЫМИ ПОЛИМЕРАМИ

Специальность 02.00.06 – высокомолекулярные соединения

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание учёной степени

доктора физико-математических наук

Санкт-Петербург – 2011 г.

www.sp-department.ru 2

Работа выполнена в Учреждении Российской академии наук Физико-техническом институте им. А.Ф. Иоффе РАН

Официальные оппоненты:

доктор физико-математических наук, профессор Ельяшевич Галина Казимировна доктор химических наук, профессор Чалых Анатолий Евгеньевич доктор физико-математических наук, профессор Берштейн Владимир Абрамович

Ведущая организация: Учреждение Российской академии наук Институт синтетических полимерных материалов им. Н.С. Ениколопова РАН

Защита диссертации состоится « 15 » декабря 2011 г. в 10 часов на заседании диссертационного совета Д 002.229.01 при Учреждении Российской академии наук Институте высокомолекулярных соединений РАН по адресу: 199004, СанктПетербург, В.О., Большой пр., 31, конференц-зал.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Учреждения Российской академии наук Института высокомолекулярных соединений РАН

Автореферат разослан «» _2011 г.

Ученый секретарь диссертационного совета Д 002.229.01, кандидат физико-математических наук Н.А. Долотова www.sp-department.ru

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность темы. Диффузия сегментов длинноцепочечных молекул, которая возможна лишь при температурах образца выше его температуры стеклования (Тс), играет ключевую роль в контактном взаимодействии как идентичных (аутогезия), так и различных тврдых полимеров (адгезия) [1, 2]. В связи с этим изучению аутогезии и адгезии между полимерами при температурах контактирования (Тк) ниже Тс не придавалось серьзного значения до начала девяностых годов ХХ века, поскольку ротационно-трансляционное движение сегментов цепей в стеклообразном состоянии является замороженным. Но в этот же период времени стала формироваться концепция стеклования аморфных полимеров [3, 4], в соответствии с которой в некотором интервале температур образца сосуществуют расстеклованный приповерхностный слой и застеклованный объм. То есть был поставлен важный вопрос о понижении Тс в приповерхностном слое (Тспов) по отношению к Тс в более глубинных слоях образца в массе или объме полимера (Тсоб). И хотя не было наджного экспериментального подтверждения такого эффекта, в этой связи возникла актуальная задача по выяснению возможности аутогезии и адгезии полимеров при Тк ниже Тсоб посредством взаимной диффузии сегментов цепей через зону контакта. Такой характер развития событий на молекулярном уровне возможен лишь при сохранении в зоне контакта высокоэластического состояния приповерхностного слоя, имевшегося в полимерных образцах со стеклообразным объмом до приведения их в контакт. Следовательно, решение выше поставленной задачи даст ответ и на вопрос, существует ли расстеклованный слой на поверхности образца полимера с застеклованным объмом или отсутствует.

Проведение первого систематического исследования адгезионного взаимодействия между аморфными полимерами в области температур контактирования между Тспов и Тсоб представляется важным как с научной, так и с практической точки зрения по следующим причинам. Во-первых, такое исследование внест вклад в расширение представлений о стекловании полимеров и даст доступ к информации о молекулярно-кинетических закономерностях процесса взаимной диффузии в этом интервале температур, которой в мировой научной литературе крайне мало. Во-вторых, расширение интервала температур, в котором за счт диффузии сегментов может проводиться залечивание границ раздела полимер– полимер в тврдой фазе, в сторону низких температур представляет интерес для современной физики и переработки полимеров [5]. Такие границы раздела могут быть симметричными или асимметричными; первые представляют собой зоны контакта двух идентичных материалов, а вторые – двух различных. В-третьих, с помощью адгезионного подхода может быть определена важная характеристика высокомолекулярного тела – температура стеклования приповерхностного слоя, как наиболее низкая, критическая температура, при которой вс еще наблюдается аутогезия благодаря диффузии сегментов цепей через зону контакта двух образцов.

Это позволит осуществлять научно-обоснованный выбор полимерного материала с требуемыми свойствами его поверхности – пониженными или повышенными аутогезией, адгезией и трением, важными при эксплуатации материала. В-четвртых, миниатюризация полимерных объектов, используемых в современной промышленности, например, в микроэлектронике, приводит к тому, что в этих объектах – сверхтонких наноразмерных плнках – резко возрастает влияние двух поверхностей на молекулярную подвижность, которую важно знать.

Таким образом, тема настоящей работы, связанная с выявлением аутогезии и адгезии между блочными образцами линейных аморфных полимеров при температурах контактирования ниже температуры стеклования объма полимера посредством массопереноса через границу раздела полимер–полимер и исследованием процесса эволюции адгезионной прочности в таких системах, является актуальной.

Цель работы заключалась в установлении закономерностей процессов аутогезии и адгезии при контакте двух блочных полимерных образцов со стеклообразным объмом, выяснении механизмов этих процессов и определении критических температурно-временных условий их реализации.

Основными задачами

работы являлись:

1. Изучение формирования механически устойчивых адгезионных соединений из линейных аморфных полимеров посредством диффузии сегментов цепей через границу раздела при температурах контактирования ниже температуры стеклования объма полимера.

2. Установление молекулярно-кинетических закономерностей и выяснение механизмов диффузионных процессов на симметричных и асимметричных границах раздела полимерполимер в условиях стеклообразного состояния объма полимера.

3. Разработка методологии определения температуры стеклования приповерхностного слоя полимеров и выяснение влияния молекулярных, термодинамических, композиционных и морфологических факторов на различие между температурами стеклования приповерхностного слоя и объма В качестве модельных объектов исследования был выбран ряд линейных аморфных карбо- и гетероцепных полимеров с различным химическим строением и гибкостью цепи: полистирол (ПС), 2,6-диметил-1,4-фениленоксид (ПФО), полиметилметакрилат (ПММА), полиэтилентерефталат (ПЭТФ), совместимые смеси ПС с ПФО, а также частично-кристаллический ПЭТФ (крПЭТФ). В число объектов исследования входил ряд ПС и ПЭТФ с различной молекулярной массой и молекулярно-массовым распределением. Толщина исследуемых образцов полимеров, полученных при использовании различных методов формования (экструзии и прессования расплава, полива), составляла 50-250 мкм. Эти образцы являются блочными или монолитными, поскольку их толщина на три десятичных порядка и более превосходит размер статистически сврнутого клубка макромолекулы в невозмущнном состоянии (для исследованных полимеров). Это практически исключает возможность влияния приповерхностного мономолекулярного слоя на свойства объма полимера и позволяет охарактеризовать процесс стеклования в приповерхностном слое и объме полимера отдельно. Полученные образцы приводились попарно в контакт и выдерживались в условиях низкобарического контактирования (при контактном давлении рк, составляющем десятые доли МПа) в широких интервалах температур и времн контактирования (tк), после чего проводилось их охлаждение до комнатной температуры. В результате этой процедуры формировались адгезионные соединения.

Выбор вышеперечисленных объектов исследования, охватывающих широкий круг возможных зон контакта полимерполимер с точки зрения гибкости и длины цепи, силы и характера межмолекулярного взаимодействия, нахождения в контакте одного и того же или различных материалов, термодинамической совместимости, фазового состояния и композиционного состава, позволил выявить общие закономерности и особенности процессов массопереноса через зону контакта блочных образцов аморфных полимеров с застеклованным объмом, а также стеклования в приповерхностных слоях таких образцов.

механического термического анализа (ДМТА), сканирующей электронной (СЭМ) и атомно-силовой микроскопии (АСМ), рентгеновской дифракции в больших углах, квазистатического растяжения, гель-проникающей хроматографии, вискозиметрии и плазмоиндуцированной термолюминесценции.

Для изучения процессов аутогезии и адгезии и определения температуры использовались методы сдвигового деформирования и расслаивания адгезионных соединений, сканирующая электронная и атомно-силовая микроскопия, а также рентгеновская дифракция в больших углах.

Научная новизна работы состоит в том, что в ней впервые выявлены закономерности и факты, формирующие новые представления об адгезии, диффузии, молекулярной динамике и стекловании в граничных слоях полимеров:

получено экспериментальное доказательство диффузии сегментов цепей через зону контакта двух блочных образцов линейных аморфных полимеров с застеклованным объмом, в котором молекулярное движение этого типа является замороженным;

показано, что в процессе контактирования блочных образцов аморфных полимеров топологических зацеплений в зоне контакта;

для серии симметричных и асимметричных границ раздела полимерполимер в условиях стеклообразного состояния объма контактирующих образцов определены коэффициенты диффузии и термоактивационные параметры процесса взаимной диффузии энергии активации и предэкспоненциальные множители; установлено, что логарифм предэкспоненты увеличивается прямо пропорционально энергии активации, указывая на соблюдение кинетического компенсационного эффекта;

выявлено существенное понижение температуры стеклования в приповерхностном слое по отношению к температуре стеклования в объме блочных образцов карбо- и гетероцепных высокомолекулярных аморфных полимеров и их совместимых смесей;

для ряда линейных аморфных полимеров установлена корреляционная связь между понижением температуры стеклования приповерхностного слоя по отношению к температуре стеклования объма полимера и гибкостью цепи, энергией активации процесса взаимной диффузии и силой межмолекулярного взаимодействия в объме полимера, что позволило выявить влияние химической структуры цепи на сегментальную динамику в приповерхностных и контактных слоях полимеров;

найдена линейная зависимость корня квадратного из адгезионной прочности от температуры контактирования для границ раздела двух блочных образцов аморфных низкотемпературную границу перехода стеклованиерасстекловывание в приповерхностных и контактных слоях полимеров путм экстраполяции таких зависимостей к нулевой прочности.

Практическая значимость работы состоит в том, что:

приповерхностного слоя полимера, который может быть рекомендован для охарактеризовывания промышленных полимерных материалов; преимуществами этого способа являются методическая простота и отсутствие ограничений по толщине исследуемых объектов;

для полимеров крупнотоннажного производства получен большой объм новых экспериментальных данных по адгезионным механическим свойствам, в том числе аррениусовские и обобщнные зависимости прочности и модуля упругости; эти данные могут быть использованы для оптимизации параметров процесса экологически чистой тврдофазной сварки полимер-полимерных композитов и ламинатов на основе блочных полимеров и сверхтонких плнок в промышленных условиях, без использования адгезивных материалов и при более низких температурах по сравнению с использовавшимися ранее;

совместное использование гомополимеров и их совместимых смесей, которым присуща термодинамически выгодная поверхностная сегрегация одного из компонентов смеси, позволяет более гибко контролировать разность между температурами стеклования приповерхностного слоя и в объме полимерного материала; это представляется важным для научно-обоснованного выбора полимерного материала, сочетающего в себе требуемые эксплуатационные свойства:

адгезионные и трибологические свойства поверхности и физические свойства объма;

при помощи предложенных уравнений может быть определн модуль упругости адгезионных соединений полимерполимер.

Основные положения и результаты, выносимые на защиту:

1. Формирование механически устойчивых адгезионных соединений при контакте блочных образцов линейных аморфных полимеров при температурах контактирования, которые на несколько десятков градусов ниже температуры стеклования их объма, обусловлено диффузией сегментов цепей через расстеклованную зону контакта, что приводит к установлению топологических зацеплений.

2. Молекулярным свойством, контролирующим кинетику процесса изменения адгезионной прочности при температурах контактирования ниже температуры стеклования полимера в объме, является глубина диффузии рептирующей цепи; этот процесс является термоактивационным процессом аррениусовского типа, кинетической единицей элементарного акта которого является сегмент 3. Эффект понижения температуры стеклования в приповерхностном слое по отношению к температуре стеклования полимера в объме характерен для блочных образцов линейных высокомолекулярных аморфных гомополимеров и их смесей. Величина этого эффекта существенно зависит от температуры стеклования объма полимера и гибкости его цепи, и может составлять градусов.

воспроизводимостью результатов измерений для полимерных материалов, имеющих термодинамику межмолекулярного взаимодействия в зоне контакта. Полученные результаты качественно и количественно согласуются с экспериментальными данными и результатами теоретических работ, опубликованными в мировой научной литературе.

Личный вклад автора. Автору принадлежит основная роль в выборе направления и стратегии исследования, разработке экспериментальных подходов, обобщении полученных результатов и их литературном оформлении. Лично автором проведн большой объм экспериментальных работ, включая приготовление образцов при использовании различных методов формования, формирование из них гомо- и гетеро-адгезионных соединений полимерполимер в широких диапазонах времн и температур контактирования, изучение деформационно-прочностного поведения поверхностей. Автором предложены и обоснованы подходы для выяснения механизмов формирования взаимопроникающей структуры на границах раздела аморфных полимеров с застеклованным объмом и определения характеристик установленных кинетических закономерностей эволюции адгезионной прочности.

Апробация работы. По материалам диссертации сделаны доклады на Symposium Franco-Qubecois sur “L’adhesion dans les Systemes Polymres” (Mont Sainte-Anne, Qubec, Canada, 1995), LXIV Congrs de l'Association canadienne-franaise pour l'avancement des sciences (Montreal, Canada, 1996), Международном семинаре им. В.А.

Лихачева “Актуальные проблемы прочности” и XXXII семинаре “Актуальные проблемы прочности” (Новгород, 1997), X International Conference on Mechanics of Composite Materials (Riga, Latvia, 1998), XI International Conference on Mechanics of Composite Materials (Riga, Latvia, материаловедение и технология полимерных и композиционных материалов и конструкций” научно-технического общества судостроителей им. академика А.Н.

Крылова Санкт-Петербургского научного центра РАН (2001), XII International Conference on Mechanics of Composite Materials (Riga, Latvia, 2002), International Conference “Nordic Polymer Days” (Copenhagen, Denmark, 2003), IV Всероссийской Каргинской конференции “Наука о полимерах 21-му веку” (Москва, 2007), II International Conference on Polymer Processing and Characterization (Kottayam, India, 2010), V Всероссийской Каргинской конференции “Полимеры-2010” (Москва, 2010), World Forum on Advanced Materials “Polychar-19” (Kathmandu, Nepal, 2011), VII International Symposium “Molecular Mobility and Order in Polymer Systems” (СанктПетербург, 2011), на семинарах лаборатории физики прочности ФТИ им. А.Ф. Иоффе РАН, Университета Лаваля (Квебек), Датского национального полимерного центра при техническом университете Дании (Люнгбю), Университета Монреаля, Университета Саарланд (Саарбрюккен) и на Учном Совете Отделения физики тврдого тела ФТИ.

Публикации. По теме диссертации опубликовано 44 печатные работы, из них статьи, список которых приведн в конце автореферата, и 10 тезисов докладов на конференциях и симпозиумах.

Объм работы. Диссертация состоит из введения, семи глав, заключения, списка цитируемой литературы из 354 наименований. Общий объм диссертации составляет 373 страницы, включая 143 рисунка.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

обосновывается е актуальность, формулируются цель и задачи исследования.

В первой главе анализируется состояние рассматриваемых проблем по литературным источникам на момент постановки задачи диссертационной работы. В их число входят адгезия тврдых тел, физические состояния полимеров, молекулярная подвижность и стеклование, диффузионные процессы в полимерах, эволюция механических свойств на границе полимерполимер и особенности стеклования в граничных слоях полимеров.

Во второй главе приводится информация об объектах исследования, методах получения образцов и их физических свойствах, условиях формирования и исследования морфологии поверхности разрушенных АС. Объектами исследования являлись линейные аморфные полимеры различного химического строения [ПС, ПММА, ПФО и ПЭТФ (амПЭТФ)], молекулярной массы и молекулярно-массового распределения. Исследовались также частично-кристаллический ПЭТФ (крПЭТФ) и смеси совместимых ПС (ПС-230) и ПФО при весовом соотношении 1:1 и 3:1, обозначенные как смесь1:1 и смесь3:1, соответственно. Исследованные полимеры перечислены в табл. 1; там же приведены их молекулярно-массовые характеристики средневязкостная молекулярная масса) и Тсоб (точка середины скачка тепломкости, определнная методом ДСК при скорости нагревания 10оС/мин).

Исследованные полимеры и их некоторые характеристики *Синтезированы в лаборатории физики прочности ФТИ им. А.Ф. Иоффе РАН методом тврдофазной дополиконденсации в высоком вакууме.

Значения Тсоб, определнные с помощью метода ДМТА [температура -пика модуля потерь (Тоб) при скорости нагревания 2оС/мин и частоте 3.5 Гц] для амПЭТФкрПЭТФ-15 и крПЭТФ-300 составили 90, 100 и 105оС, соответственно. Из вышеуказанных полимеров при использовании методов прессования расплава, экструзии расплава и полива были получены образцы с гладкой поверхностью. Для формирования АС полученные образцы попарно выдерживались в контакте в прессе или термокамере при рк 0.8 МПа. Выбор величины рк аргументируется отсутствием вязкого течения в зоне контакта. Температуры и времена контактирования выбирались таким образом, чтобы соблюдалось условие Тк Тсоб и tк tоб (tоб время -релаксации в объме), т.е. чтобы Тк была ниже фактической Тсоб в используемом интервале tк. Механические испытания АС проводили при комнатной температуре и скорости перемещения подвижного захвата 5 мм/мин. Значение прочности при сдвиге () для АС внахлстку (см. рис. 1-а) рассчитывали общепринятым способом – делением разрушающей нагрузки (Fразр) на площадь контакта, допуская равномерность распределения напряжения вдоль зоны контакта (см., например, ГОСТ 14759-69 или ASTM D3163).

Рис. 1. Геометрия адгезионных соединений при деформировании в модах сдвига (а) и расслаивания (б) в момент приложения нагрузки.

Значение работы разрушения (G) при расслаивании (см. рис. 1-б) определяли как G = 2Fмакс/b, где Fмакс – максимальное усилие расслаивания, b – ширина образца. Каждое значение и G получено усреднением 10-20 измерений. Рассматривается предложенная автором аддитивная модель деформирования, позволяющая определять не только прочностные, но и вязкоупругие свойства (модуль упругости) на границе раздела. Топография свободных поверхностей и поверхностей разрушенных АС исследовалась методами СЭМ и АСМ. Выбор вышеперечисленных объектов исследования позволил охватить широкий круг возможных зон контакта двух полимерных образцов (см. рис. 2) с точки зрения (а) нахождения в контакте одного и того же [симметричные границы раздела ПСПС, ПФОПФО, ПММАПММА, ПЭТФПЭТФ и смесь(ПС+ПФО)смесь(ПС+ПФО)] или различных полимерных материалов [асимметричные границы раздела ПСПФО, ПСПММА, ПСПЭТФ, амПЭТФкрПЭТФ, ПСсмесь(ПС+ПФО)], (б) термодинамической совместимости полимеров (совместимые границы раздела ПСПФО и амПЭТФкрПЭТФ, и несовместимые границы раздела ПСПММА и ПСПЭТФ), (в) фазового состояния {границы раздела аморфный полимер аморфный полимер [ПСПС, ПФОПФО,

ПММАПММА, ПЭТФПЭТФ, ПСПФО, ПСПММА, ПСПЭТФ и

ПСсмесь(ПС+ПФО)], аморфный полимер частично-кристаллический полимер (амПЭТФкрПЭТФ) и частично-кристаллический полимер частичнокристаллический полимер (крПЭТФкрПЭТФ)} и (г) композиционного состава (границы раздела гомополимергомополимер, гомополимерсмесь и смесьсмесь).

В третьей главе представлены результаты исследования механических свойств адгезионных соединений в условиях сдвигового деформирования.

В разделе 3.1 рассматриваются кривые деформирования для ряда АС, сформированных при Тк < Тсоб. Показано, что все они имеют линейный характер.

Регистрация значений Fразр = 1-20 Н связывается с диффузионной природой эволюции механических свойств в зоне контакта и е расстеклованным состоянием. Отмечается нелинейный характер зависимости как от tк (см. рис. 3-а), так и от Тк (см. рис. 3-б).

В разделе 3.2 экспериментальные зависимости от tк для ряда аморфных симметричных границ раздела ПС–ПС и ПФО–ПФО в диапазонах температур контактирования (Тсоб – 48)оС Тк (Тсоб – 13)оС и (Тсоб – 126)оС Тк (Тсоб – 60)оС, соответственно, исследуются на соответствие теоретическим кинетическим законам различных диффузионных механизмов.

Рис. 2. Исследованные в работе границы раздела линейных аморфных и частичнокристаллических гомополимеров и их смесей.

Рис. 3. Зависимости прочности при сдвиге для гомо-адгезионного соединения ПСПС-225 от tк при Тк = 64оС = (Тсоб 33)оС (а) и от Тк при tк = 1 час (б).

Вертикальными линиями на экспериментальных точках (как и во всех случаях, рассмотренных ниже) показано стандартное отклонение.

Установлено, что наиболее корректным значением показателя степени х, при котором линейная зависимость (tкх) имеет максимальное значение коэффициента корреляции в рамках метода наименьших квадратов, является значение х = 1/4 (см. рис. 4-а и 4-в), которое является характерным для симметричных границ раздела полимер–полимер и в области Тк > Тсоб [2]. Делается вывод, что эволюция адгезионной прочности на симметричных границах раздела аморфных полимеров при Тк Тсоб контролируется механизмом сегментальной диффузии рептирующей цепи [2, 6, 7]. Проводится эмпирический анализ кинетики эволюции адгезионной прочности для широкого круга определения показателя степени х для абсциссы tкх по углу наклона кривых (tк), удовлетворительное соответствие экспериментальных кривых кинетическому закону tк1/4 на границах раздела ПС–ПС и ПСПММА.

Рис. 4. Зависимости прочности при сдвиге для гомо-адгезионных соединений ПСПС-103 и ПС-1111ПС-1111 (монодисперсные полимеры) от tк1/4 (а, в) и (tк /Mn)1/ (б, г) при Тк = (Тсоб 23)оС (а, б) и (Тсоб 33)оС (в, г).

В разделе 3.3 исследуется влияние молекулярной массы (М) на прочность при на симметричных границах раздела ПС–ПС (M = 105-106) и сдвиге амПЭТФамПЭТФ [М = (15-76) 103] в диапазонах Тк от (Тсоб – 67)оС до (Тсоб – 13)оС и от (Тсоб 7)оС до (Тсоб + 13)оС, соответственно. Установлено, что величина гомоадгезионных соединений ПСПС и амПЭТФамПЭТФ уменьшается несущественно, в 1.1-3.3 раза и 1.2-1.7 раза, соответственно, при существенном увеличении М, в раз (ПС) и 5 раз (амПЭТФ). Показано, что зависимости от М имеют вид 1/М0.02ПС–ПС) и 1/М0.12-0.35 (амПЭТФамПЭТФ). Отмечается, что такое поведение 0. находится в удовлетворительном согласии с моделью глубины диффузии ( 1/M1/4) и в противоречии с моделью числа цепей ( 1/M5/4) рептационой теории Вула [2].

Констатируется, что полученные экспериментальные зависимости от tк и M при Тк < Тсоб наиболее адекватно описываются соотношением tк1/4/M1/4 (см. рис. 4-б и 4-г).

Делается вывод, что в условиях стеклообразного состояния образца линейного аморфного полимера в объме процесс изменения адгезионной прочности контролируется глубиной взаимной диффузии сегментов цепей, совершающих рептационное перемещение через зону контакта.

В разделе 3.4 исследуется зависимость кинетики процесса изменения адгезионной прочности от температуры контактирования и выясняется е соответствие термоактивационному процессу аррениусовского типа при помощи уравнения (3.1):

где D коэффициент диффузии рептирующей цепи, D0 предэкспоненциальный множитель, R универсальная газовая постоянная и Еа энергия активации.

Проводится анализ кинетики путм выражения через D [2]:

где с – постоянная. Возведение левой и правой частей уравнения (3.1) в степень 1/4 и подстановка {D0exp[Еа/(RТк)]}1/4 вместо D1/4 в уравнение (3.2) дат уравнение (3.3):

После логарифмирования левой и правой частей уравнения (3.3) и несложных преобразований получено уравнение (3.4), которое и использовалось для расчта значений Еа процесса сегментальной диффузии [Еа(D)]:

Для определения значений Еа(D) при Тк < Тсоб с помощью уравнения (3.4), зависимости (tк) для 9-ти границ раздела полимерполимер были сначала рассмотрены в координатах tк1/4 в широких диапазонах Тк < Тсоб, и на основании удовлетворительной линейности экспериментальных данных в этих координатах не только на симметричных (совместимых) (см. рис. 5-а), но и на асимметричных (несовместимых) границах раздела (см. рис. 6-а), наклон зависимостей tк1/4 был использован для построения аррениусовских графиков логарифм d/dtк1/4 1/Тк (см.

рис. 5-б и 6-б). В свою очередь, полученные аррениусовские графики также представляют собой зависимости линейного типа, что позволяет использовать их для расчта значений Еа(D) с помощью уравнения (3.4). Определнные таким образом значения Еа(D) анализируются ниже в данной главе, а также в Главе 6. Показано, что величина Еа(D) практически не зависит от молекулярной массы ПС. Такое поведение интерпретируется активированием в элементарном акте процесса диффузии субцепной кинетической единицы движения (участка цепи коррелированного движения – сегмента Куна).

В разделе 3.5 исследуются зависимости кажущегося модуля упругости при сдвиге Ес* от tк и Тк при Тк < Тcоб. Значения Ес* на симметричных и асимметричных границах раздела полимер–полимер рассчитывались по предложенной автором методике, основанной на аддитивной модели деформирования, при использовании уравнений (3.5) и (3.6), соответственно:

где F усилие, lс длина перекрытия двух образцов, Sс – площадь контакта, lоб общее удлинение АС, lр исходная длина двух образцов АС, деформируемых только в моде растяжения, Ер модуль упругости при растяжении образца, Sр – площадь поперечного сечения образца. В уравнении (3.6) индексы “р-1” и “р-2” относятся к деформированию в моде растяжения соответственно первого и второго образцов при соблюдении условий lр-1 = lр-2 = 0.5lр и Sр-1 = Sр-2 = Sр. Процесс залечивания границ раздела впервые проанализирован при использовании предложенной автором нормированной характеристики адгезионного соединения Ес*/.

Рис. 5. Зависимость прочности при сдвиге от tк1/4 при нескольких Тк < Тсоб (указаны у кривых) (а) и аррениусовский график наклона этих кривых (б) для симметричной (совместимой) границы раздела ПС-225ПС-225; Тсоб = 97оС.

Рис. 6. Зависимость прочности при сдвиге от tк1/4 при нескольких Тк < Тсоб (указаны у кривых) (а) и аррениусовский график наклона этих кривых (б) для асимметричной несовместимой границы раздела ПС-225ПММА; Тсоб = 97оС (ПС) и 109оС (ПММА).

В разделе 3.6 исследуется возможность обобщнного описания процесса изменения адгезионных механических свойств в зоне контакта аморфных полимеров с застеклованным объмом в зависимости от “технологических параметров”, Тк и tк.

Для серии границ раздела полимер–полимер построены обобщнные кривые – lg(tкаТ) и Ес* – lg(tкаТ), где аТ – фактор сдвига, позволяющие прогнозировать значения и Ес* в широких интервалах tк (от 2 до 1016 минут) и Тк, а также определить значения энергии активации Еа(аТ) по наклону аррениусовских графиков lnаТ – 1/Тк.

Констатируется полезность привлечения классического принципа температурновременной суперпозиции, традиционно используемого для прогнозирования величины механической характеристики полимера в зависимости от температуры или времени испытаний, применительно к прогнозированию эволюции адгезионных механических свойств при использовании в качестве приведнных переменных Тк и tк при проведении механических измерений при одних и тех же температурновременных условиях.

В разделе 3.7 исследуются зависимости прочности при сдвиге от температуры контактирования для серии границ раздела при нескольких постоянных значениях tк в интервале от 2 мин до 24 час. Выявлено соответствие эволюции от Тк при Тк < Тсоб термоактивационному механизму для всех исследованных значений tк. При использовании уравнения аррениусовского типа (3.7):

где 0 константа, определены значения энергии активации процессов аутогезии и адгезии [Еа()] на симметричных и асимметричных границах раздела полимерполимер, соответственно. Отмечается хорошее соответствие между значениями Еа(D) и 4Еа(), которое ожидается при определении значений Еа с помощью уравнений (3.4) и (3.7) при использовании экспериментальных значений.

В разделе 3.8 исследуется влияние донорно-акцепторного межмолекулярного взаимодействия на адгезию застеклованных аморфных полимеров. Для этих целей сопоставляется эволюция адгезионной прочности на симметричных границах раздела ПС–ПС, ПФО–ПФО и смесь(ПС+ПФО)–смесь(ПС+ПФО) при Тк, равно удалнных от Тсоб каждой из контактных систем, а также на границах раздела ПС–ПС, ПФО–ПФО и ПС–смесь(ПС+ПФО) при одной и той же Тк = 90оС. Показано, что присутствие в зоне контакта молекул ПС и ПФО по сравнению с присутствием в зоне контакта только молекул ПС является благоприятным фактором, приводящим к достижению более высоких значений.

В четвртой главе при использовании метода расслаивания исследуются механические свойства гомо-адгезионных соединений ПС–ПС, сформированных в диапазонах Тк от (Тсоб – 23)оС до (Тсоб – 43)оС и tк 24 час. Показано, что работа разрушения G при расслаивании прямо пропорциональна tк1/2, а логарифм G обратно пропорционален 1/Тк. Отмечается, что первое находится в соответствии с прогнозом рептационных моделей и с экспериментально наблюдавшимся кинетическим законом изменения G в области Тк Тсоб [2], а второе подтверждает выявленный выше для другой механической характеристики, прочности при сдвиге, термоактивационный механизм процесса аутогезии ПС при Тк Тсоб. Делается вывод о контролировании эволюции адгезионных прочностных свойств при Тк Тсоб и Тк Тсоб одним и тем же диффузионным механизмом. На примере ПС-225 установлено существование эмпирической связи между прочностью при сдвиге и G в виде = 5.6G1/2, что позволяет осуществлять взаимный пересчт этих характеристик. Показано, что при Тк = (Тсоб 33)оС и tк = 24 час значения G для монодисперсного ПС-200 (8.7 Дж/м2) и полидисперсного ПС-225 (8.4 Дж/м2) практически совпадают. Констатируется, что феномен диффузионной аутогезии между образцами ПС с застеклованным объмом является характерным как для полидисперсных, так и для монодисперсных полимеров. Это согласуется с вышерассмотренным поведением ПС в условиях сдвигового деформирования. Значения G = 1.4-46 Дж/м2, измеренные после контактирования двух идентичных образцов ПС при Тк = (Тсоб 23...43)оC, сопоставляются со значениями G < 1 Дж/м2 для объма низкомолекулярного ПС с М < Мзац (Мзац – молекулярная масса сегмента цепи между ближайшими узлами сетки, составляющая 18 000 г/моль для ПС [2]) и со значениями G > 1 Дж/м2 для объма высокомолекулярного ПС с М > Мзац. Делается заключение о формировании межмолекулярных топологических зацеплений через границу раздела ПСПС в исследованном диапазоне Тк. Отмечается, что из двух использованных методов исследования низкотемпературной аутогезии и адгезии аморфных полимеров более чувствительным является метод сдвигового деформирования.

В пятой главе исследуется морфология свободных поверхностей вне зоны контакта и поверхностей разрушенных зон контакта полимер– полимер с помощью методов сканирующей электронной и атомно-силовой микроскопии.

В разделе 5.1 при использовании СЭМ демонстрируется, что поверхности разрушенных гомо-адгезионных соединений ПС–ПС (см. рис. 7-б...7-д), ПФО–ПФО и смесь3:1–смесь3:1, формировавшихся в интервалах Тк от (Тсоб – 13)оС до (Тсоб – 33)оС, от (Тсоб – 60)оС до (Тсоб – 92)оС и при Тк = (Тсоб – 13)оС, соответственно, имеют явно выраженные признаки интенсивного деформирования. В то же время, поверхность образцов вне зоны контакта является достаточно гладкой (см. рис. 7-а).

В разделе 5.2 с помощью АСМ сопоставляется топография исходных поверхностей ПС (см. рис. 8-а) и ПММА и поверхностей разрушенных гомоадгезионных соединений ПС–ПС (см. рис. 8-б) и ПММА–ПММА, которые формировались при весьма низких Тк по отношению к Тсоб [Тк (Тсоб – 80)оС].

Рис. 7. СЭМ микрофотографии поверхности блочных образцов ПС-230 (Тсоб = 103оС) вне зоны контакта после экспозиции при Тк = Тсоб – 13 и tк = 24 ч (а) и поверхностей разрушенных гомо-адгезионных соединений ПС-230–ПС-230, сформированных при рк = 0.8 МПа и: Тк = Тсоб – 13 и tк = 24 ч (б), Тк = Тсоб – 23 и tк = 24 ч (в), Тк = Тсоб – 33 и tк = 24 ч (г), Тк = Тсоб – 23 и tк = 2 мин (д). Направление экструзии и нагружения горизонтально.

1 мкм 0.5 мкм Рис. 8. Трхмерные АСМ изображения свободной поверхности монодисперсного ПСа) и поверхности разрушенного гомо-адгезионного соединения ПС-210–ПС-210, формировавшегося при Тк = (Тсоб – 84)оС, tк = 54 суток и рк = 0.2 МПа (б).

Показано, что шероховатость (Rq) разрушенных поверхностей ПС и ПММА превосходит Rq исходных поверхностей ПС и ПММА в 3-4 раза. Во столько же раз увеличивалась Rq поверхностей разрушенных гомо-адгезионных соединений ПС–ПС, формировавшихся при Тк Тсоб, по сравнению с Rq исходной поверхности ПС.

Делается вывод, что впервые обнаруженная с помощью методов СЭМ и АСМ интенсивная деформация поверхностей разрушенных АС, сформированных при Тк Тсоб, обусловлена сопротивлением сегментов цепей, взаимно продиффундировавших через границу раздела и образовавших межмолекулярные связи, а в ряде случаев и топологические межмолекулярные зацепления, несмотря на стеклообразное состояние объма контактирующих образцов.

В шестой главе исследуются характеристики процесса взаимной диффузии в зоне контакта полимер–полимер при Тк Тсоб, определнные по результатам механических измерений, а также рассматриваются механизм адгезии и модель молекулярного строения приповерхностного слоя блочного образца полимера.

В разделе 6.1 определяются полнота залечивания (X/X) и глубина диффузии (X) для серии симметричных границ раздела при использовании измеренных значений и G с помощью уравнений (6.1) и (6.2) [2]:

где, G и X – соответственно прочность, работа разрушения и глубина диффузии для полностью залеченной зоны контакта; X = (2/)1/2Rи. Показано, что при tк = 24 час значение Х/Х находится в пределах 2-16%.

В разделе 6.2 впервые проведено прогнозирование времени полного залечивания (tкполн) в области Тк < Тсоб для серии симметричных границ раздела ПС– ПС с различной молекулярной массой и полидисперсностью при использовании уравнений (6.3) и (6.4):

Показано, что минимальные значения tкполн при (Тсоб 33)оС Тк (Тсоб 13)оС составляют от нескольких месяцев до нескольких лет. Результаты данного прогноза сопоставлены с результатами прогноза, основанного на экстраполяции экспериментальных аррениусовских зависимостей tкполн 1/Тк из области Тк > Тсоб [2] область Тк < Тсоб. Установлена удовлетворительная корреляция между двумя типами прогноза, что свидетельствует о едином механизме процесса залечивания симметричных границ раздела полимеров при Тк как выше, так и ниже Тсоб.

В разделе 6.3 для серии границ раздела полимерполимер определяется коэффициент сегментальной диффузии рептирующей цепи (D) [7] в области Тк < Тсоб и исследуется его зависимость от Tк. Из аррениусовских графиков lgD 1/Tк (см. рис.

9-а) определяются значения Еа(D) и предэкспоненты (D0) при использовании уравнения (6.5):

Показано, что lgD0 Еа(D) (см. рис. 9-б). Такое поведение связывается с соблюдением кинетического компенсационного эффекта для процесса сегментальной диффузии на границах раздела линейных аморфных полимеров со стеклообразным объмом.

Полученные в данной главе значения Еа(D) сопоставляются с определнными в 3-ей и 4-ой главах и известными из литературных источников значениями Еа(), Еа(аТ), Еа(G), Еа(D) и Еа процесса -релаксации Еа() на поверхности, границах раздела и в объме. Отмечается хорошее соответствие значений Еа(), Еа(G) и Еа(D) для ПС высокой (М > Мзац) и сверхвысокой молекулярной массы (М 106 г/моль) в рамках рептационной модели Вула, предполагающей взаимосвязь между этими величинами в виде Еа():Еа(G):Еа(D) = 1:2:4 (исходя из D1/4 и G D1/2). На основании близости значений Еа(D) = 250-300 кДж/моль и Еа() на поверхности (210-270 кДж/моль), делается вывод, что кинетической единицей элементарного акта процесса диффузии через границу раздела ПСПС при Тк < Тсоб, как и процесса -релаксации, является сегмент Куна. Более низкие значения Еа(D) на границе раздела и Еа() на поверхности по сравнению с соответствующими значениями Еа(D) и Еа() в объме полимера связываются с пониженными плотностью и концентрацией зацеплений в граничных слоях по сравнению с объмом полимера.

Рис. 9. Аррениусовские зависимости коэффициента криволинейной диффузии для серии исследованных границ раздела линейных аморфных полимеров (а) и зависимость D0 от Еа(D) в полулогарифмических координатах (б), полученная путм анализа данных рис. 9-а.

Проведена оценка коэффициента самодиффузии (Dс-д) на симметричных границах раздела ПСПС при Тк < Тсоб. Показано, что аррениусовские зависимости lgDс-д 1/Тк, полученные в данной работе при Тк < Тсоб и другими исследователями при Тк > Тсоб для ПС с высокой М, представляют собой единую зависимость линейного типа, слабо чувствительную к области Тсоб. Такое поведение связывается с единым механизмом процесса массопереноса при Тк как выше, так и ниже Тсоб, вне зависимости от физического состояния полимера в объме, пока зона контакта является расстеклованной.

В разделе 6.4 рассматривается механизм формирования взаимопроникающей структуры в процессе контактирования аморфных полимеров с застеклованным объмом и е разрушения при последующем воздействии механической нагрузки.

В разделе 6.5 предложена модель молекулярного строения приповерхностного и контактного слов (см. рис. 10), объясняющая повышение молекулярной подвижности в этих слоях по сравнению с объмом благодаря понижению массовой плотности и уменьшению концентрации топологических зацеплений в этих слоях толщиной порядка размера клубка по сравнению с объмом. Первое обусловлено гауссовым распределением плотности сегментов в клубке (см. рис. 10-в), а второе – дефицитом перекрытия внешнего клубка граничного слоя (см. рис. 10-г).

Рис. 10. Схематическое изображение (а) статистического клубка ПС с М = г/моль, (б) расстояния между центрами масс таких клубков в объме полимера dцентцентр = [М/(Nа)], где и Nа плотность и число Авогадро, соответственно, (в) распределения массовой плотности в клубке и (г) перекрытия клубков в объме и в граничных слоях (пунктиром показаны недостающие клубки, перекрытие с которыми обеспечивало бы внешнему клубку взаимопроникающую структуру, аналогичную структуре полимера в объме).

В седьмой главе исследуется переход стеклование – расстекловывание в приповерхностных и граничных слоях полимеров.

В разделе 7.1 для широкого круга линейных аморфных полимеров определяются критические условия реализации процесса диффузии наиболее наблюдаются аутогезия и адгезия. Впервые обнаружено, что, независимо от совместимости полимеров и композиционного состава контактирующих образцов, значение Ткмин существенно, на десятки градусов, ниже Тсоб. Например, при tк = 1 час, для несовместимой границы раздела ПС–ПММА Ткмин = 54оС (что соответствует Тсоб – 43 для ПС и Тсоб – 55 для ПММА), а для совместимой границы раздела ПС–ПФО Ткмин = 70оС (что соответствует Тсоб – 33 для ПС и Тсоб – 146 для ПФО).

В разделе 7.2 при использовании предложенного автором адгезионного подхода, основывающегося на диффузионной природе сцепления полимеров, определяется температура стеклования поверхности полимеров Тспов путм анализа экспериментальных зависимостей (Тк). В качестве Тспов рассматривается Ткмин на симметричных границах раздела, т.е. температурный переход “существование аутогезии – отсутствие аутогезии” (см. рис. 11-а), а при приведении абсциссы к Тсоб определяется разность между Тспов и Тсоб (см. рис. 11-б).

Рис. 11. Прочность при сдвиге для гомо-адгезионных соединений ПФО–ПФО, ПММА–ПММА, ПС-225–ПС-225, амПЭТФ-15–амПЭТФ-15 и крПЭТФ-15–крПЭТФв зависимости от Тк (а) и от Тк – Тсоб (б); tк = 1 час. Значения Тспов (а) и (Тспов – Тсоб) (б) указаны стрелками на осях абсцисс.

Показано, что для всех исследованных аморфных полимеров характерен эффект понижения Тспов по отношению к Тсоб, Тс = Тспов – Тсоб, который оказался очень сильным для ПФО – около –100 К. Для частично-кристаллического ПЭТФ данный эффект не наблюдался. Выявлена слабая зависимость эффекта Тс от молекулярной массы и молекулярно-массового распределения, и сильная – от архитектуры цепи.

Установлено, что эффект Тс тем сильнее, чем меньше энергия активации процесса взаимной диффузии, чем больше сила межмолекулярного взаимодействия в объме (чем выше Тсоб) и чем более гибкой является цепь некристаллизующегося аморфного полимера, причм в последнем случае произведение Тс на параметр гибкости цепи (с) оказалось величиной постоянной. Найдено, что значения Тспов для совместимых смесей ПС с ПФО с различной концентрацией компонентов являются близкими к значениям Тспов для ПФО. Такое поведение объясняется термодинамически выгодной поверхностной сегрегацией ПФО в смесях (более низким значением свободной поверхностной энергии ПФО по сравнению с ПС), которая была подтверждена независимым методом термолюминесценции.

При анализе кривых (Тк) при Тк < Тсоб в широких интервалах tк (от 2 мин до час) было впервые обнаружено, что они спрямляются в координатах 1/2 – Тк для всех исследованных зон контакта аморфных полимеров (такие зависимости для нескольких симметричных границ раздела ПС–ПС приведены на рис. 12-а при tк = час). Линейная экстраполяция зависимостей 1/2(Тк) к 1/2 = 0 позволила определить низкотемпературный предел Тспов [Тспов-н или Тк(1/2 = 0)] – наиболее высокое значение Тк, при котором сегментальное движение вс ещ остатся замороженным.

Показано, что интервал Тк между Тспов-н и Ткмин (= Тспов), составляющий 10-20оС для исследованных аморфных полимеров, является близким по величине к ширине перехода стеклования объма этих полимеров. На этом основании в качестве ширины перехода стеклования приповерхностного слоя предложено использовать разность (Тспов – Тспов-н). Определнные вышеописанным способом значения Тк (1/2 = 0) для ПС-230 при трх существенно различающихся значениях tк = 2, 60 и 1440 мин (см.

рис. 12-б) были использованы для построения графика арренисовского типа lgtк – 1/[Тк(1/2 = 0)] (см. рис. 12-в). Допуская сохранение линейного характера этой зависимости при огромных экспериментальных временах наблюдения порядка десятков-сотен лет, впервые на примере ПС осуществлн прогноз квазиравновесной Тспов (Тпов), т.е. Тспов-н при t, составившей 9-14oC.

Рис. 12. Зависимости корня квадратного из прочности при сдвиге от температуры контактирования для гомо-адгезионных соединений (а) ПС-225ПС-225, ПС-230ПСПС-103ПС-103 и ПС-1111ПС-1111 при tк = 1 час и (б) ПС-230ПС-230 при tк = 2 мин, 1 час и 24 час; (в) зависимость логарифма времени контактирования от 103/[Тк(1/2 = 0)] (), полученная из анализа данных рис. 12-б; штриховая линия прогноз, стрелками на оси абсцисс указаны результаты прогноза значений 103/Тпов при tк = 30 и 300 лет.

разностей между значениями Тс, определнными при кратковременном воздействии, и значениями Т, прогнозируемыми при t как для приповерхностного слоя, так и для объма ПС: (Тспов – Тпов) (Тсоб – Тоб) 40-50оС. При использовании данных рис.

12-в и уравнения lntк = lntк0 + Еа(пов)/RT, где lntк0 – постоянная, определена энергия активации процесса -релаксации поверхности ПС Еа(пов) = 325 кДж/моль, которая находится в хорошем соответствии с вышеопределнными значениями Еа(D) = 250кДж/моль для ПС. Этим подтверждается справедливость сделанного выше вывода о том, что кинетической единицей элементарного акта процесса диффузии на границах раздела образцов аморфных полимеров со стеклообразным объмом, как и процесса -релаксации на свободной поверхности, является сегмент Куна.

В разделе 7.3 анализируются современные представления о сегментальном движении в граничных, поверхностных и сверхтонких слоях полимеров по данным, опубликованным за последнее десятилетие в мировой научной литературе.

Отмечается, что определнные в диссертационной работе значения Тспов согласуются с известными из литературных источников значениями Тс сверхтонких плнок, имеющих толщину меньше размеров клубка макромолекулы в невозмущнном состоянии, а также со значениями Тспов блочных образцов.

ВЫВОДЫ

Сформулировано и развито новое научное направление – молекулярнокинетические и структурные основы аутогезии и адгезии полимеров с застеклованным объмом, и выявлены особенности молекулярной динамики и стеклования в приповерхностных и контактных слоях линейных аморфных Показано, что при контакте блочных образцов линейных карбо- и гетероцепных аморфных полимеров и совместимых смесей на их основе при температуре образца на десятки градусов ниже температуры стеклования его объма реализуются аутогезия и адгезия, обусловленные взаимной топологических межмолекулярных зацеплений.

Найдено, что в блочных образцах линейных аморфных полимеров различного химического строения и их совместимых смесей в интервалах температур, составляющих десятки градусов ниже температуры стеклования приповерхностный слой и застеклованный объм; в зоне контакта таких образцов высокоэластическое состояние сохраняется.

Показано, что величина адгезионной прочности линейных аморфных полимеров в условиях стеклообразного состояния объма образца полимера контролируется глубиной взаимной диффузии сегментов рептирующих цепей через расстеклованную зону контакта.

термоактивационного процесса массопереноса через зону контакта блочных образцов линейных аморфных полимеров со стеклообразным объмом является сегмент Куна. Энергия активации этого процесса меньше энергии активации процесса диффузии в объме образца полимера, что связано с пониженными плотностью и концентрацией зацеплений в граничных слоях температурной области перехода стеклование расстекловывание в контактных и приповерхностных слоях полимеров. Установлено, что эффект понижения температуры стеклования таких слов по отношению к температуре стеклования линейного аморфного полимера в объме тем сильнее, чем больше сила межмолекулярного взаимодействия в объме и чем более гибкой является цепь; зависимость данного эффекта от молекулярной массы и молекулярно-массового распределения слабая.

Цитированная литература 1. Воюцкий С.С. Аутогезия и адгезия высокополимеров. М.: Ростехиздат, 1960, 244 с.

2. Wool R.P. Polymer interfaces: structure and strength. Munich: Hanser Press, 1995, 494 p.

3. Mansfield K.F., Theodorou D.N. Molecular dynamics simulation of a glassy polymer surface // Macromolecules. 1991. V. 24. № 23. P. 6283-6294.

4. Meyers G.F., DeCoven B.M., Seitz J.T. Is the molecular surface of polystyrene really glassy? // Langmuir. 1992. V. 8. № 9. P. 2330-2335.

5. Волынский А.Л., Бакеев Н.Ф. Залечивание межфазной поверхности в полимерных системах // Высокомолек. соед. А. 2009. Т. 51. № 10. С. 1783-1816.

6. Д Жен П. Идеи скейлинга в физике полимеров. М.: Мир, 1982, 368 с.

7. De Gennes P.-G. Sur la soudure des polymres amorphes // C. R. Acad. Sc. Paris. Sr.

B. 1980. V. 291. № 9. P. 219-221.

Основные результаты диссертации опубликованы в следующих работах:

1. Boiko Yu.M., Prud’homme R.E. Bonding at symmetric polymer/polymer interfaces below the glass transition temperature // Macromolecules. 1997. V. 30. № 12. P. 3708Boiko Yu.M., Prud’homme R.E. Strength development at the interface of amorphous polymers and their miscible blends, below the glass transition temperature // Macromolecules. 1998. V. 31. № 19. P. 6620-6626.

3. Boiko Yu.M., Prud’homme R.E. Surface mobility and diffusion at interfaces of polystyrene in the vicinity of the glass transition // J. Polym. Sci.: Part B: Polym. Phys.

1998. V. 36. № 4. P. 567-572.

4. Boiko Yu.M., Prud’homme R.E. Morphology of fractured polymer surfaces self-bonded below the glass transition temperature // Mechanics of Composite Materials. 1998. V.

34. № 5. P. 473-482.

5. Boiko Yu.M., Prud’homme R.E. Mechanical properties developing at the interface of amorphous miscible polymers, below the glass transition temperature: time-temperature superposition // J. Appl. Polym. Sci. 1999. V. 74. № 4. P. 825-830.

6. Бойко Ю.М., Prud’homme R.E. Самосцепление поверхностей смеси совместимых аморфных полимеров ниже температуры стеклования // Высокомолек. соед. А.

1999. Т. 41. № 3. С. 451-456.

7. Бойко Ю.М. Характеризация вязкоупругого поведения полимер-полимерных адгезионных соединений // Пластические массы. 1999. № 2. С. 5-6.

8. Boiko Yu. M., Prud’homme R. E. Interdiffusion and adhesion at the interface of a polystyrene/poly(2,6-dimethyl-1,4-phenylene oxide) blend below the glass transition temperature // Mechanics of Composite Materials. 1999. V. 35. № 5. P. 441-446.

9. Бойко Ю.М. Минимальная прочность сцепления полимерных поверхностей при низкотемпературном кратковременном контакте // Высокомолек. соед. Б. 2000. Т.

42. № 3. С. 542-545.

10. Boiko Yu. M. Autohesion of amorphous polymers and their miscible blends // Mechanics of Composite Materials. 2000. V. 36. № 1. P. 79-82.

11. Бойко Ю.М. Кинетика роста прочности аутогезионных соединений аморфных полимеров ниже температуры стеклования // Высокомолек. соед. Б. 2000. Т. 42. № 11. С. 1926-1930.

12. Boiko Yu.M., Grin G., Marikhin V.A., Prud'homme R.E. Healing of interfaces of amorphous and crystalline poly(ethylene terephthalate) in the vicinity of the glass transition temperature // Polymer. 2001. V. 42. № 21. P. 8695-8702.

13. Бойко Ю.М. Начальные стадии смешения совместимых аморфных полимеров с сильно различающейся температурой стеклования // Высокомолек. соед. A. 2002.

Т. 44. № 7. С. 1160-1167.

14. Бойко Ю.М. Влияние воды на аутогезию полиэфира // Высокомолек. соед. Б. 2002.

Т. 44. № 9. С. 1592-1594.

15. Бойко Ю.М. Влияние давления на механические свойства полимерных аутогезионных соединений, сформированных ниже температуры стеклования // Высокомолек. соед. Б. 2002. Т. 44. № 10. С. 1838-1842.

16. Boiko Yu.M. Relationship between the contact time of polymeric surfaces and their bond strength // Mechanics of Composite Materials. 2003. V. 39. № 1. P. 89-98.

17. Бойко Ю.М. Самосцепление некристаллизующихся и кристаллизующихся аморфных полимеров // Высокомолек. соед. A. 2003. Т. 45. № 8. С. 1326-1332.

18. Boiko Yu.M., Bach A., Lyngaae-Jrgensen J. A T-peel test investigation of the lowtemperature self-bonding in glassy polystyrene // Structurally Graded Polymeric Materials and Filled Polymers. Aalborg, Denmark: Institute of Mechanical Engineering.

September 2003. P. 1-27. ISBN 87-89206-77-0.

19. Boiko Yu.M., Lyngaae-Jrgensen J. On the lowest temperature of self-bonding in highand ultra-high-molecular-weight glassy polymers // Structurally Graded Polymeric Materials and Filled Polymers. Aalborg, Denmark: Institute of Mechanical Engineering.

October 2003. P. 1-15. ISBN 87-89206-79-7.

20. Бойко Ю.М. Молекулярная подвижность на поверхности и границах раздела застеклованных полимеров // Пластические массы. 2004. № 1. С. 13-22.

21. Boiko Yu.M., Lyngaae-Jrgensen J. The influence of molecular weight on the evolution of strength at symmetric amorphous interfaces of monodisperse polystyrene below the glass transition temperature of the bulk // Structurally Graded Polymeric Materials and Filled Polymers. Aalborg, Denmark: Institute of Mechanical Engineering. February 2004. P. 1-23. ISBN 87-89206-88-6.

22. Boiko Yu.M., Lyngaae-Jrgensen J. Bonding at compatible and incompatible amorphous interfaces of polystyrene and poly(methyl methacrylate) below the glass transition temperature // J. Macromol. Sci., Part B Phys. 2004. V. B 43. № 3. P. 695Boiko Yu.M., Bach A., Lyngaae-Jrgensen J. Self-bonding in an amorphous polymer below the glass transition: a T-peel test investigation // J. Polym. Sci.: Part B: Polym.

Phys. 2004. V. 42. № 10. P. 1861-1867.

monodisperse glassy polystyrene at unexpectedly low temperatures // J. Macromol. Sci., Part B Phys. 2004. V. B 43. № 5. P. 925-934.

25. Boiko Yu.M., Lyngaae-Jrgensen J. Healing of interfaces of high- and ultra-highmolecular-weight polystyrene below the glass transition temperature of the bulk // Polymer. 2004. V. 45. № 25. P. 8541-8549.

26. Бойко Ю.М., Lyngaae-Jrgensen J. Феномен авто-адгезии высокомолекулярных Высокомолек. соед. Б. 2005. Т. 47. № 5. С. 867-870.

27. Boiko Yu.M., Prud'homme R.E. Morphology of fractured polymer–polymer interfaces bonded at ambient temperature as studied by atomic force microscopy // J. Macromol.

Sci., Part B Phys. 2005. V. 44. № 3. P. 413-420.

28. Boiko Yu.M., Lyngaae-Jrgensen J. Fracture energy – fracture stress relationship for weak polymer–polymer interfaces // Polymer. 2005. V. 46. № 16. P. 6016-6024.

29. Бойко Ю.М. Эволюция модуля упругости на границах раздела аморфных застеклованных полимеров // Высокомолек. соед. А. 2009. Т. 51. № 9. С. 1661Boiko Yu.M. New simple method of measuring the surface glass transition temperature of polymers // J. Polym. Sci.: Part B: Polym. Phys. 2010. V. 48. № 18. P. 2012-2021.

31. Boiko Yu.M. Surface glass transition of amorphous miscible polymers blends // Colloid Polym. Sci. 2010. V. 288. № 18. P. 1757-1761.

32. Boiko Yu.M. On the scaling law of the evolution of lap-shear strength with healing temperature at amorphous polymer-polymer interfaces and surface glass transition // Colloid Polym. Sci. 2011. V. 289. № 9. P. 971-979.

поверхностных слоях аморфных полимеров // Физико-химия полимеров: синтез, государственный университет, 2011. Вып. 17. С. 86-91. ISBN 978-5-7609-0576-5.

34. Boiko Yu.M. The evolution of interfacial strength as a way to characterize a lowtemperature limit of the surface glass transition of an amorphous polymer // J.

Macromol. Sci., Part B Phys. 2011. V. B50. DOI: 10.1080/00222348.2011.557625.